656 Kerschbaum: Das neue Röntgenrohr nach Coolidge. [ 
Drahtsystem wird getragen von einem Glasrohr 
(13), das einerseits im Kathodenansatz ein- 
geschmolzen ist, auf der anderen Seite unter 
Verwendung von Zwischenstufen (8) in ein 
Glasstück (12) übergeht, dessen thermischer Aus- 
dehnungskoeffizient dem des Molybdäns nahe 
gleich ist. Dadurch ist es möglich, die Molybdän- 
drähte, welche die Wolframspirale tragen, in 
dieses Spezialglas einzuschmelzen und so un- 
verrückt zu halten. 
Außerdem trägt dieses Glasstück noch zwei 
andere Molybdändrähte (23), auf denen ein 
schwach konischer Molybdänmantel (3) von 6 mm 
Durchmesser und 8 mm Höhe sitzt, der die Wolf- 
ramspirale (25) konzentrisch umgibt und dessen 
eines Ende etwa 1% mm über die Fläche der 
Spirale vorragt. Der Molybdänzylinder ist mittels 
Drahtverbindung in elektrischem Kontakt mit der 
kathodischen Stromzuführung. Durch seine Ge- 
stalt und Stellung zur Wolframspirale werden die 
kathodischen Äquipotentialflächen bedingt und da- 
durch eine scharfe Fokussierung des von der 
heißen Wolframspirale ausgehenden Kathoden- 
strahlbündels auf der in Abstand von etwa 2 cm 
gegenüberstehenden Antikathode erreicht. 

ir 
Fig. 3. 

Auch verhindert der Mantel noch eine Ent- 
ladung von der Rückseite der Spirale. 
Alle Metallteile werden vor dem Einbau ins 
Rohr einem intensiven Ausglühen in einem spezi- 
ellen Wolfram-Vakuumofen unterworfen. 
Zur Herstellung des Vakuums wird nun das 
Rohr an eine Molekularluftpumpe angeschlossen, 
im Luftbad längere Zeit bis zu 470° erhitzt und 
in den Heizpausen ein möglichst hoher Belastungs- 
strom durchs Rohr geschickt. Bei solcher Behand- 
lung geben Metallteile und Glaswand ihre letzten 
Gasreste ab, so daß schließlich bei Abschmelzen 
der Verbindung zur Pumpe der Gasdruck im Rohr 
sicher nicht mehr, höchstwahrscheinlich viel weni- 
ger als !/ıoo 000 mm beträgt. Fig. 3 gibt ein Schal- 
tungsschema für ein solehes Röntgenrohr. A ist 
das Amperemeter, B die Batterie und R ein Re- 
gulierwiderstand des hochisolierten Heizstrom- 
kreises, durch den die Wolframspiralkathode auf 
Temperaturen bis zu 2450 ° abs. erhitzt wird. M 
wissenschaften 
ist das in den Hochspannungskreis geschaltete 
Milliamperemeter, S eine Parallelfunkenstrecke. 
Bei der Realisierung der geschilderten neu-- 
artigen Konstruktionsgedanken ist nun ein völli- 
ges Abweichen der Eigenschaften des Coolidge- 
Rohres von denen der bisherigen Typen nicht 
mehr überraschend. 
Soweit bis jetzt bekannt, hat sich ein solches 
Coolidge-Rohr ohne Unterbrechung bis zu 50 Min. 
mit einer Stromstärke von 25 Milliampere bei 
einer Parallelfunkenstrecke von 7 cm Länge be- 
treiben lassen. Als Hochspannungsquelle wurde 
ein Snook-Hochspannungstransformator von 10 
KW verwendet. Bei einer solchen Dauerleistung 
ist die Wärmeentwicklung an der Antikathode so 
groß, daß sie hell strahlt und die Glaskugel 
durch einen raschen Luftstrom gekühlt und so 
vor dem Erweichen bewahrt werden muß. 
Trotz der hohen Temperatur der Elektroden 
tritt hier eine Metallzerstäubung nicht ein, was, 
beiläufig bemerkt, darauf hindeutet, daß das Zu- 
standekommen derselben durch Gasreste, also 
positives Ionenbombardement, bedingt ist. 
Auch erscheint beim Coolidge-Rohr keine Glas- 
fluoreszenz. Dies ist ein Zeichen für das Fehlen 
sekundärer Elektronenstrahlen: Zu Beginn 
der Entladung ladet sich die Glaswand negativ 
auf. Ist diese Aufladung weit genug vorge- 
schritten, was infolge des Mangels an positiven, 
die negative Ladung neutralisierenden Ionen sehr 
bald der Fall ist, so können sekundär emittierte 
Elektronen auf die Glaswand nicht mehr auf- 
treffen. Sekundäre, zerstreute Röntgenstrahlen 
werden also vermieden. Daß im Coolidge-Rohr 
infolge seines außerordentlich geringen Gasdrucks | 
der Fall einer praktisch reinen Elektronenleitung 
realisiert ist, geht auch daraus hervor, daß bei 
kalter Kathode, also einem Fehlen von Elektronen, 
selbst eine angelegte Spannung von 100 000 Volt 
eine Entladung nicht herbeiführen kann. 
Auch zeigt das Rohr, solange nur die Kathode 
heißer ist als die Antikathode, ausgesprochene 
Gleichrichterwirkung, kann also direkt mit hoch- 
gespanntem Wechselstrom betrieben werden. 
Vor allem aber liegt die Überlegenheit des 
neuen Rohres über alle alten Typen darin, daß es 
nunmehr — bei Verfügung über leistungsfähige 
Hochspannungsgeneratoren — in der Hand des 
Experimentators liegt, die Intensität, Härte und 
Homogenität der emittierten Röntgenstrahlung in 
weiten Grenzen und raschem Wechsel ganz unab- 
hängig voneinander zu variieren. 
Denn die Intensität der Strahlung ist nur 
mehr bedingt durch die Temperatur der glühenden 
Kathodenspirale; sie steigt und sinkt mit ihr und 
ist unabhängig von der Größe der anliegenden 
Hochspannung. Die Regulierung des Heizstromes 
bestimmt allein die Variation des von Kathode zu 
Antikathode fließenden Stromes, also auch der 
emittierten Röntgenstrahlungsintensität. 
Die Härte der Strahlung ist gegeben durch die 
Geschwindigkeit, mit der die Elektronen des 

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