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Grund von Absorptionsversuchen einen Beitrag liefern 
zu können. Diese Versuche wurden in der Weise aus- 
geführt, daß ein 15 cm langes zylindrisches Quarzrohr 
mit planparallelen Endplatten, mit etwas reinem Blei 
beschiekt und evakuiert, in einem elektrischen Ofen 
erhitzt wurde. Das Absorptionsspektrum wurde in der 
üblichen Weise bei Verwendurg einer Wolframdraht- 
glühlampe als Lichtquelle mit einem Quarzspektro- 
graphen photographiert. Das Resultat dieser Unter- 
suchungen ist folgendes: Wenn man die Temperatur 
des Ofens allmählich steigert, so erscheint zuerst bei 
etwa 700—800° C die Linie } = 2833 in Absorption, 
die bei weiterer Steigerung. der Temperatur an Stärke 
und Breite erheblich zunimmt. 
Bei ca. 1100 ° sind außerdem folgende Linien. als 
feine Absorptionslinien sichtbar und schwach gegen- 
über 2833 zu beobachten: relativ am stärksten ) = 363), 
schwächer } = 3683, noch schwächer A = 4057, 2614,26, 
2613,74 und 2577. Die Absorptionsspektren reichten 
etwa bis 2300 A.E.; etwa vorhandene noch ultra- 
violettere Absorptionslinien konnten infolgedessen 
nicht zur Beobachtung kommen. 
Dieser Befund läßt mit Bestimmtheit erwarten, 
daß ) = 2833 eine Linie ist, die in Absorption von dem 
dem Normalzustande des Bleiatoms entsprechenden 
Term ausgeht. Diese Linie ist in den von Herrn 
Thorsen mitgeteilten Serien nicht enthalten. Ich glaube 
‚dieselbe folgendermaßen richtig in das Serienschema 
‘einordnen zu können. Die Linie ) = 2833 ist die Grund- _ 
linie einer weiteren scharfen Nebenserie und entsteht 
in Emission beim Übergang von dem Term 2s nach 
einem neuen p-Term, iden ich mit 2p, bezeichnen möchte. 
Dieser berechnet sich dadurch zu 2 p, = 59 826 em—1 
Die Richtilgkeit. dieser Annahme wird dadurch gestützt, 
(daß nunmehr die starke Linie A = 2170, die auch bis- 
her in Herrn Thorsens Seriensystem nicht enthalten 
ist, gedeutet werden kann als y=2p,— 3d). Es ist 
.v 2170 — 46 081,5 und 2 px — 38 dg = 59 826 — 13 746 
= 46080 em—1,. Kombinationen von 2p, mit den 
übrigen Termen 3d, treten anscheinend nicht auf. 
‘achtet worden. 
Scient. Pap. Bur.-of Standards 15, 
Nach dieser Festlegung des Termes 2p, kann man na- 
türlich die Wellenlängen der höheren Linien der Serien 
2P,—ms und 29a — md, berechnen. Für den Ver- 
gleich mit der Beobachtung kommt als langwelligste 
dieser Linien v=2pı —3s in Frage, für die sich A zu 
2053,4 A.E. berechnet. Tatsächlich ist nun, wie mir 
Herr Professor N. Bohr auf meine Anfrage liebens- 
würdigerweise mitteilte, bei A\=2053 eine Linie vor- 
handen und schon früher in Prof. Bohrs Institut nach 
dem Me Lennanschen Verfahren in Absorption beob- 
Damit erfährt die Festlegung des 
Termes 27, eine weitere Stütze, und dieselbe kann 
wohl als gesichert gelten. 
Da 2 9,, aus den Absorptionsversuchen zu schließen, 
dem Normalzustand ides Bleiatoms „entspricht, so kann ~ 
man aus «demselben die Lonisierungsspannung des 
Blejatoms berechnen. Es ergibt sich 7,4 Volt, was mit 
dem von Foote und Mohlert) gemessenen Wert von 
7,9 Volt innerhalb der Meßfehler übereinstimmt. Auch 
die weiteren Ergebnisse der Absorptionsversuche lassen 
sich bei dieser Festlegung des Termes 2p, zwanglos 
verstehen. Bei zunehmender Temperatur wird bei 
einem Teil der Atome durch die Temperaturstöße eines 
der äußersten Elektronen auf höhere Quantenbahnen 
gehoben. Es kommen also allmählich auch Atome in 
den Quantenzuständen 293 und 2p. in bemerkbarer 
Zahl vor, und es können also die von diesen ausgehen- 
1) F. L. Mohler, P. D. Foote und H. F. Stimson, 
723, 1919=—. 
; : Zuschriften und vorläufige Mitteilungen. : 
‚Zustande 2p. befindlichen Atome kleiner ist, als die 
die nächstliegende Vermutung, daß sie in Absorption 
(110). 
. Erhitzen 
ausgehend mit der Geschwindigkeit. von etwa 1 mm/s 
mete 
1922. 
den Linien in Absorption beobach 
klärt sich das Auftreten von = e 
v=2P3— 28, von j= 2613,7 und 2614,26 entsprechend 
v=2% —3d und A=4057 entsprechend y=2»: 
—2s. Dabei ist, wie zu erwarten, X = 4057 schwächer 3 
als } = 3639, da 2 p3 > 22 und also die Zahl der im. 










































Zahl der Atome im Zustande 2 p3. Auch das Auftreten 
von A=2577, die bisher in Herrn Thorsens Serien- 
schema nicht enthalten ist, ist verständlich, da sie zu 
den bereits von Kayser und Runge angegebenen Linien 
mit konstanten Schwinigungszahlendifferenzen gehört. 
und also in Absorption sicher von dem Term 29, aus- 
gehen muß. Was nun die Linie X = 3683 betrifft, die 
auch in Herrn Thorsens Serien bisher nicht enthalten : 
ist, so bleibt deren richtige Einordnung zunächst noch 
offen. Da sie in Absorption etwas weniger stark als 
‘= 3639, aber stärker als A = 4057. erscheist ‚so wäre — 

von einem neuen Term 2 95 ausgeht, der zwischen 2 pz 
und 2p. liegt. Nimmt man an, daß = 3683 als 
v=2ps—2s zu deuten ist, -so berechnet - sich 2 ps. = 
=51677 em—1, Es ist mir aber bisher nicht gelungen, vs 
diesen Term durch weitere Kombinationen zu stützen, 
doch sollen die Versuche in dieser Richtung. ir i 
werden. 
Auf die Frage ob die neuen Terme Fe atte 2p 
den von Herrn Thorsen gefundenen Termen 27, 2 Per 
und 2 ps gleichwertig an die Seite zu stellen sind ode 
eine besondere Gruppe für sich bilden, ähnlich wie die 
Einfachterme der Erdalkalien neben den Triplet 
termen, eine Möglichkeit, auf die Herr Prof. Bohr mich 
freundlichst erken machte, möchte ich hier nicht 
eingehen, da Herr Thorsen diese Frage in seiner aus- 
führlichen Publikation sicher im Zusammenhange m 
anderen Fragen eingehend behandeln wird. 
Berlin- Potsdam, den 1= März 1923. ; ee 
Walter Groisdtinn 
- Untersuchungen an Sn-Einkristalldrahten. 
- Die Untersuchung ergab folgende Ergebnisse: — 
- 1. Die von Bijl und Kolkmeyert) angegebene Struk- 
tur des weißen Zinns ist unrichtig. Das Gitter des 
Sn hat einen tetrajgonalen, doppeltprimitiven Eleme 
tarkörper mit den Achsen @=5,83 A, ¢=3,16 A. De 
Elementarkörper ist an den 8 Eckpunkten und i 1 
Raummitte belegt und triigt noch je ein Atom aut E 
einer vertikalen Mittellinie der Seitenflächen, und zwa 
auf der einen Fläche in %, auf der anderen in% H 
2. Die wichtigsten Gleitrichtungen bzw. Gleit- 
flächen von Sn sind 0; [011], 11] bzw. 105 
3. Zu Bändern gedehnte Sn- Krietaile können re 
auf 150° in etwa 3 Minuten durch R 
kristallisation entfestigt werden. Dabei wächst e 
neuer Kristall yom abgeschnittenen Ende des Band 
in den bandförmigen Kristall hinein und zehrt dies: 
Der neue Kristall ist zum alten meist gesebz- 
mäßig orientiert, so daß bei Dehnung desselben die 
Bandbreite erhalten bleibt. = 
4. Reißt man einen dehnbaren Sn- Kristall 3 in 
siger Luft (wobei nur Dehnung um wenige Pr ente 
eintritt), so entstehen undehnbare Reißstücke.- 
Kristall verfestigt sich also hier, ohne daß dabei 
Umorientierung des Gitters eine Rolle spielen { 
Berlin-Dahlem, den 10. März 1923. SE 
H. Mark, M. Polanyi, BE. Schmid. 
5 Volar. Niggli, Die Naturwissenschaften 20, 

