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: entstammt, welche das Metall 
' treffen. Dies wäre an sich nicht verwunderlich; 
man hätte eben anzunehmen, daß die elektro- 
- magnetische Energie der Lichtwellen sich in die 
- kinetische Energie der Elektronenbewegung ver- 
“wandelt. Was aber der Huygensschen Wellen- 
eorie eine scheinbar unüberwindliche Schwierig- 
eit bereitet, ist die zuerst von Philipp Lenard 
festgestellte Tatsache, daß die Elektronen- 
geschwindigkeit nicht etwa von der Intensität 
der Strahlung, sondern nur von der Wellenlänge 
‚derselben, also. von der Farbe des verwendeten 
Lichtes abhängt, derart, daß sie um so bedeuten- 
ist, je kürzere Wellen benutzt werden. Rückt 
n also das Metall in immer größere Entfernung 
yon der Lichtquelle, als welche z. B. ein nr 
sher Entladungsfunke dienen kann, so fliege 
rota der schwächeren Beleuchtung die Elektro: 
nen doch immer mit der Hämlichen Geschwindig- 
ke it heraus; der einzige Unterschied ist der, daß 
mit der. Bas der Lichtstärke die Zahl der 
der Sekunde fortgeschleuderten 
mer geringer wird. 
Die Schwierigkeit liegt nun in der Beantwor- 
ing der Frage: woher nimmt ein herausfliegen- 
Elektron seine Bewegungsenergie, wenn 
ließlich die Entfernung von der Lichtquelle 
groß wird, daß die Lichtintensität fast ganz 
:rschwindet, während doch die Elektronen keine 
jur einer Verminderung ihrer Geschwindigkeit 
igen? Es müßte sich hier offenbar handeln um 
eine Art Anhäufung. der Lichtenergie auf die 
Stellen, wo die Elektronen abgeschleudert wer- 
den — eine Anhäufung, die der allseitigen 
gleichmäßigen Ausbreitung der elektromagneti- 
schen Energie nach der Huygensschen Wellen- 
theorie gänzlich fremd ist. Selbst wenn man an- 
nimmt, daß die Lichtquelle ihre Strahlung nicht 
gleichmäßig, sondern stoßweise, etwa nach Art 
nes Blinkfeuers, von sich gibt, so würde dach 
Energie eines solehen Lichtblitzes bei der 
h allen Richtungen gleichmäßigen wellen- 
5 rmigen Ausbreitung der Strahlung sich schließ- 
lich auf eine so große Kugelfläche verteilen, daß 
bestrahlte Metall nur verschwindend wenig 
on empfängt, und es ist leicht zu berechnen, 
unter wohl realisierbaren Bedingungen eine 
uten-, - “ja stundenlange Bestrahlung notwendig 
>, um einem’ einzigen Elektron seine durch 
arbe des Lichtes bedingte Geschwindigkeit 
verleihen, während tatsächlich bezüglich der 
r das Eintreten des Effekts erforderlichen 
lungsdauer bisher noch keine einzchran- 
erfolgt iehnehr” jedenfalls aiferst 
Wie bei den ultravioletten Strahlen, so 
en, ganz derselbe Effekt peohachtet, 
bei natürlich die Geschwindigkeit der ab- 
elös ten Auprmoeen, wegen der viel kürzeren 

¥ nahe, daß die ease der Belegen = 
Elektronen 

des E Bred 907 
Wellenlänge dieser Strahlen, noch eine viel 
höhere ist. 
Die einzig mögliche Erklärung für diese 
eigentümliche Tatsache scheint zu sein, daß die 
von der Lichtquelle ausgesandte Energie nicht 
nur zeitlich, sondern auch räumlich dauernd auf 
gewisse Häufungsstellen konzentriert bleibt, oder 
mit anderen Worten: daß die Lichtenergie sich 
nicht vollkommen gleichmäßig nach allen Rich- 
tungen ausbreitet, in endlos fortschreitender 
Verdünnung, sondern daß sie stets in gewissen 
bestimmten, nur von der Farbe abhängigen 
Quanten konzentriert bleibt, die mit Licht- 
geschwindigkeit nach allen Richtungen ausein- 
anderfliegen. Ein jedes derartiges Lichtquantum, 
welches das Metall trifft, kann dann einem 
Elektron dortselbst seine Energie mitteilen, und 
diese bleibt dann natürlich immer dieselbe, mag 
die Entfernung von der Lichtquelle auch noch 
so groß sein. 
Wir sehen hier die Newtonsche Emanations- 
theorie in einer anderen, energetisch modifizier- 
ten Form wieder auferstehen. Aber was der 
Newtonschen Emanationstheorie seinerzeit die 
weitere Entwicklung versperrte, die Erscheinung 
der Interferenz des Lichtes, türmt sich auch der 
Lichtquantentheorie gegenüber als eine ungeheure 
Schwierigkeit auf; denn es 
abzusehen, wie zwei gleich beschaffene, selbständig 
durch den Raum fliegende Lichtquanten, welche 
auf gemeinschaftlichem Wege zusammentreffen, 
“ sich gegenseitig sollen neutralisieren können, ohne 
daß das Energieprinzip verletzt wird, 
Aus dieser Sachlage erwächst der Strahlungs- 
theorie die dringende Aufgabe, jeden Versuch zu 
machen, um aus diesem nach beiden Seiten ge- 
fährlichen Dilemma auf irgendeine Weise her- 
auszukommen. Da liegt es natürlich nahe, es 
auch mit der Annahme zu versuchen, daß die 
Energie der von dem Metall abgeschleuderten 
Elektronen doch nicht der Strahlung, sondern 
dem Metall entstammt, daß also die Strahlung 
nur auslösend wirkt, wie etwa ein winziger Funke 
in einem Pulverfaß beliebig große Mengen von 
Energie entfesseln kann. Nur müßte man dann 
die weitere Voraussetzung machen, daß der Be — 
ausschließlich ab- 
trag der ausgelösten Energie 
hängig ist von der Art, in welcher die Aus- 
lösung erfolgt. Es fällt nicht schwer, in anderen 
Gebieten der Physik einigermaßen analoge Er- 
scheinungen aufzuzeigen. Ich möchte hier bei- 
spielsweise an ein von Mav Born gelegentlich a 
Stellen 
in allen 
gebrauchtes Bild etwas näher anknüpfen, 
Sie sich einen hohen Apfelbaum vor, 
seinen Zweigen reich behangen mit reifen Früch- 
ten, die alle gleich groß, aber verschieden lang 
gestielt und so angeordnet sind, daß die kurz- 
stieligen höher hängen als die langstieligen. 
Wenn nun ein äußerst schwacher, aber gleich- 
mäßiger Wind durch die Zweige weht, werden 
die Äpfel alle ein wenig hin und her pendeln, 
die höherhängenden schneller, die tieferhängenden 
ist zurzeit schwer» 



