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berechnen und hieraus (in Verbindung mit dem 
fiir den ersten Ausschlag der ersten Vorphase er- 
 mittelten Azimut) den Winkel, den die Schwin- 
_ gungsebene bei den zweiten Newautorn mit der 
durch Herd, Station und Erdzentrum gehenden 
_ Hauptebene bildete. 
| Ein anderer bedeutsamer Erfolg war es ferner, 
als es H. Benndorf (1905 und 1906) und 
-  E. Wiechert (1907) gelang, die Methoden zu ent- 
~ wickeln, nach denen man auf Grund der doch nur 
-an der Erdoberfläche anstellbaren seismometri- 
schen Beobachtungen in das Erdinnere selbst ein- 
dringen, d. h. Weg und Geschwindigkeit der Erd- 
_ bebenwellen in den Tiefen des Erdkörpers er- 
i _ mitteln kann. Das Ausgangselement für diese 
- Überlegungen ist die Laufzeit T der Vorläufer- 
_wellen, d. i. die Zeit, welche eine solche Welle 
vom Stoßzentrum zu irgendeinem Beobachtungs- 
ort des Schütterbereichs gebraucht, in ihrer Ab- 
_ hingigkeit von der Herdentfernung oder auch von 
der Epizentraldistanz A, wenn bei Vernachlässi- 
x gung der (2% des Erdradins wohl kaum über- 
_ schreitenden) Herdtiefe an die Stelle des Herdes 
ler Hypozentrums das senkrecht über ihm in der 
rdoberfläche angenommene Epizentrum tritt. 
ieser Zusammenhang von T und A, welcher der 
eobachtung verhältnismäßig leicht eh ist 
und somit empirisch am einfachsten in einem 
_ rechtwinkligen Koordinatensystem etwa mit T als 
Ordinate und A als Abszisse in der Form einer 
_ Daufzeitkurve dargestellt werden kann, und die 
_ grundlegende Bedeutung einer möglichst genauen 
‘ Kenntnis solcher Laufzeitkurven für die Er- 
_ forschung des Erdinnern sind in einführender 
Weise schon oft beleuchtet worden, so daß sich 
hier ein näheres Eingehen auf diese Frage er- 
Su rigen dürfte. 
Der Übergang von den Geschwindigkeiten v, 
v,;, der longitudinalen und transversalen Wel- 
n zu der Dichte » des von ihnen durcheilten 
Mediums und dessen Elastizitätskoeffizienten, der 
 Kompressibilität 1/K (K = Kompressionskoeffi- 
zient oder Modul der Volumenelastizität) und der 
Riegheit R (auch Starrheitskoeffizient oder Modul 
de 2 Gestaltselastizität) ist durch die Formeln: 
Ent man die Dichte nicht, so Jäßt 
h aus den Geschwindigkeiten nur die sogen. 
astizitdtszahl (auch Poissonsche Zahl oder 
| er a 
nr Ori 0 
I= FF — vA) 
‚Der „zurzeit letzten Arbeit der 
Bu 
Einsatz der zweiten ee im Seismo- 
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der Vorläuferwellen fußende Weiterentwicklung 
der ursprünglichen Methode benutzte, kann das 
folgende Bild der Geschwindigkeitsverteilung ent- 
nommen werden: 
v; (%,) wächst von dem Werte 7,17 km/sec 
(4,01) an der Oberfläche zunächst sehr rasch auf 
11,80 (6,59) in 1200 km Tiefe, dann wesentlich 
langsamer auf 12,22 (6,86) in 1700 km und auf 
13,29 (7,32) in 2450 km Tiefe, um nun bei ge- 
ringem Abfall auf 13,15 (7,20) bis 2900 km Tiefe 
konstant zu bleiben, hier aber plötzlich auf 8,50 
(4,72) zu sinken und sodann bis zum Erdmittel- 
punkt wieder auf 11,10 (6,15) anzusteigen, Für 
Tiefen größer als 2480 km wurde freilich ange- 
nommen, daß v,;, zu v; in dem konstanten Ver- 
hältnis von 1:1,8 stände. Es entspricht dies 
dem für den Erdkörper nicht unwahrscheinlichen 
Wert von 0,277 für q; denn in den Tiefen bis 
2450 km liegt diese Größe zwischen 0,272 und 
0,282. (Für Schmiedeeisen und Stahl beträgt ihr 
Wert etwa 0,28.) Auch stehen hiermit die in 
großen Epizentraldistanzen). gemachten Beobach- 
tungen verschiedener Welleneinsätze in gutem 
Einklang. Hiernach heben sich im Erdinnern 
zwei Unstetigkeitsflächen, nämlich in 1200 km 
und 2900 km Tiefe, besonders deutlich heraus. 
Nehmen wir nun als mittlere Dichte des 
1200 km mächtigen Mantels, der als eine Gesteins- 
schale vorzustellen ist, e = 3,4 an, so kann weiter 
nach den Berechnungen von W. Klußmann (1915) 
für die 1700 km dicke Zwischenschicht e = 6,0 
und für den rd. 3500 km im Radius messenden 
Kern e = 9,2 gesetzt werden, so daß man hinsicht- 
lich der Zusammensetzung bei der Zwischen- 
schicht wesentlich an Eisenerze und beim Kern 
an Eisen, Nickel, Kobalt selbst zu denken hätte. 
(Vgl. hierzu die näheren petrographischen Aus- 
fiihrungen von V. M. Goldschmidt in dieser Zeit- 
schrift 1922, S: 918 ff.) Mit den mittleren Ge- 
schwindigkeitswerten von rd. 9,5 bzw. 5,3 für den 
Mantel, 12,6 bzw. 7,0 für die Zwischenschicht und 
9,8 bzw. 5,4 für den Kern ergeben sich sodann aus 
den mitgeteilten Formeln in cgs-Einheiten Kom- 
pressibilität bzw. Riegheit im Mittel: 
für den Mantel zu: 5,6 103 bzw. 1,0: 1012 
für die Zw’schenschicht zu: 1,810 ™ bzw. 29-10” 
und für den Kern zu: 1,9 1013 bzw. 2,7 - 10! 
Hiernach nimmt zwar, wie zu erwarten war, in- 
folge des wachsenden Druckes mit zunehmender 
Tiefe die Kompressibilität stark ab und die Rieg- 
heit zu, doch unterscheiden sich Zwischenschicht 
und Kern in ihrem elastischen Verhalten kaum 
voneinander; ihre Kompressibilität ist rd. 4mal 
geringer, ihre Riegheit rd. 3%mal größer als beim 
Stahl, für den die entsprechenden Werte 7,3-10 13 
und 0,8.1012 betragen. Der Gesteinsmantel da- 
gegen besitzt im ganzen nur etwa die gleiche Rieg- 
heit wie Stahl und eine um nur % bis !/, kleinere 
Kompressibilität. Die geringe Kompressibilität 
der tieferen Partien ist aber ein Hinweis darauf, 
daß dieselben aus anderen Substanzen bestehen 
müssen als die peripherischen Zonen; denn die 
