
140 
= 
trisches Feld, wenn sein Baynes aeetieh et ge- 
wählt wird, das Kristallgefüge äußerst heftig er- 
schüttern können. Die Lichtwellen sind solche 
periodischen elektrischen Felder; man wird also 
erwarten dürfen, daß Licht von geeigneter 
Schwingungszahl den Kristall merklich beeinflußt 
und natürlich umgekehrt von ihm beeinflußt wird. 
Rubenst) hat diese Wirkung tatsächlich entdeckt; 
er fand, daß sehr langwelliges (nicht mehr sicht- 
bares) Licht: von bestimmter Schwingungsdauer 
von dem Kristall äußerst stark reflektiert wird, 
während Licht von ein wenig anderer Schwin- 
gungsdauer unbeeinflußt hindurchgeht. Durch 
mehrfache Reflexionen konnte er dieses selektiv 
reflektierte Licht sauber isolieren und nannte es 
deswegen ‚„Reststrahlen“. 
Die Reststrahlen beweisen die Ladung der 
lonen; daß diese bei Kristallen vom Typus 
NaCl genau ein Elektron beträgt, hat man 
dadurch zeigen können, daß die Schwingungs- 
dauer sich aus der Elektronenladung, den Massen. 
der Ionen und den meßbaren elastischen Kräften 
des Kristalls richtig berechnen läßt. 
Neuerdings ist die Ionenladung von Debye 
und Scherrer?) aber auch direkt durch Röntgen- 

= — Ungezerrte Sehe 
+ 
+ j 
Ey 
+ 
© Wa-lonen Si a 
oe” (1 -Ionen die Fein ne Ist ve, bayer 
Fig. 3. Fig. 4. 
aufnahmen nachgewiesen worden. Die Röntgen- 
wellen erschüttern die Elektronen des Atoms und 
erzeugen dadurch sekundäre Wellen, die von den 
Atomen ausgehen; diese liefern durch ihre Inter- 
ferenz die von Laue entdeckten Erscheinungen 
(Fig. 1). Die Stärke der Interferenzflecke wird 
somit von der Anzahl der in den Atomen vorhan- 
denen Elektronen abhängen; umgekehrt kann man 
durch Ausmessen der Stärke der Interferenzflecke 
einen Rückschluß auf die Anzahl der Elektronen 
der Atome ziehen. Auf diese Weise wurde für 
den Kristall Lithiumfluorid gefunden, daß das Li-. 
Atom ein Elektron.zu wenig, das F-Atom eines - 
zu viel hat gegenüber dem neutralen Zustande. 
Das Entsprechende gilt unzweifelhaft für alle 
Salze der Alkalimetalle (Li, Na, K, Rb, Cs) mit 
den Halogenen (F, Cl, Br, J). 
Damit haben wir die Tatsachen gesammelt, 
die über die Konstitution der Kristalle bekannt 
1) Nichols u. Rubens, Wied. Ann. 60, 438, 1897, 
Rubens u. Aschkinass, Wied. Ann. 67, 459, 1899. H. 
Rubens, Wied. Ann. 69, 576, 1899, und viele weitere 
Arbeiten. 
a P. Debye u. P. Scherrer, Phys. Zeitschr. 19, 8. 474, 

: EP ONG 
schärfen sein mag, wenn es auf dem Zusam 
‚ Sehne kennen, so würde sich daraus die 
sein müssen, a an. "eine Paola Ber 
ihrer mechanischen Eigenschaften aus den 
trischen Daten gegangen werden kannt). — 
Stellen wir uns nun den Steinsalzkristall mi 
nen abwechselnd geladenen Na- und CLA 
vor (Fig. 2), so sehen wir sofort, daß 
Ladungen notwendig ein Kontraktionsbestre 
des Gitters folgt; denn’ benachbarte entge 
gesetzt geladene Teilchen ziehen sich an, it 
Teilchen stoßen sich zwar ab, aber wesent] 
schwächer, weil sie weiter voneinander abste! 
und die elektrische Kraft nach dem bekann 
Gesetz von Coulomb umgekehrt wie das. Su 
der Entfernung abnimmt. 
Die strenge Berechnung dieses Kantce 
bestrebens ist neuerdings Madelung?) gelung 
Er hat folgendes gezeigt: Man denke sich =2 
-nächst alle Ionen in unendlicher Entfernung vo 
einander und baue sie dann unendlich lang 
zu dem Kristallgitter zusammen; wegen des. 
traktionsbestrebens leisten sie dabei eine gey 
Arbeit, die von der absoluten Dimension des 
ters abhängt. Ist 8 der Abstand zweier 1 
einer Würfelkante benachbarter gleicher Ion 
eines Kristalls vom Typus NaCl, so findet m 
für diese Arbeit 13,94 e?/6, wo e die oben 
nannte Ladung des Riekltong iste ae in 
Warum bleiben nun -aber die Tonen in d 
bestimmten, durch 6 gemessenen Abstande ste] 
Warum stürzen sie Tier ganz zusammen? I 
läßt sich offenbar nur durch eine Abstoßun 
kraft erklären, die bei großer Annäherung 
sam wird und dem Kontraktionsbestreben 
Gleichgewicht. hält. Überlegungen sehr allı 
meiner Art führen dar auf, für die Arbeit, die die 
Kraft/bei‘ dem soeben geschilderten Prozeß | 
Entstehung des Kristalls aus isolierten Ion 
leistet, einen Ausdruck der Form 6/8” a 
setzen, wo n eine ganze Zahl und b eine Konsta 
ist; wie nämlich das strenge Kraftgesetz au 








































wirken der elektrischen Ladungen des Atomin 
beruht, muß es sich doch mit großer Näh 
durch eine solche Formel darstellen lassen. — 
Die Konstante b aber läßt sich durch « 
lonpnabsterd ‘ausdrücken. Um das einzuseh 
betrachte man als Modell fiir das Gleichge 
einer kontrahierenden und einer dilatierend 
Kraft (Fig. 4) einen Bogen, jene Waffe pr 
tiver Völker., Das Holz strebt sich gerade 
strecken, die Sehne zieht die Enden zusaı 
Würde man die Kraft der elastischen 7 
des Holzes und der «elastischen Dehn 
Jiche eae des opens a 
nur die Kr, = Sekine aber ‘i 
die Dilatationskraft des Hees beka ix 
RB PSE, Born u. a Landes “Verh. & 
Ges. pe 187, 1918. 
2) E. Kara Phys. Zeitschr. 19, SR es 19 
Deutsch. VAR 
