


Heft 36. 
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befindliche Teile der Kristallstruktur bilden, also 
Gruppen von gleichartigen und ungleichartigen 
Atomen auch als solche im wesentlichen unver- 
ändert in den Kristallbau übergehen; dies wird 
bewiesen durch die Übereinstimmung der Kristall- 
struktur - (Isomorphie) von Verbindungen, deren 
Moleküle eine übereinstimmende Struktur haben, 
durch die kristallographische Verwandtschaft von 
Substitionsprodukten zyklischer Verbindungen, 
welche die Erhaltung der ringförmigen Bindung 
erweisen, besonders aber dadurch, daß die feinsten 
Isomerien im kristallisierten Zustand erhalten 
bleiben und sich beim Lösen wieder die gleichen 
Isomeren bilden. Wenn wir aber zur Erklärung 
der Kristallisation notwendige Richtkräfte, also 
Anisotropie der Moleküle, annehmen müssen, so 
ist es klar, daß der Grad dieser Anisotropie ein 
sehr verschiedener sein muß je nach der Art des 
Moleküls, sehr groß bei solchen wie Chlornatrium, 
Schwefelzink usw., sehr klein bei den von 
E: Fischer dargestellten Pheny.malthosazonderiva- 
ten:oder den Verbindungen des Hämins mit Albu- 
minstoffen, welche aus mehreren Tausenden von 
Atomen bestehen. In der Tat nimmt die Kristalli- 
sationsfähigkeit mit der Größe des Moleküls in 
unverkennbarer Weise ab, sie ist aber selbst bei 
sehr großen Mo!ekülen namentlich dann deutlich 
von Null verschieden, wenn diese ein Metallatom 
enthalten, da solche Substanzen verhältnismäßig 
leichter kristal.isieren, während andere nur in der 
Form von amorphen Gelen zu erhalten sind. Bei- 
spiele für erstere sind das Chlorophyll und der 
Gallenfarbstoff Bilirubin, Körper, bei denen diese 
Eigenschaft nur dadurch zu erk aren ist, daß man 
annimmt, das Metallatom befinde sich in einer 
sehr exzentrischen Lage im Molekül. Aber auch 
bei den nur als Gele zu erhaltenden Stoffen, z. B. 
den Eiweißarten, verrät sich oft die parallele Stel- 
lung einer ausgezeichneten Richtung durch die 
Doppelbrechung, und dies ist wohl die einzig mög- 
liche Erklärung der Doppelbrechung der Stärke- 
körner, welche eine radiale Anordnung der Haupt- 
richtung besitzen, ferner der doppeltbrechenden 
Gummi- und Eiweißarten, der Gelatine, vor allem 
aber der sogenannten f.üssigen Kristalle, denn 
diese müssen, wenn sie als Tropfen erscheinen, 
infolge der Oberflächenspannung eine bestimmte 
Stellüing der Moleküle, also eine radiale an- 
nehmen, während sie durch die Adhäsion an eine 
ebene Fläche zu paral!eler Stellung, senkrecht zu 
jener, gezwungen werden. Wie aber die Richt- 
kräfte den Parallelismus einer einzigen Richtung 
bestimmen, so können sie auch den mehrerer 
Richtungen, also auch einen vollständigen Paral- 
lelismus der Moleküle bedingen, und dann muß 
eine Gitterstruktur entstehen, wie bei den Kristal- 
len, also als Folge davon eine Polyéderform mit 
denselben Gesetzmäßigkeiten, nur mit dem Unter- 
schied, (daß diese Struktur eine viel geringere 
Stabilität besitzt, z. B. schon die Kapillarkräfte 
erfolgreich dagegen. ankämpfen und durch die 
Oberflächenspannung den Pseudokristall in einen 
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Groth: Über den kristallisierten u. amorphen Zustand organ. Verbindungen usw. 651. 
kugelförmigen Tropfen umwandeln oder, wie. bei, 
den sogenannten Kristalloiden, Flüssigkeitsmole- 
küle eindringen und sie zum Aufquellen bringen 
können. Damit wäre wohl die einfachste Er- 
klärung des Verhaltens von Nägelis Kristalloiden 
und Lehmanns flüssigen Kristallen gegeben. In 
diesem Falle würde es sich also um Dinge handeln, 
welche von eigentlichen Kristallen prinzipiell ver- 
schieden sind und für welche daher der Name 
„flüssige Kristalle“ und.ebenso auch der „kristal- 
linische Flüssigkeiten“ ungeeignet ist. Dieselben 
werden vielmehr richtiger, wie es schon von vielen 
Physikern geschieht, als anisotrope Flüssigkeiten 
bezeichnet. Die von. Vorländer beobachteten 
poly&drischen Gebilde könnte man auch „kristal- 
loide Flüssigkeiten“ nennen. 
Nach dieser Anschauung besitzen die hierher 
gehörigen Substanzen in ihrer isotropen und an- 
isotropen. Phase die gleichen Moleküle, und aus 
dieser Voraussetzung folgen, wie Born. nachge- 
wiesen hat, für die Beziehungen der Brechungs- 
indizes derselben Werte, welche mit der Er- 
fahrung übereinstimmen, soweit nicht Anomalien, 
z. B. der Dichte, vorliegen, welche auf molekulare 
Umlagerung hindeuten. Daß es solche gibt, be- 
weist die Existenz mehrerer anisotrop flüssiger 
Phasen bei einigen der von Lehmann und Vor- 
länder untersuchten Stoffen, deren Moleküle also, 
in verschiedenen Intervallen der Temperatur ver- 
schiedene Anordnungen annehmen, ebenso wie die 
Atome der kristaltisierten Körper in ihren ver- 
schiedenen polymorphen Modifikationen. Es gibt 
jedoch unter den von Lehmann untersuchten Sub- 
stanzen eine Anzahl, welche unzweifelhaft zu den 
eigentlichen Kristallen gehören, indes eine solche 
Deformierbarkeit zeigen, daß sie zwar nicht 
Tropfenform annehmen, daß ihre Teilchen aber 
durch äußerst geringe Kräfte eine Verschiebung 
erfahren, ihre Plastizität der Grenze des flüssigen 
Zustandes also sehr nahe kommt. . Diese sind je- 
doch durch alle Übergänge mit Kristallen ver- 
bunden, deren Plastizität auf der Existenz soge- 
nannter Gleitflächen beruht, d. h. Ebenen von be-. 
stimmter kristallographischer Stellung, parallel 
denen sich die Teilchen in gewissen Richtungen 
besonders leicht verschieben lassen. Diese Fähig- 
keit besitzen sogar sehr harte und spröde Körper, 
wie Korund, besonders aber weiche Kristalle, wie, 
es die der meisten organischen Verbindungen 
sind, unter denen sich manche zu Spiralen ver- 
drehen ‚lassen und während des Wachstums durch 
die geringsten störenden Kräfte die abenteuer- 
lichsten Krümmungen erfahren. Das Studium 
dieser Eigenschaft der Kristalle hat erst in neue- 
ster Zeit in systematischer Weise begonnen, und 
es ist anzunehmen, daß dasselbe dazu führen wird, 
einen solchen hochplastischen, aber wirklich kri- 
stallinischen Zustand von dem kristalloiden unter- 
scheiden zu lernen. Die obige Ansicht kann also 
als Arbeitshypothese dienen, um den wirklichen 
kristallinischen Zustand, d. h. den Aufbau aus 
den Atomen, von dem .aus: Molekülen zusammen- 
