




_ darauf hin, daß die Ionisierung im menschlichen 
Gewebe nahezu dieselbe Abhängigkeit von der 
Wellenlänge zeigen wird wie die Empfindlich- 
keit der Ionisierungskammer. _ 
Aus den Tatsachen 1 und 2 müssen wir aber 
noch eine andere, außerordentlich wichtige Schluß- 
 folgerung ziehen. Betrachten wir hierzu das Bei- 
spiel des Aluminiums. Es möge sich zunächst 
um eine sehr weiche Strahlung, z. B. 1 A han- 
deln. Dann wird % = 1, die Massenabsorption 
wird also 14,5 und ist groß gegen die Massen- 
streuung 0,16. Ist dagegen die Strahlung sehr 
hart; beträgt sie z. B. 0,1 A, so wird 4° — 0,001: 
Ve dann ist also die Massenabsorption 0,0145 klein 
- gegen die Massenstreuung 0,16. D. h.: Bei sehr 
_ weicher Strahlung ist die Absorption-sehr groß 
gegen die Streuung, bei sehr harten Strahlen ist 
' . das Umgekehrte der Fall, hier wird fast alle 
 $trahlungsenergie, die dem Primärstrahl durch 
Schwächung entzogen wird, gestreut, und nur ein 
sehr geringer Teil wird absorbiert. Berechnen 
wir uns die Verhältnisse für Wasser, das, wie wir 
eben sahen, ein sehr guter Ersatz für mensch- 
liches Gewebe ist, so erhalten wir nebenstehende 
Kurve (Fig. 9). Sie zeigt uns, daß bei 0,7 Ä 
etwa 83% absorbiert und 17% gestreut werden; 
‚demgegenüber werden bei einer Wellenlänge von 
0,18 A, welche bei 200 kV und bei 1 mn 
Kupferfilterung in unserem Strahlengemisch am 
- meisten vorherrscht, etwa 97% gestreut und nur 
noch 3% absorbiert. Für noch härtere Strahlen 
wird der gestreute Bruchteil noch größer, der ab- 
 sorbierte noch kleiner. Für die Therapie stellt 
das erneut eine Mahnung dar, wie sie schon. von 
Großmann’) aus anderen Gründen ausgesprochen 
wurde, nicht zu hoch in der Spannung zu gehen, 
da ja nur dort, wo Energie absorbiert wird, bio- 
logische Wirkung vorhanden sein kann, Für die 
Diagnostik lehrt uns die Kurve, daß wir so weich 
als nur möglich arbeiten sollen, weil dann einer- 
seits die Streuung geringer ist und die Aufnahme 
schärfer wird, andererseits die Absorption größer 
ist, was den Kontrastreichtum erhöht. 
Anwendung auf Filter. 
Während früher, als man mit weniger hohen 
Spannungen arbeitete, die Filter im wesentlichen 
durch ihre Eigenschaft, zu absorbieren, charakteri- 
__ siert waren, tritt heute bei den wesentlich höheren 
Spannungen und Härtegraden der Röntgenstrah- 
len die Eigenschaft der Filter, als Streustrahler 
© zu wirken, in den Vordergrund. Es sollen daher 
die fundamentalen Unterschiede in der Wirkungs- 
weise der Filter für die Tiefentherapie besprochen 
werden, und zwar auf der Grundlage der eben 
genannten Präzisionsmessungen über Absorption 
und Streustrahlung. Wir vernachlässigen zu- 
nächst den Umstand, daß die Antikathode. eines 
_ Réntgenrohres auch ein charakteristisches Linien- 
spektrum aussendet, und beschränken uns vor- 
Ex 15) Großmann, Fortschr. a. d. Geb. d. R. Str. 29, 



k und Therapie. 103 
laufig auf die Betrachtung ihres kontinuierlichen 
Spektrums. Dieses ist meines Wissens bisher für 
Spannungen bis 161 kV gemessen worden. Die 
Messungen werden ausgezeichnet durch eine For- 
mel von Behnken'*) dargestellt. Wir wollen diese 
Formel benutzen, um uns das kontinuierliche 
Spektrum bis zu Spannungen von 200 kV zu 
berechnen. Das Ergebnis zeigt die Fig. 10 
für 50, 100, 150 und 200 kV. Die Kurven 
lassen die bekannten Tatsachen erkennen, daß 
mit Steigerung der Spannung einerseits das kurz- 
wellige Ende des, kontinuierlichen Röntgenspek- 
trums, andererseits das Maximum der Kurve, d.h. 
die in unserem Strahlengemisch am meisten vor- 
herrschende Wellenlänge, in Richtung kürzerer 
Wellenlänge verschoben wird, und daß schließlich 
die gesamte Intensität der Strahlung, die durch 
den Flächeninhalt jeder Kurve dargestellt wird, 
mit zunehmender Spannung steigt. Wir wollen 
uns nun berechnen, welchen Einfluß die Anwen- 
dung verschiedenartiger Homogenisierungsfilter 
auf die spektrale Verteilung bei 200 kV ausübt. 

Jntensitat 


N 
N 

Qa G7 G2 03 Q¢ 0 0 9 0 9 70 
nr Wellenlänge im YP 
Fig. 10. Das kontinuierliche Réntgenspektrum, extra- 
poliert nach der Formel von Behnken für verschiedene 
Scheitelspannungen. 
Wenn wir uns auch bewußt sind, daß infolge der 
Extrapolation mit Hilfe der Formel Behnkens 
die erhaltenen Kurven nur eine Näherung der 
Wirklichkeit darstellen können, so wird dennoch 
durch unsere Betrachtungen der wahre Verlauf 
der Kurven zweifellos im Prinzip richtig wieder- 
gegeben werden. 
Die Fig. 11 zeigt außer dem Verlauf 
der ungefilterten Kurve bei 200 kV den 
Verlauf der Kurve bei 1 mm Kupferfilterung. 
Außerdem sind noch die Kurven eingezeichnet, 
die wir erhalten, wenn wir solche Aluminium- und 
Kohlefilter verwenden, daß die Intensitätsschei- 
telwerte die gleiche Höhe besitzen wie bei 1 mm 
Kupferfilterung. Das Ergebnis lehrt: 
16) Behnken, ZS.f. Phys. 4, 241, 1921; ZS. f. techn. 
Phys. 2, 153, 1921. 
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