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hwankungen darstellten (s. Fe. 1), so daß nun 
Eier Zweifel daran beseitigt war, daß tatsächlich 
die Erdachse ihre Lage im Erdkörper verändert. 
Von mehreren Seiten wurde jetzt versucht, 
auch in älteren Beobachtungsreihen Polhöhens 
_schwankungen nachzuweisen; namentlich S. C. 
Chandler). begann im Novy SP 1891 eine lange 
| Reihe von Veröffentlichungen, die den Zweck 
| verfolgten, eine Gesetzmäßigkeit der Polschwan- 
ngen empirisch herzuleiten. Auch er hatte in 
ambridge (Mass.) 1884 und 1885 Polhöhen- 
“messungen ausgeführt, die ebenso wie die Ber- 
liner Messungen von Kiistner Schwankungen er- 
gaben, die Chandler aber damals nicht für wirk- 
che Änderungen der Polhöhe zu halten gewagt 
Bhatt: jetzt fand er in diesen Schwankungen eine 
"Periode von 427 Tagen, die auch durch andere 
ältere Beobachtungen in Pulkowa und Washington 
- bestätigt wurde. Die weitere Auswertung der 
Beobachtungen in Greenwich, Melbourne, Leyden, 
Dublin, Dorpat usw. erwies das Nichtvorhanden- 
sein der Eulerschen 10-monatigen Periode, aber 
auch die 14-monatige Chandlersche Periode schien 
eineswegs konstant ‚zu sein, und vor allen Din- 
en zeigte sich eine starke Veränderlichkeit der 
aplitude; diese Erscheinung aber fand ihre Er- 
ärung durch Interferenz einer jährlichen mit 
ay 14-monatigen Schwingung. 
Seine rein empirischen Untersuchungen führ- 
en Chandler schließlich zu der Ansicht, daB die 
Polbewegung sich aus einer jährlichen elliptischen 
und einer 14-monatigen Kreisschwingung zu- 
‘sammensetzt, wobei aber nicht nur die Ampli- 
tuden veränderlich sein sollten, sondern auch die 
| Dauer der 14-monatigen Pisiode, und zwar zwi- 
| Een 423 und 434 Tagen. Angesichts der ver- 
nismäßie geringen Zuverlässigkeit der älte- 
Beobachtungen können aber die Zahlenkoef- 
fizienten der Chandlerschen Formeln keine sehr 
£ Be Genauigkeit beanspruchen, und in der Tat 
fanden z. B. die Brüder Bakhuyzen®), daß die 
besten Beobachtungsreihen seit 1860 sich gut 
ch eine konstante 431-tägige neben der jähr- 
en Schwingung darstellen lassen. 
E 
E Das große Verdienst, eine theore- 
tische Erklärung. der Chandlerschen 
R Periode gegeben zu haben, gebührt S. New- 
b, der 1891°) zeigte, daß die nur für 
ne vollkommen starre und unveränderliche 
de gültige Eulersche Periode sich verlän- 
muß, sobald der Erdkörper deformie- 
den Kräften ‚teils durch Meeresströmungen, 
8) H. G. van de Sande Bakhuyzen, Astron. Nachr. 
3275, oe ER v. d. 8. pace: Proc. of the R. 
‘Sa the periodic variation of latitude... .“; 
Journ. Vol. XI, Nr. 251; „On the dynamics 
_ Earth’s rotation . . .-, Monthly. -Notices 
Er ‚1892. bs 
: Die Polhöhens chwankungen. 
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und daß die Chandlersche Periode nichts anderes 
ist als diese verlängerte Eulersche Periode, 
In Fig. 2 bezeichne Qo den Punkt der Erd- 
oberfläche, in dem der Trägheitspol infolge der 
Massenverteilung der Erde liegen würde, wenn 
mit der Trägheitsachse auch die Rotationsachse 
zusammenfiele; liegt num aber zu irgend einer 
Zeit der Rotationspol im Punkte ?ı, so würde er, 
wenn die Erde starr wäre, eine Kreisbahn um 
Mo mit dem Radius QoP,; und der Eulerschen 
Winkelgeschwindigkeit 360 ° : 303,3 — 1,187 ° täg- 
lieh durchlaufen, in 10 Tagen also von Pı nach 
P (Winkel -PıQP = 11,87 °) gelangen. Wäre 
andererseits die Erde so nachgiebig gegen defor- 
mierende Kräfte, wie eine reibungslose Flüssig- 
keit, so würden sich ihre Teile infolge der durch 
die Rotation “hervorgerufenen Zentrifugalkräfte 
jederzeit so anordnen, daß die Rotationsachse 
auch zugleich Hauptträgheitsachse wird, d. h. also, 
der Trägheitspol Yo würde, sobald die Rotation 
um Pı erfolgt, sofort selbst nach P, rücken und 
hier verharren, bis etwa anderweitige Kräfte 
wiederum eine Änderung der Massenanordnung 
bewirken. Nun wissen wir aber aus den Erschei- 
nungen der Meeresgezeiten und andererseits aus 
der Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Erdbeben- 
wellen, daß die Erde elastisch deformierbar ist, 

2. Bewegung des 
Rotations- und des Trägheitspols. 
und zwar ungefähr in solchem Maße, als ob sie 
aus Stahl bestände; infolgedessen gibt sie den 
deformierenden Zentrifugalkräften nur bis zu 
einem gewissen Grade nach, und Zwar ordnen sich 
ihre Teile so an, daß der Trägheitspol von Qo aus 
nicht bis Py, sondern nur bis zu einem Punkte 
Qı rückt, der auf der Verbindungsgeraden QoP1 
liegt, wobei die Strecke QoQ: = 0 einen konstan- 
ten, vom Starrheitskoeffizienten der Erde abhän- 
eigen Bruchteil der Strecke Q,Pı beträgt. Um 
diesen tatsächlichen Trägheitspol 9, würde nun- 
mehr der Rotationspol die Eulersche Bewegung 
‚ausführen, also in 10 Tagen von P, nach P’ ge- 
langen, wenn Q; unverändert an seinem Platze 
bliebe; sobald aber der Rotationspol seinen Ort 
verändert, ändern sich auch die Zentrifugalkräfte 
und bedingen eine neue Anordnung der Teile 
der deformierten Erde, so daß der Trägheitspol 
von Qı nach Qs wandert, sobald der Rotations- 
pol von P, nach P» gelangt. Solange also Qo — der 
„Figurenpol“, wie ihn Newcomb, oder der ,,unge- 
störte“ Trigheitspol, wie ich ihn an anderer Stelle 
genannt habe — festliegt, beschreibt der Rotations- 
pol um ihn als Zentrum eine Kreisbahn; seine 
_ Winkelgeschwindigkeit aber ist kleiner als die 
Eulersche, nämlich im Verhältnis r:(r+e), so 
daß an Stelle der Eulerschen Periode eine im 
