

als ob, weil die Theorie so nicht stimmen will, 
als neue Hypothese der Strahlungsdruck einge- 
führt wird, sondern die Hinzufügung des Strah- 
lungsdruckes wird deswegen nötig, weil die bis- 
herige Theorie einen Zustand im Innern des 
_ Sternes fordert, bei welchem der Strahlungsdruck 
eine bedeutende Rolle spielt. Denn die Bedeu- 
tung des Strahlungsdruckes hängt offenbar vom 
_ Wert der Absorptionskonstante ab; ist sie klein, 
so ist der Strahlungsdruck klein; ist sie groß, so 
_ wird der Strahlungsdruck groß. Da sich nun 
4 mach der bisherigen Theorie gerade die Absorp- 
= tionskonstante als ungeheuer groß ergeben hat, 
+. folgt, daß die Vernachlässigung des Strahlungs- 
1 druckes unzulässig war. 
7 Der. Strahlungsdruck ist eine physikalische 
Erscheinung, an deren Existenz nicht mehr zu 
_ aweifeln ist. Ein Energiestrom transportiert eine 
i gewisse Energie und besitzt deswegen ein Moment 
_ proportional seiner Intensität. Durchstrahlt der 
_ Strom eine Schicht, in welcher Energie absor- 
- biert oder zerstreut wird, so ist der austretende 
; Energiestrom um den Betrag der absorbierten 
oder zerstreuten Energie geschwächt, sein Mo- 
ment ist geringer, und der Verlust an Moment 
stellt den Strahlungsdruck dar, welcher von dem 
— Strom auf die absorbierende Schicht ausgeübt 
wird. Findet die Absorption oder Streuung an 
_ kleinen festen Partikelchen statt, so läuft die 
_ Berechnung des Strahlungsdruckes auf die Be- 
rechnung der Absorption und Streuung an die- 
sen Partikelehen hinaus. Bei der Absorption in 
* Atomen oder Molekülen ist der Vorgang kompli- 
ziert, weil dabei offenbar ein innerer Mechanis- 
mus ausgelöst wird, aber die einfache Beziehung 
zwischen Strahlungsdruck und Absorption bleibt 
auch hier bestehen, da sie nur allgemein die Er- 
| haltung des Momentes darstellt. Experimentell 
jst der Strahlungsdruck von Lebedew und ande- 
ren mit Hilfe von leichten Spiegeln in verdünn- 
| ter Luft in dem von der Theorie geforderten Be- 
trage nachgewiesen worden. 

























| 4. Das Strahlungsgleichgewicht mit Berücksich- 
tigung des Strahlungsdruckes. 
Wir wollen weiter dem Gedankengang Edding- 
tons folgen, den er bei dem Aufbau der Sterne 
“nach dem Strahlungsgleichgewicht, nunmehr mit 
Berücksichtigung des Strahlungsdruckes, geht. 
Das Gesetz des mechanischen Gleichgewichtes 
_ lautet jetzt: Der innere Druck auf ein Massenele- 
ment muß gemeinsam mit dem Strahlungsdruck, 
“welchen der von innen nach außen fließende 
\ Energiestrom auf das Massenelement ausübt, dem 
"Gravitationsgewicht der darüber lagernden Mas- 
sen das Gleichgewicht halten. Als zweites Gesetz 
wird die Bedingung des Strahlungsgleichgewichts 
wie früher formuliert. Diese beiden Gesetze, 
deren jedes eine Differentialbeziehung zwischen 
den Zustandsgrößen Druck, Dichte, Temperatur 
und dem Radius liefert, werden vereint, und 
durch Elimination des Radius wird eine allge- 
Kohlschiitter: Der innere Aufbau der Sterne. 67 
meine Differentialbeziehung zwischen den Zu- 
standsgrößen im Innern des Sternes erhaltent). 
Die Lösung dieser Differentialgleichung ge- 
lingt jedoch nur unter zwei beschränkenden An- 
nahmen. Erstens muß der Massenabsorptions- 
koeffizient k entweder innerhalb des Sternes 
überhaupt als konstant angenommen werden, oder 
es muß wenigstens ein geeignet definierter kon- 
stanter Wert ko an Stelle von k eingeführt wer- 
den, welcher die durchschnittliche Absorption 
vom Mittelpunkt bis zum Rande repräsentiert. 
Die zweite Annahme bezieht sich auf die Energie- 
quellen, die wir im Innern des Sternes voraus- 
setzen müssen. Die Sterne können nämlich bei 
dem Studium ihres inneren Aufbaues als statio- 
när betrachtet werden, denn ihre fortschreitende 
Entwieklung geht so langsam vor sich, daß sie 
bisher jeder astronomischen Beobachtung sowohl 
an der Sonne wie an Sternen verborgen blieb. 
Da nun aber von den Sternen ununterbrochen 
eine gewaltige Energiemenge durch Strahlung in 
den Weltenraum abgegeben wird, sind wir ge- 
zwungen, Energiequellen im Innern anzunehmen. 
Das physikalische Wesen dieser Energiequellen 
kann vorläufig unerörtert bleiben, man mag dabei 
an Energiegewinn durch Kontraktion oder an 
Energieerzeugung durch radioaktive Prozesse 
oder durch irgendwelche sonstige physikalische 
Vorgänge denken. Über diese Energiequellen soll 
die Annahme gelten, daß die in der Masseneinheit 
entstehende Energiemenge innerhalb des Sternes 
entweder überhaupt konstant sein soll, oder es 
soll auch für die pro Masseneinheit freiwerdende 
Energie wenigstens ein geeignet definierter kon- 
stanter Durchschnittswert eingeführt werden. 
Gegen diese beiden beschränkenden Annahmen 
können keine Bedenken vorliegen. Wohl wird 
durch sie das Bild, das wir mit ihnen von dem 
Verlauf der Zustandsgrößen im Innern des Ster- 
nes erhalten, ein wenig verändert werden. Je- 
doch interessiert es uns zurzeit nicht so sehr, 
genau zu erfahren, wie die Zustandsgrößen sich 
vom Mittelpunkt bis zur Oberfläche verhalten, 
sondern das Hauptinteresse richtet sich auf ge- 
wisse Integralwerte, die sich auf den gesamten 
Stern beziehen, und die der astronomischen Beob- 
1) Bezeichnungen: E Abstand vom Kugelmittel- 
punkt, p Druck, o Dichte, 7 Temperatur, g die Schwer- 
kraft, @ die Gravitationskonstante, A die Intensität 
des abfließenden Energiestromes, k der Massenabsorp- 
tionskoeffizient, € die Lichtgeschwindigkeit, «a die 
Konstante 7,24 - 10—15 in dem Sinne, daß a - 7 die 
Energiedichte wird. r der Radius des Sternes, M die 
Masse, 9 die mittlere Dichte, 7; die effektive Tempe- 
ratur. Die Bedingung des mechanischen Gleichge- 
wichtes mit Berücksichtigung des Strahlungsdruckes 
lautet: 
4 
dp+ A kod5=—gedE. 
Die Bedingung des ng Gace lautet: 
al )=-Zkeas. 
Die Elimination von E aus Ale beiden Gleichungen 
liefert: 
alp+3a7)= 
