














































A in seiner ‘berühmten Ge- 
misvorlesung auf Faraday die elektrische 
pee) ER : aoe 
32. Als Helmholtz 
derts wieder erwegkte, schuf er auch den Be- 
f, der dies Problem lösen sollte: den Begriff 
lektrischen Bausteins, der klein ist gegen das 
n selbst, den Begriff des Hlektrons. Er er- 
& Es dic Existenz einer elementaren Elektrizi- 
enge bekanntlich aus dem 2. Faradeyschen 
tz; das er so deutete, daß an jeder Valenzein- 
ein elektrisches Elementarquantum auftrete. 
dem in den neunziger Jahren das Elektron 
i beobachtet und festgestellt war, daß seine Masse 
t : ein kleiner Bruchteil — etwa 4/2000 — des 
liedrigsten Atomgewichtes sei, und nachdem man 
— besonders klar im Zeemaneffekt — erkannt 
ee es auch innerhalb des Atoms als Ein- 
eit existiert und dieselben Eigenschaften hat, die 
frei an ifm beobachtet, ging man sofort 
an, sich die Möglichkeit eines Atfbaus des 
ms aus sölchen Einheiten klar zu machen und 
te dabei seine Aufmerksamkeit vor allem 
uf die Valenzeigenschaften. 
ie prinzipielle Wichtigkeit, die der Begriff 
lektrons gerade für das Problem der homöo- 
n elektrischen Bindung hat, liegt darin, 
lie elektrischen Kräfte nun nicht mehr not- 
ig vom Atom als Ganzem ausgehend gedacht 
n miissen. Die einzelnen Bausteine üben 
ts bindende Kräfte aufeinander aus, und so 
bt sich die Möglichkeit, daß die Bausteine 
\tome zusammenhalten, ohne daß sie die Atome 
verlassen und damit aufgeladen hätten, oder daß 
inige Bausteine, symmetrisch angeordnet, eine 
bindende Brücke zwischen den Atomen bilden. 
Der allmähliche Übergang von hier zu den nach 
Benhin polar erscheinenden, in denen also Bau- 
1e entschieden vom einen Atom zum anderen 
ergetreten sind und die Atome als Ganzes als 
aufgeladen gelten dürfen, bietet sich weiter mit 
aller Natürlichkeit. 
"Als Beispiel führen wir die bisher vollkom- 
& menste Lösung eines. homöopolaren Modells, das 
| olekül von Bohr, an. Nach! ihm verbindet 
ein System von zwei Elektronen, die um die 
rbindungsachse der Atome kreisen, die positiv 
riickgebliebenen ‘Atommassen. Hier ist also ein 
kommen symmetrisches und doch rein elek- 
ch zusammengehaltenes Modell, und es ist ohne 
eres zu erkennen, daB derartige symmetrische 
ken aus den verschiedensten Elektronen- 
len denkbar und so verschiedene Arten homöo- 
rer Bindungen darstellbar sind. 
evor wir indes auf dies neueste Modell und 
s an Gedanken über die Valenzkräfte an- 
näher eingehen, betrachten wir einige 
tliche. Züge aus der Entwicklung der oben 
rähnten, mit der Einführung des Elektronen- 
riffs | ‘einsetzenden- Versuche, Atombau und 
lenzeigenschaften mit Hilfe‘ von elektrischen 
mentarquanten darzustellen. 
ztheorie aus dem Schlaf eines halben Jahr- ~ 
-lagen finden, in denen sie ruhen. 
veier Atome einander fesseln und so die ganzen 
ılische Nat ir der Valenzkräfte. ” 
7. Statische Modelle. Da es von vornherein 
am nächsten liegt, anzunehmen, daß im normalen 
ruhenden Atom die Elektrizitätsmengen in Ruhe 
verharren müßten, sind die ersten genauer durch- 
eearbeiteten Modelle sämtlich statisch. Da die 
Ladung der einzelnen Elektronen negativ ist, muß 
im Atom ein Quantum positiver Elektrizität vor- 
handen sein, das die Gesamtladung der Elek- 
tronen gerade kompensiert und so das- Atom als 
Ganzes neutral erscheinen läßt. Demnach 
lag es am nächsten, für das © Atominnere 
eine Konfiguration dieser elektrischen La- 
dungen entwerfen zu wollen, in der die 
beweglichen Teile, die Elektronen, Gleichgewichts- 
Hier besteht 
große prinzipielle Schwierigkeit, bei 
einen Augenblick verweilen wollen, da 
sie für die Möglichkeit statischer Modelle aus- 
schlaggebend ist und auch heute noch 
immer nach ihrem vollen Gewicht bedacht wird. 
Es ist nämlich nicht möglich, ein System 
positiver und negativer Punktladungen anzugeben, 
das ruhend im Gleichgewicht ist. Um dies zu 
erkennen, fragen wir uns, welcher Art ein elek- 
trisches Feld sein müßte, in dem ein Elektron in 
aber eine 
der. wir 
>» a ee, +4-—o 
EN FERN 
a b 
er Riot. 
stabilem Gleichgewicht-liegen könnte. Hierzu ist 
nötig, daß jede Verriicking des Elektrons eine 
Kraft auf das Elektron entstehen läßt, die 
es in die ursprüngliche Lage zurückzufüh- 
ren strebt. Ruht also das Elektron in einem 
Punkt A, so müssen auf allen Wegen, die das 
Elektron nehmen kann, um von A zu entwischen, 
Punkte BBB liegen, in denen elektrische Feld- 
kräfte herrschen, die es in der Richtung auf A 
hin zu bewegen streben. Bezeichnen wir die 
Kräfte, die das Elektron an einem Punkt erfährt, 
durch Pfeile, so ist das Bild in einer Ebene das 
von der ersten Figur (1a) angezeigte. Auf 
einen positiven Brobekörper hingegen würden also 
I; überall auswärts treibende Kräfte 
ausgeübt werden, und da die Kraft auf einen 
solchen die Dichte und Richtung der elektrischen 
Kraftlinien angibt, bemerken wir, daß von A, 
wenn es die stabile Ruhelage eines Elektrons bil- 
den soll, nach allen Richtungen elektrische Kraft- 
linien ausgehen müssen (1b). Das ist aber nur 
möglich, wenn in A selbst eine positive Ladung 
liegt. Im ladungsfreien Raum können Kraft- 
linien nicht entstehen oder verschwinden, ihre 
Quelle ist stets eine Ladung. : 
So findet man mitunter die Annahme, ein 
Elektron könne etwa mitten zwischen zwei glei- 
— 
nicht 
