18 Regener: Die Thssche für d. Eeeinbars ntereece von Subolokironen an submikk Teilchen Ber N 
ausgeführt (r = 2,8.10% bis 80.107 em nach 
Stokes-Cunningham) ; das letztere in der Absicht, 
in derselben Apparatur sowohl Teilchen von der von 
Herrn Millikan benutzten Größe, als auch die 
kleinsten, die nach Herrn Ehrenhaft die größten 
Unterschreitungen zeigen, zır Messung zu brin- 
gen. Bei irgendeiner Teilchengröße müßte sich 
doch, so wurde vermutet, der Übergang von den 
normalen e-Werten Herrn Millikans zu den Sub- 
elektronen Herrn Ehrenhafts ergeben. Auch war 
zu hoffen, daß man aus der Lage dieses kritischen 
Teilchenradius, bei dem der Übergang stattfand 
und aus der Abhängigkeit dieser Stelle vom 
Teilchenmaterial und von den sonstigen Versuchs- 
bedingungen vielleicht Schlüsse auf die Ursache 
der Unterschreitung würde ziehen können. 
In der Tat hat nun Herr Radel durch seine 
sorgfältigen Messungen zeigen können, daß es so- 
wohl bei Quecksilber- wie bei Goldteilchen einen 
solchen kritischen Teilchenradius gibt, oberhalb 
dessen, nach Stokes-Cunningham berechnet, die 
normalen Werte des Elementarquantums. heraus- 
kommen’), unterhalb dessen die berechneten La- 
dungen aber um so kleiner werden, je kleiner die 
benutzten Teilchen sind. Dabei zeigte sich aber 
ein deutlicher Unterschied in der Lage des kri- 
tischen Radius: bei Quecksilber lag er bei etwa 
1,0—1,5 . 107° em, bei Goldteilchen doppelt so 
hoch, nämlich etwa bei r = 2,7.107° cm. 
Es zeigte sich also eine Abhängigkeit des 
Radius der beginnenden Unterschreitung von der 
Dichte der benutzten Teilchen. Bei Paraffinöl- 
und Colophoniumteilchen wurde zudem eine 
Unterschreitung überhaupt nicht beobachtet, weil 
wegen der zu großen Molekularbewegung dieser 
leichten Teilchen nicht so kleine Teilchen beob- 
achtet wurden wie beim Quecksilber und. Gold. 
Augenscheinlich lag also der Radius der 'beginnen- 
den Unterschreitung wegen der geringen Dichte 
der. Teilchen bei noch kleineren Radien. 
Das führte zu der Hypothese der Gashaut®). 
Adsorbierte Gashäute an festen Körpern sind oft 
der Gegenstand ‘der experimentellen Forschung 
gewesen und durch Wägung, Volumenmessung 
und optische Effekte unter den verschiedensten 
Bedingungen nachgewiesen worden. Die experi- 
mentellen Befunde ergaben auch eine Dicke 
der Schicht in der Größenordnung 10% bis 
1X 1075 cm, wie sie für den vorliegenden Zweck 
notwendig ist?). Nimmt man diese experimen- 
tellen. Tatsachen als richtig an, so muß auch bei 
”) Herr Radel hat besonders Jagd gemacht auf 
niedrig (einfach-) geladene Teilchen, damit “thm ja keine 
Subelektronen entgingen. 
8) Anschauungen, die Schidlof und Targonski, Arch. 
des Sciences phys. et nat. 43, April-Mai 1917. und 45, 
März 1918 entwickelt haben, können als Vorläufer der 
Hypothese aufgefaßt werden. 
9) Daß theoretische Überlegungen die Wirkungs- 
sphäre der Molekularkräfte kleiner ergeben, hindert 
natürlich nicht die Heranziehung der experimentellen 
Daten. 





schafte 
Ladungsmessungen an kleinen. Teilchen ihre Wir ; 
kung berücksichtigt werden. Denn es ist kein ~ 
Grund zu ersehen, weswegen die an makroskopi- 
schen Körpern beobachteten Gasschichten.an den 
submikroskopischen Teilchen gerade nicht auf- — 
treten sollten. In der Tat erklärt eine den Teil- 
chen anhaftende Gasschicht alle beobachteten Er- — 
scheinungen auch in den Fällen, wo andere Ur- 
sachen für Dichteänderungen der Teilchen nicht 
angegeben werden können. 3 
Man muß annehmen, daß die adeotbierte $ 
Schicht bei bestimmtem Teilchenmaterial eine be- — 
stimmte Dicke hat. Von einem bestimmten Teil- 
chenradius an abwärts wird ihre Dicke gegenüber 
dem Teilchenradius in Betracht kommen. Damit 
beginnt ihr Einfluß auf die Beweglichkeit, die = 
kleiner herauskommt als bei einem Teilchen ohne 
Gashiille. Wenn die Beweglichkeit aber zu klein 
gefunden wird, ergeben sich auch die Ladungen 
zu klein. Wenn ferner die Gashaut infolge der 
größeren Dichte der Teilchen dicker ist, so muß - 
ihr Einfluß schon bei einem größeren Radius ein- — 
setzen. Dies alles stimmt mit den Mn = 
Herrn Radels gut überein. 
Zu beachten ist, daß sich nach dem Vorher-- 
gehenden der Teilchenradius mit der Stokes- 
Cunninghamschen Formel nur so lange richtig 
ergibt, als die Gasschicht in ihrer Dicke zu ver- — 
nachlässigen ist. In die Formel geht ja die 
Dichte des Teilchens ein und diese wird durch — 
die Gasschicht herabgesetzt. Es läßt sich also 
zwar noch der Radius der beginnenden Unter- — 
schreitung angeben, nichtiaber irgendein Teilchen- 
radius unterhalb dieses kritischen Punktes. Hier 
müssen erstnoch andere Messungen hinzukommen, — 
wie die Bestimmung der mittleren Verschiebung 
der Brownschen Bewegung des Teilchens oder 
Messungen bei anderen Drucken. Sonst bleiben a 
Radius, Dichte und Ladung unbestimmt. 
Zur weiteren Prüfung der Richtigkeit ger > 
Gashauthypothese erscheinen Beobachtungen er- 
wünscht, bei denen die Eigenschaften, die sonst 
Gasschichten haben, auch an den kleinen Nebel- 
teilchen ihre Wirkung zeigen. Die Adsorption 
von Gasen hängt nun allgemein ab von Tempe- 
ratur, Druck und Substanzeigenschaften. Diese 
Einflüsse müssen sich also bei den Gasschichten 
auf Nebelteilchen wiederfinden. Die Wirkung ~ 
der Temperatur ist, wenigstens für so große 
Intervalle, welche Erfolg versprechen, schwierig - 
zu untersuchen. In welcher Richtung der Ein- 
fluß des Druckes sich geltend machen muß, ist 
schwer zu sagen. Die von festen Körpern adsor- | 
bierte Gasmasse wächst zwar mit zunehmendem 
Druck, aber in komplizierter Funktion; im all- 
gemeinen bedeutend weniger stark als proportio- 
nal. Die Masse der an den Teilchen sitzenden 
Gashaut wird also mit Erhöhung des Druckes 
zunehmen. Entgegengesetzt wirkt aber der Um- : 
stand, daß das Volumen der Schicht durch er- 
höhten Druck verkleinert wird. Da das Gesamt- 































