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maßgebend ist, so kann die Verkleinerung des 
irksamen Volumens der Schicht die Vergröße- 
ung der Masse unter Umständen kompensieren. 
_ In der Tat lassen Messungen Herrn: Wolters*) 
inen Einfluß des Druckes nicht sicher erkennen. 
Herr Wolter hat seine Messungen unter ähnlichen 
Bedingungen wie Herr Radel, aber unter ver- 
schiedenen Drucken (bei 1, 5 und 9 Atm.) aus- 
geführt. Eine Verschiebung des Teilchenradius 
der beginnenden Unterschreitung war in einigen 
Fällen angedeutet, ließ sich aber nicht eindeutig 
_ feststellen. Die starke Streuung der bei ver- 
4 schiedenen Teilchen gefundenen Einzelwerte, die 
besonders bei den in Funken zerstäubten Par- 
Y tikeln auftritt, beeinträchtigt hier die Verwertung 
der Beobachtungen. Jedenfalls läßt sich aber 
nach den Wolterschen Messungen sagen, daß der 
Einfluß des Druckes auf den kritischen Teilchen- 
radius in dem untersuchten Intervall sicher nur 
ein geringer ist. Darin ist zugleich das Resultat 
_ enthalten, das die Woltersche Arbeit in dem gan- 
zen behandelten Fragenkomplex so wichtig macht, 
daß nämlich die bei kleinen Teilchen errechneten 
_ Unterschreitungen der Elementarladung nicht auf 
ein Versagen der Cunninghamschen Korrektur 
er Stokesschen Widerstandsformel — kleine 
Differenzen in dem Zahlenwerte außer acht ge- 
assen — zurückgeführt werden kénnen™). Denn 
das Verhältnis lja (freie Weglänge der Moleküle 
des umgebenden Gases zu Teilchenradius) wird 
- im Verhältnis 9:1 durch die Vergrößerung des 
_ Druckes verändert, ohne daß eine merkliche Ände- 
rung der nach Stokes-Cunningham berechneten 
4 Ladungen eintritt!?). 
R Daß die Substanzeigenschaften von Einfluß 
E: auf die Stärke der Gashaut und damit auf»den 
_ Teilchenradius der beginnenden Unterschreitung 
sind, hat sich schon bei den Messungen Herrn 
ERadals gezeigt. Mit zunehmender Kleinheit der 
Teilchen wurde der kritische Radius zuerst bei 
dem dichtesten Gold-, dann bei Quecksilberteil- 
chen erreicht, während er bei den noch leichteren 
Colophonium- und Paraffinöltröpfehen überhaupt 
pe erreicht wurde. Die Menge des adsorbierten 
‘ases ist aber außer von dem adsorbierenden 
Körper noch von der Natur des adsorbierten Gases 
abhängig. Den hiervon herrührenden Einfluß 
die Lage des kritischen Radius hat Herr 
 König!?) untersucht. Herr König hat 
“| ‚adungsmessungen an Quecksilberteilchen, die 
durch Verdampfung hergestellt waren, in 
339, 1921. 
11) Die Vermutung, daß dies bei der Wolterschen 
eit herauskommen müßte, hat Rubens ausge- 
prochen, als ich ihm den Plan zu der Arbeit mitteilte. 
12) Anders bei niederen Drucken unterhalb einer 
nosphäre, Vgl. darüber R. Bär, 1. c. und früher 
gar Meyer und W. Gerlach, Elster und Geitel, 
‘estschrift 196, 1915. 
13) M. König, Dissert. Beet 1922, 2.S. f. Phys. 
253, 1922. 
10) K. Wolter, Dissert. Berlin 1921, Z.S, f. Phys. 
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trockener Luft und Kohlensäure!) angestellt. 
Fig. 1 und 2 geben die entsprechenden aus 
seiner Arbeit entnommenen Kurven (Ladung 
nach Stokes-Cunningham als Funktion des Teil- 
chenradius) wieder. Man sieht deutlich, daß in 
Luft die Unterschreitungen bei einem Teilchen- 
radius von etwa 1,2—1,3.10~° cm beginnen, in 
Kohlensäure (Fig. 2) schon bei etwa 2,1.10 ® cm. 
Natürlich wird sich der Radius der beginnen- 
den Unterschreitung, auch wenn man noch mehr 
Einzelmessungen aufnimmt, niemals als ein 
scharfer Knick in den Kurven äußern können, 
da mit zunehmender Größe der Teilchen der Ein- 
fluß der Gashaut sich allmählich verliert. Doch 
braucht man in den beiden Kurven nur die Teil- 
chen in dem Bereiche des Radius von 1,5 bis 
2,0.10-5 em zu vergleichen, um über den an- 
gegebenen Effekt außer Zweifel zu sein. In Luft 
geben innerhalb der Versuchsfehler noch alle 
Teilehen normale e-Werte, während in Kohlen- 
säure in dem gleichen Intervall alle Teilchen 
kräftige Unterschreitungen (im Mittel auf die 
Hälfte) zeigen. Die Kohlensäure, das leichter 
adsorbierbare Gas, setzt also schon in dem Inter- 
vall, in dem die Luft noch wirkungslos ist, die 
Beweglichkeit der Teilchen stark herab"). Be- 
sonders wertvoll ist dieses Resultat, weil es an 
den zweifellos kugelförmigen Quecksilberteilchen, 
die durch Verdampfung hergestellt sind, gewon- 
nen ist. Eine flockenförmige Struktur, wie sie 
bei der elektrischen Zerstäubung von Teilchen 
wahrscheinlich ist, ist also. hier ausgeschlossen. 
Auch eine Oxydation des Quecksilbers, die mög- 
licherweise in Luft eintritt, in Kohlensäure nicht, 
kann man nicht zur Erklärung der Verschieden- 
heit des kritischen Radius in beiden Gasen heran- 
ziehen. Denn ein solcher Effekt würde, da er 
die Dichte des Quecksilbertrépfchens verkleinern 
würde, die Teilchengröße der beginnenden Unter- 
schreitung in Luft nach den größeren Radien 
zu verschieben. Der durch die verschieden starke 
Gashülle hervorgerufene Unterschied kann also 
dadurch höchstens zu klein gefunden sein. 
Die Annahme einer Gasschicht scheint mir 
durch die Arbeit Herrn Königs sehr ani Wahr- 
scheinlichkeit gewonnen zu haben. Natürlich 
sind die experimentellen Unterlagen, nämlich die 
Bestimmungen des kritischen Radius, unter ver- 
schiedenen Bedingungen noch ergänzungsbedürf- 
tig. Die Zahl der ermittelten Grenzradien ist ja 
bisher gering, was insbesondere aus der Lang- 
wierigkeit der Messungen — z. B. ist jeder Punkt 
der wiedergegebenen Kurven aus 10 Einzel- 
beobachtungen ermittelt — zu verstehen ist. Viel- 
leicht wird die von Herrn Bär benutzte Methode 
der Beobachtung eines Teilchens unter zwei 
Drucken auch für die weitere Bearbeitung der 
14) Die Trocknung geschah sehr sorgfältig durch 
langes Stehenlassen der Gase über P,0; 
15) In Kohlensäure verlieren natürlich die Radien- 
angaben unterhalb r = 2,1 . 1075 cm ihren Sinn (vgl. 
Seite 18). 
