






















‚subjektive Beobachtung der Kurven bei Spiegel- 
_verschiebung ein gutes qualitatives Bild von dem 
_ Korrektionszustand des Systems. In der Null. 
stellung des Spiegels ist die Empfindlichkeit be- 
sonders groß. Bei idealer Abbildung sollte hier 
ja das ganze Gesichtsfeld von gleichmäßiger 
Helligkeit erfüllt sein, während sich die gerine- 
‚ sten Spuren eines Abbildungsfehlers durch das 
5 von Interferenzkurven bemerkbar 
Er Die Form dieser Kurven und ihre Ver- 
teilung über das Gesichtsfeld geben in besonders 
‚einfacher Weise ein Bild der sphärischen Fehler. 
Das Nachschleifen der Linse zur Beseitigung 
dieser Fehler hat dann in der Weise zu erfolgen, 
daß diese Kurven gewissermaßen ausradiert 
werden. 
Fig. Tb. 
Vergleich zwischen Theorie (7a) und Experiment (7b). 
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Soll die Chromasie der Vereinigungsweiten 
_ gepriift werden, so wird zunächst die Nullstellung 
| des Spiegels für eine bestimmte Wellenlänge ein- 
gestellt und danach für eine andere Wellenlänge. 
4. Bevor der Versuch gemacht werden konnte, 
rückwärts die exakten Werte der Abbildungsfehler 
aus den Interferenzkurven zu entnehmen, mußte 
geprüft werden, ob die bei nicht idealer Abbil- 
dung — also bei bestimmten “© vorgegebenen 
_ Linsenfehlern — theoretisch errechneten Kurven 
mit den an dem betreffenden Linsensystem ex- 
perimentell gefundenen Kurven wirklich genan 
übereinstimmen. Auf die ziemlich umständliche 
Berechnung sowie auf irgendwelche Einzelheiten 
te 

soll nur an einem Beispiel (einfache Linse von 
95 mm mittlerer Brennweite, unterkorrigiert) 
gezeigt werden, daß die Übereinstimmung zwischen 
Theorie und Experiment eine fast vollkommene 
gu nennen ist. ‘ 
~ In den Fig. 6—8 sind: die berechneten 
nebeneinander 

# soll hier nicht eingegangen werden, sondern‘ es: 
_ Bratke und Waetzmann: Interferenzmethode zur Prüfung optischer Systeme. 227 
und die experimentell gefundenen Interferenz- 
kurven fiir drei verschiedene Spiegelstellungen 
gestellt. - Fig. 6 bezieht sich 
auf die Nullstellung des Spiegels. Man sieht, 
daß die Linse nur in der unmittelbaren Um- 
gebung des Mittelpunktes ideal abbildet. Ferner 
erkennt man aus der nach den Rändern zu stark 
anwachsenden Zahl der Kurven — sie sind zum 
Teil nur angedeutet —, daß die sphärische Aber- 
ration sehr groß ist. In Fig. 7 ist der Spiegel, 
von der Nullstellung aus gerechnet, der Linse um 
1 mm und in Fig. 8 um 2 mm genähert. Es 
treten jetzt „Quellpunkte“ auf, die mit wachsen- 
der Annäherung des Spiegels an die Linse nach 
den Rändern der Erscheinung zu wandern. Die 
gute Übereinstimmung der beobachteten mit den 

Fig. Sb. 
Vergleich zwischen Theorie (Sa) und Experiment (8b). 
berechneten Kurven ersieht man schon rein quali- 
tativ daraus, daß die Zahl der zwischen den 
Quellpunkten auftretenden Interferenzkurven in 
Theorie und Experiment die gleiche ist, und daß 
das Verhältnis des Abstandes der Quellpunkte 
voneinander zu dem Durchmesser des Inter- 
ferenzbildes ebenfalls in beiden Fällen überein- 
stimmt. Genaue Ausmessungen ergeben auch vor- 
zügliche quantitative Übereinstimmung. 
5. Geht man jetzt dazu über, aus den beob- 
achteten Interferenzkurven eines optischen 
Systems rückwärts dessen sphärische Aberration 
zu berechnen, so stößt man zunächst auf gewisse 
Schwieriekeiten, die hier nicht besprochen werden 
können. Es ließ sich aber (Bratke) theoretisch 
und experimentell zeigen, daß bei geeigneter 
Wahl der Versuchsbedingungen — dünne plan- 
parallele Platte- und im Verhältnis zur Brenn- 
weite des Systems große Entfernung des Beob- 
achtungsapparates — die Methode auch quanti- 
tativ gut brauchbar ist. Über eine Abänderung 
