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26. 6. 1914 
durch das betreffende Gas selbst oder durch Zu- 
mischung eines indifferenten Gases erzeugt wird, 
wenn nur die Zahl der absorbierenden Molekiile 
in beiden Fallen die gleiche ist. Dies beweist, 
daß die Abweichungen vom Beerschen Gesetz 
wesentlich von der Zahl der Zusammenstöße her- 
rühren, die ein solches Molekül erleidet. 
Ein sehr merkwürdiger Körper ist der Wasser- 
dampf, dessen ultrarotes Absorptionsspektrum 
sehr kompliziert ist. Es ist früher von Rubens 
und Aschkinaß sowie von Paschen untersucht 
worden, zuletzt zwischen 4,8 und 7,6 u. von E. v. 
Bahr, deren Messungen durch Fig. 1 dargestellt 
werden. 
Die gestrichelte Kurve bezeichnet die Energie- 
verteilung der benutzten Strahlungsquelle ohne 
Wasserdampf im Wege der Strahlung, während 
die ausgezogene Kurve die Energieverteilung 
darstellt,. nachdem die Strahlung eine Schicht 






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von Wasserdampf passiert hat. Man sieht, daß 
das Spektrum von einer großen Zahl von Absorp- 
tionslinien durchzogen ist. So kompliziert dieses 
Spektrum ist, so scheint es sich doch auf Grund 
einer Theorie von Bjerrum sehr befriedigend deu- 
ten zu lassen. Die den einzelnen Absorptions- 
Westphal: Neuere Forschungen im ultraroten Spektrum. 





































A EE Sa ee ee 
76,8 80 90 100 110 120 730 
Fig. 3a. 
50 
Fig. 3b. 
4Ow 
streifen entsprechenden scheinbaren Eigenschwin- 
gungen lassen sich nämlich auf eine einzige bei 
6,26 u zurückführen, indem die Annahme gemacht 
wird, daß diese Schwingung an Molekülen vor 
sich geht, die außerdem eine Anzahl von lang- 
welligen Rotationsfrequenzen auszuführen im- 
stande sind. Die von E. v. Bahr aus dieser 
Theorie berechneten Rotationsfrequenzen stim- 
[7772 
623 
men recht gut mit den von H. Rubens gefunde- 
nen langwelligen Absorptionsgebieten des Wasser- 
dampfs überein (s. u.). 
II. Das langwellige Ultrarot. 
1, Die interferometrische Wellenlängenmessung. 
Im langwelligen Ultrarot versagen die ge- 
wöhnlichen optischen Methoden zur Wellen- 
längenmessung in ihrer üblichen Form, einerseits 
wegen der geringen Intensität der zur Verfügung 
stehenden Strahlungsquellen, die die Verwen- 
dung hinreichend enger Spalte nicht erlauben, 
andrerseits wegen der Unmöglichkeit, Prismen 
und Linsen von hinreichender Durchlässigkeit 
herzustellen, da jenseits von 20 u alle bisher zu 
diesem Zwecke benutzten Substanzen sehr starke 
Absorption zeigen. Auch Quarz, der am ehesten 
wieder durchlässig wird, ist in der für Linsen er- 
forderlichen Dicke erst wieder von etwa 70 u an 
zu benutzen (s. u.). An die Stelle der spektro- 
metrischen Methoden tritt deshalb hier die von 
H. Rubens eingeführte ınterferometrische Me- 
thode, mittels des Quarzinterferometers, Fig. 2. 
Dieses besteht im wesentlichen aus zwei dünnen, 
ebenen Quarzplatten, @ und G’, die durch eine 
Luftschieht von meßbar veränderlicher Dicke 
voneinander getrennt sind, indem die eine der 
beiden Platten (@) auf dem Schlitten J einer 
Teilmaschine mikrometrisch verschiebbar ist. 
Läßt man parallele, monochromatische Strah- 
lung durch dieses System hindurchtreten, so zeigt 
die Intensität derselben bei Vergrößerung des 
Plattenabstandes in bekannter Weise auf Inter- 
ferenz berührende periodische Schwankungen, aus 
denen sich die Wellenlänge berechnen läßt, 


























770 80 90 700 770 720 
Fig. 4a. 

Da es sich in der Praxis nie um rein mono- 
chromatische Strahlung handelt, sondern stets 
um eine mehr oder weniger komplizierte Energie- 
verteilung, so ist auch die Berechnung der wahren 
Intensitätsverteilung aus den gemessenen Inter- 
ferenzkurven eine schwierige und mit den heuti- 
gen Mitteln nicht streng lösbare Aufgabe. 
Eine angenäherte Berechnung läßt sich mittels 
