









ärung von Erscheinungen und Auftreten von 
Meßfehlern durch Streustrahlung. 
x Ebenso wie bei der Diagnostik, so lassen sich 
auch bei der Therapie Erscheinungen, ja sogar 
auch Fehler durch die Streustrahlung erklären. 
Wir erwähnen: 
1. Die eneetal Tiefendosis. Unter prozen- 
ualer Tiefendosis versteht man bekanntlich das 
erhältnis der Ionisierung 10 cm unter der Was- 
eroberfläche zur Ionisierung an der Oberfläche 
elbst. Nun hat Großmann!”) gezeigt (Fig. 14), 
daß die prozentuale Tiefendosis für Spannungen 
"über 150 kV nahezu unabhängig von der Span- 
nung wird; d. h. durch weitere Spannungssteige- 
rung läßt sich eine Erhöhung der prozentualen 
 Tiefendosis praktisch nicht mehr erzielen. Das 
< Ergebnis wird verständlich, wenn wir beachten, 
daß oh Verwendung von 1mm Kupferfilter oder 
167 KV 
— 17M Cu 
---- 72mm AU 

4 
E 7) Wellenlänge in A 
= Fig. 13. Das Réntgenspektrum der Wolframantikathode 
E - bei Filterung mit 1 mm Kupfer bzw. 12 mm Aluminium 
= nach Duane. 
mehr die mittlere Härte des Pe EE es 
= so groß ist, daß die Schwächung der Strahlung 
auf dem Wege von der Wasseroberfläche bis zur 
3 Tiefe von 10 cm fast allein durch Streuung her- 
_ vorgerufen wird, welche aber von der Wellenlänge 
oder, was dieser entspricht, von der angelegten 
pannung unabhängig ist. 
2. Der Homogenitätspunkt. Um zu unter- 
suchen, ob ein Strahlengemisch homogen ist, be- 
dient man sich im allgemeinen der Fildermethode. 
Filtert man eine monochromatische Röntgenstrah- 
lung, indem man sukzessive immer mehr Filter 
der gleichen Dicke in ihren Weg bringt, so wird 
ech Hinzufügen 5 einzelnen Filters die In- 









un 
ich so Be: En: will man En Intensität 
ne durch ep ERdENDE je eines Bes 
= sere die Dicke der 
wählen. 

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Filter immer größer 
Denn beim Durchdringen des ersten Fil- 
ters sind vorzugsweise die weicheren Anteile des 
Strahlengemisches absorbiert worden. Es ist also 
im Mittel härter geworden, und dasselbe wieder- 
holt sich bei jedem weiteren Filter. Die Erfah- 
rung lehrt nun aber, daß man, nachdem man eine 
srößere Anzahl Filter zunehmender Stärke in den 
Weg des Röntgenlichtstrahls gebracht hat, die 
Dieke der Filter nicht mehr zu erhöhen braucht, 
um die Intensität um den gleichen Prozentsatz zu 
schwächen. Man hat hieraus den Schluß gezogen, 
daß die Strahlung alsdann praktisch monochro- 
matisch sei. In Wirklichkeit ist diese Schluß- 
weise falsch. Ist nämlich das Strahlengemisch 
zwar keineswegs monochromatisch, wohl aber so 
hart oder kurzwellig geworden, daß seine weitere 
Schwächung praktisch allein durch die Streuung 
der Filter hervorgerufen wird, so muß die pro- 
zentuale Schwächung unabhängig von der Härte 
sein, da die Streuung, wie wir oben sahen, von 
der Härte unabhängig ist. In Wirklichkeit sagt 
die Filtermethode also gar nichts darüber aus, 
von wann ab die Strahlung „praktisch homogen“ 
ist, sondern allein darüber, von wann ab die Ab- 
sorption klein wird gegen die Streustrahlung. 
Man mißt also nichts anderes als eine Filtereigen- 
schaft. Wir müssen aus dieser Überlegung zwei 
Folgerungen ziehen: Einmal, daß wir bei Ver- 
wandung verschiedenen Filtermaterials (z. B. ein- 
‚prozentuale Tiefendosis 

[7 700 720 140 160 180 200 220 248 
Scheitelspannung in KV 
Fig. 14. Die prozentuale Tiefendosis nach Großmann. 
mal Kupfer, einmal Kohle) verschiedene Homo- 
genitätspunkte erhalten werden. Andererseits ist 
zu erwarten, daß für zwei sehr harte Strahlun- 
gen, von denen die eine monochromatisch, die an- 
dere aber ein Strahlengemisch ist, die Filter- 
methode denselben Homogenitätspunkt liefert, so- 
fern nur die beiden Strahlungen so hart sind, daß 
die Absorption gegen die Streuung verschwin- 
det”). 
3. Wir wollen nun noch an die bekannte Tat- 
sache erinnern, daß wir bei Absorptionsmessungen 
sehr falsche Ergebnisse erhalten können, wenn 
wir den Fehler begehen, daß wir das Filter un- 
mittelbar vor der Ionisationskammer anordnen. In 
diesem Falle wird nämlich praktisch die gesamte 
Streustrahlung, die auf der der Lichtquelle abge- 
wandten: Seite aus dem Filter austritt, in die Ioni- 
sierungskammer fallen und in dieser mit zur Mes- 
sung gelangen. Bringt man hingegen das Filter 
20) Vgl. hierzu auch Holthusen, Phys. Z. 20, 5, 1919. 
