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Mikrometärschraube des Kathetomoters gemessen. 
Ferner bezeichne man die beiden Winkel, die der 
aus Aı bzw. As austretende Lichtstrahl in der 
Nähe des Meniskus, also innerhalb der Flüssig- 
keit mit der Horizontalen bildet, mit 01 bzw. >, 
die mit den entsprechenden Einfallswinkeln in 
einfachem Zusammenhange stehen. Der Wert von 
eı und Q ist natürlich außer von der Lage von 
A, und As auch noch vom Brechungsverhältnis 
der Flüssigkeit abhängig. 
Sind die Werte der Einfallswinkel und die 
gemessene Größe von z bekannt, so gestattet die 
‘Theorie nur in dem Falle die Kapillaritätskonstante 
mit völliger Genauigkeit zu bestimmen, wenn 
die Wand des Gefäßes plan ist, was eigentlich 
einem Rohre mit unendlich großem Durchmesser 
entsprechen würde. Doch läßt sich das Problem 
mit genügender Annäherung auch dann lösen, 
wenn der Rohrdurchmesser verhältnismäßig groß. 
ist und etwa 80—100 mm beträgt. Zötvös be- 
nutzte zu diesem Zweck Glaskolben. An Rohren 
von kleinerem Durchmesser, etwa 10—20 mm, 
wie sie auch Hotvds bei seinen Versuchen mehr- 
fach verwendete, läßt sich die Kapillaritätskon- 
stante auf vergleichendem Wege bestimmen. 
Zu diesem Zweck sind mit Beachtung des 
Brechungsverhältnisses die Spalten Aı und Ae 
derart einzustellen, daß eo, und 0», jedes besonders, 
stets den gleichen Wert besitzt. In diesem Fall 
läßt sich für zwei verschiedene Flüssigkeiten auf 
Grund der ‘Theorie nachweisen, daß, wenn 
alr = 2'/r’, dann auch ar = alr’ _ besteht, 
wo r und 7 die Radien der Röhren, a 
und a’ die Quadratwurzel aus den Kapillaritäts- 
konstanten bezeichnen. Ist also für eine beliebige 
Flüssigkeit die Proportion 2/r festgestellt, so ist 
für eine Flissigkeit mit bekannter Kapillaritats- 
konstante eine Röhre mit entsprechendem Radius 
zu suchen, daß die Proportion 2’/r’ den gleichen 
Wert erreiche; dann läßt sich aus der oben ange- 
gebenen zweiten Gleichung die Kapillaritätskon- 
stante auch der ersten Flüssigkeit leicht be- 
rechnen. 
Eötvös bediente sich zur Verslichung mit 
Wasser eefüllter Röhren von verschiedenem 
Durchmesser, nachdem er die Kapillaritatskon- 
stante des Wassers selbst und ihre Abhängigkeit 
von der Temperafur durch sorgfältig durchge- 
führte Messungen in Glaskolben von großem 
Durchmesser festgestellt hatte. Das Verfahren 
läßt sich noch vereinfachen, indem man für die 
festgestellten Werte der konstanten 0; und Os 
mittels wassergefüllter Röhren geeignete Inter- 
polationsformeln ausarbeitet, die für den beob- 
achteten Wert von z/r den korrespondierenden 
Wert von a/r und so unmittelbar die Kapillaritäts- 
konstante selbst ergeben. 
Um die Spalte richtig einzustellen, muß das 
Brechungsverhältnis der eingeschlossenen Flüssig- 
keit bekannt sein, zu dessen Bestimmung Hötvös 
ein besonderes Verfahren erfunden hat, das spä- 
ter unabhängig von ihm Galitzin unter dem Titel 
-schlossenen Flüssigkeit und des Dampfes z 
‘selben sowohl im flüssigen als im- gasformigen 
schen Eigenschaften verschiedener Körper nic 
-peraturen der betreffenden Substanzen atemachees 











































die Oherflachartspén ante Sanne = zu 1 
ist noch die Dichte der in dem Rohre emg 
stimmen. Zu diesem Zweck wurde von Bötvö 
züglich zweier die gleiche Flüssigkeit entha 
der Rohre die Menge der darin enthaltenen Ss 
stanz, das Volumen von Flüssigkeit und Dampf 
messen, woraus er die Dichte berechnen konnt 
Der große Vorteil der Reflexionsmethode 
deren Verfahren gegenüber besteht darin, daß, 
bereits erwähnt, die‘ Messungen in völlig © 
schlossenen -Röhren vorgenommen und so für @ 
Kapillaritätskonstanten bestimmte, sichere Wert 
gewonnen werden. Ein weiterer Vorzug ist d 
Möglichkeit, an derart in Röhren eingeschlos 
nen Flüssigkeiten die Kapillaritätskonstanteı 
auch bei Temperaturen über den Siedepunkt h ip 
aus bis zur kritischen Temperatur messen % 
können. Die _ kritische Temperatur bildet be 
kanntlich eine ebenfalls wichtige, charakteristische 
Konstante der Flüssigkeiten, unterhalb der die- 
Aggregatzustande, oberhalb der sie aber nur als 
Gase bestehen können. Es ist dies die Tempe- 
ratur, bei welcher die Dichte der Flüssigkeit und 
ihres gesättigten Dampfes sich ausgleicht, di 
Verschiedenheit der beiden Zustände somit - auf 
hört. So war dieses Verfahren vorzüglich ge- 
eignet, die Änderung der Oberflächen a 
mit stcigehaen Temperatur zu beobachten, so da! 
Eötvös derart imstande war, für sein theoretise 
abgeleitetes Gesetz den ru Nachwei 
zu liefern. = 
* 3 
Van der Waals hat als erster darauf hi 
wiesen, daß man die physikalischen und che 
bei gleicher, beliebig gewählter Temperatur mit- 
einander vergleichen dürfe. Er führt aus, daß 
die Vergleichung nur bei Temperaturen statthaft 
sei, wo sich die Substanzen im „entsprechenden 
Zustande“ befinden, d. h. bei solchen absoluten 
(von — 273° ©. gerechneten) Temperaturen, die 
den gleichen Bruchteil der absolut kritischen Tem- 
Eötvös hat sein Gesetz über die Oberflächenspan- 
nung der Flüssigkeiten auf Grund einer von der 
van der Waals’ abweichenden Definition der ent- 
sprechenden Zustände auf theoretischem ‚Wege 
abgeleitet, wobei er von der Voraussetzung aus- 
ging, „daß Körper, welche sich im- entsprechen- 
den Zustande, also im Zustande ähnlicher Zu- 
sammensetzung befinden, auch im mechanisehen 
Sinne ähnlich seien, nämlich bezüglich der zw 
schen ihren entsprechenden it wirkend 
1) Auf die Details der Best imine yon Seco - 
verhältnis und Dichte kann ich nicht eingehen, "Eine. 
genügend ausführliche Beschreibung findet” man im fol- 
gender Abhandlung: Desider Pekar, Uber die mole- 
kulare Oberflächenenergie der Lösungen. - Zeitschr 
für physikalische Chemie XXXIX, 4, 1902. SEN 

