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_ innerung nur zweimal von Erfolg gekrént war in 
meinen Bemühungen, damit tadellose Objektive von 
bur 8,9 em (3% in.) Öffnung auszuführen. 
„Wir haben daher unser Flintglas vom Festlande 
bezogen, und obwohl man sehr klare Scheiben 
zwischen 10 und 23 em (4 und 9 in.) Durchmesser 
rhielt, so machte doch die erste Auslage für die 
Scheiben von dem ausländischen Erzeuger und die 
darauffolgende Gefahr, daß sich nach dem Aufwande 
ieler Arbeit doch kein vollkommener Erfolg ein- 
stelle, einen so hohen Preis für das fertige Stück 
otwendig (um die Arbeit überhaupt lohnend. zu 
machen), daß einerseits die Optiker abgeschreckt 
wurden, sich mit so kostspieligen und gewagten 
 (meistenteils auch verlustbringenden) Aufgaben ab- 
zugeben und daß anderseits die Astronomen trotz 
gliihendem Eifer für die Wissenschaft bisher gehin- 
‚dert wurden, ihr mit Vorteil zu dienen. 
„Die Mitglieder dieser Gesellschaft und die Lieb- 

allgemeinen wird die Kunde erfreuen, daß dieser 
Zustand nicht länger besteht. Nach vieler Arbeit 
und sicherlich bedeutenden Kosten hat das Haus von 
 Ohance and Co. in Birmingham, unterstützt von 
einem ausländischen Fachmann, erfolgreich Flintglas 
für optische Zwecke hergestellt, das, soweit ich nach 
meinen Versuchen ürtailen kann, durchaus nicht dem 
_  allerbesten nachsteht, das früher von dem älteren 
Guinand hergestellt wurde. Neben einzelnen 
Stücken von kleinen Ausmaßen habe ich aus diesem 
Rohstoff zusammen mit dem seit langem ausgezeich- 
neten Kronglas dieses Hauses ein Objektiv von 
15,2 cm (6 in.) Durchmesser angefertigt und habe 
dabei wohl so wenig Mühe gehabt, wie es eine Arbeit 
' dieser Art überhaupt zuläßt. Ich bin bei dem Ver- 
such mit einem Glas von einer viel größeren als der 
‚oben genannten Offnung, und das Ergebnis dieser 
‚Probe, an deren’ erfolgreichem Ausgang ich nicht 
B i zweifle, soll zu Een Zeit der Gesellschaft mit-_ 
geteilt werden.“ 
- Danach hat ein Fachmann drei Jahre nach Auf- 
hebung der Glasakzise eine Schädigung durch diese 
gar nicht erwähnt. Auch Abbe hat 1879, gestützt auf 
seine Erfahrungen seit dem Ende der sechziger Jahre, 
die Abwesenheit wirklicher Fortschritte in der Glas- 
erzeugung des Auslandes nicht, mit der Nachwirkung 
einer vor einem Menschenalter aufgehobenen Steuer, 
sondern mit der Ausschaltung jeglichen Wettstreits 
erklärt. Meine Leser werden es verstehen, wenn ich 
= bei aller Freude über eine tatsächliche Berichtigung 
meiner Irrtümer — die hemmende Wirkung. der Glas- 
_ akzise weniger hoch anschlage als die der besonderen 
_ Schiwierigkeiten bei der Glaserzeugung. 
eae a 16. ‚Februar 1923. M, vw. Rohr. 
fe ae Physikalische Mitteilungen. 
‚Über einen Zusammenhang zwischen den Spektren 
E des ionisierten Kaliums und des Argons. (P. Zeeman 
| m. H. W. Dik, Konink. Akad. van Wetenschappen te 
Amsterdam Band 25, S. 67, 1922.) Der Zusammen- 
und en onkaerekikunl des im periodischen Sen 
‚folgenden Elementes, wobei unter Funkenspektrum das 
‚einfach. ONIEEST Se Atom, emittierte Spektrum zu 
haber der Himmelsforschung in unserem Lande im . 
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verstehen ist, wird von Sommerfeld und Kossel als 
spektroskopischer Verschiebungssatz bezeichnet, der 
aussagt, daß das Funkenspektrum eines Elementes 
seiner Struktur nach gleich ist dem Bogenspektrum des 
im periodischen System vorangehenden Elementes, 
Diese Beziehung, die ihren präzisesten Ausdruck in der 
vollständigen Wasserstoffähnlichkeit des Helium- 
Funkenspektrums findet, ließ sich bei Elementen höhe- 
rer Atomnummern, ‘besonders gut bei den Funken- 
spektren der Erdalkalien prüfen, die den Bogenspektren 
der Alkalimetalle vollkommen analog sind und wie 
diese typische Dubletts zeigen. Nach dem Verschie- 
bungssatz müßten die Funkenspektren der Alkalimetalle 
den Bogenspektren der Edelgase ähnlich sein. . Hier 
ließ sich diese Gesetzmäßigkeit bisher nur ganz roh 
qualitativ insofern nachweisen, als die Funkenspektren 
der Alkalimetalle, die Goldsteinschen Grundspektren, 
wie auch die Bogenspektren der Edelgase (vom Helium 
abgesehen) beide sehr komplizierte, aus sehr vielen 
Linien bestehende Spektren sind. Eine Einordnung in 
Serien ist bisher nur beim Spektrum des Neon gelungen, 
eine erstaunliche Leistung, die wir Paschen verdanken. 
Die zu besprechende Arbeit von Zeeman und Dik 
stellt nun den ersten Ansatz zu einer schärferen quan- 
titativen Formulierung des Zusammenhanges zwischen 
Funkenspektren der Alkalien und Bogenspektren der 
Edelgase dar, der nun merkwürdigerweise nicht, wie 
man ‘bei der genauen Kenntnis des Neonspektrums er- 
warten sollte, zwischen den Spektren von Neon und 
Nat, sondern zwischen denen von Argon und ionisier- 
tem Kalium‘ gefunden wird. Unsere Kenntnis der 
Gesetzmäßigkeiten im Bogenspektrum des Argon ist 
relativ gering und beschränkt sich auf die von Ryd- 
berg zuerst gefundenen und von Paulson vermehrten 
Linien mit konstanten Frequenzdifferenzen. Diese 
haben bei Argon folgenden Charakter. Sei A die Fre- 
quenz (Wellenzahl in em—!) einer Linie des Spektrums, 
so lassen sich zu dieser Linie häufig 3 andere finden, 
deren Frequenzen B, C und D gegeben sind durch die 
Beziehung: 
B=ZA-+ 8461 
C=A- 1649,3 
D= A+ 2256,1 
Es bestehen also nicht nur zwischen A einerseits, B, 
C und D andererseits, sondern auch zwischen B und C, 
wie auch zwischen C und D, konstante Frequenzdiffe- 
renzen, die sich im ganzen Spektrum wiederholen, 
und von den Verff. in Tabellen wiedergegeben werden. 
Das Funkenspektrum des Kaliums ist nun neuer- 
dings von verschiedenen Seiten, auch von Dik, neu ver- 
messen worden, und die Verff. finden nun auch in 
diesem Gesetzmäßigkeiten von ganz ähnlieher Art wie 
beim Bogenspektrum des Argon. Es treten auch hier 
wieder Linien mit konstanten Frequenzdifferenzen auf, 
und zwar gibt es zu einer Linie, deren Frequenz P sei, 
im allgemeinen wieder 3 andere Linien mit. den Fre- 
quenzen Q, R und S, derart, daß 
Q=P+ 847. 
R—=P-+1695 | 
\ S=P-92542 
ist. Da nahezu 1695 =2 X 847 und 2542 =3 x 847 ist, 
so sind hier auch .die Differenzen zwischen Q und Rund 
zwischen R und S dieselben wie zwischen P und Q. Auch 
diese Gesetzmäßigkeit ist tabellarisch wiedergegeben 
und zieht sich durch das ganze Funkenspektrum, Dabei 
ist besonders bemerkenswert, daß die Differenz 847 
wieder nahezu übereinstimmt mit der Differenz B— A 
= 846,1 im Argonspektrum. Diese Tatsache gewinnt 
