




i ABBE Sich nun auch die Größe des el 0,5 8 
2 is Grenze der Seve berechnen. Diese ist ein Maß für 
für die Arbeit, die man leisten‘ muß, um ein Elektron 
vom Heliumatom zu entfernen, d. h. das Atom zu ioni- 
sieren. Die Ionisierungsarbeit ist nun von verschie- 
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kehrt, wobei die freiwerdende Energie nicht in Strah- 
lung, sondern in kinetische Energie der zusammen- 
treffenden Teilchen oder in Anregungsenergie des 
stoßenden Teilchens umgewandelt wird. Die nunmehr 
erzielte Übereinstimmung zwischen den auf rein 
optischem Wege gefundenen und nach der Methode des . 
Elektronenstoßes ermittelten Werten zeigt die Tabelle 1. 










Tabelle 1. 
er ~~") Berechnete -|VonFranckund Knipping) = =i 
Von Lymdn Serien- gemessene Anregungs- 
beobachtete Linien bezeiehnung REISENDEN: spannungen, vermindert Bemerkungen 
2 spannungen um 0,7 Volt 
e= 0,58 — 1,58 19,77 Volt 19,75 Volt Umwandlungsspannung, der 
; keine Strahlung entspricht. 
600,5 A. E 0,5 S—1,5 8 PAU eee 20,55, Durch Auswahlprinzip ver-* 
rss! i boten, daherlichtschwach. 
in 05 S—2P 2412. 4 21,2 a Erstes Glied der Absorpt.- 
Serie, daher stark. 
5 0,5 S— 3 P 92 Sia DEI ae Zweites Glied der A.-S. 
= 058 —4P D8 Gora —_ Drittes Glied der A.-S. 
7 05.5: — 5 P O92) — Viertes Glied der A.-S. 
(502 ALE ) 0,5 S 24,5 . 24,6 = Seriengrenze, lonisierungs- 
berechnet spannung. 














denen Seiten, von J. Franck u. P. Knipping sowie von 
_ Frank Horton und A. Davies gemessen worden, und es 
ergab sich der Wert 25,3 Volt. Aus der obigen Ein- 
- ordnung der neuen Linien ergibt sich nun aber, aus 
> dem Wert des Termes 0,5 S "berechnet; für die Ionisie- 
+ vungsspannung der Wert 24,5, so daß zwischen den 
_ beiden Werten eine Differenz von 0,8 Volt besteht. 
Dasselbe gilt für die Voltwerte, die sich für die Uber- 
B. -- gänge von 0,5 8 nach 2P und 3 P aus dem Elektronen- 
E stoBverfahren ergeben hatten unid die auch um 0,8 Volt 
‚größer sind als die Werte, die sich aus der Frequenz 
der neuen: Linien berechnen lassen. Zu dieser Sachlage 
hat nun J. Franck in einer soeben in der Ztschr. f. Phye. 
11, 155, 1922 erschienenen Arbeit Stellung genommen. 
Der Widerspruch zwischen den nach verschiedenen Me- 
- thoden erhaltenen Resultaten läßt sich erfreulicherweise 
beheben. Franck zeigt, daß bei der Festlegung der Ab- 
 solutwerte der beim Elektronenstoßverfahren gemesse- 
‘nen Spannungen ein Irrtum in der Deutung der Ver- 
‚suchsergebnisse unterlaufen war, so daß tatsächlich die 
_ gemessenen Voltwerte um 0,8 oder noch richtiger um 
0,7 Volt zu vermindern sind. Auf Einzelheiten dieser 
_ Überlegungen von Franck einzugehen, würde hier zu 
weit führen. Er kann weiter zeigen, daß diie Linie 
 } = 600,5, die bisher uneingeordnet blieb, entsteht beim 
_- Übergang von 1,5 8 nach 0,5 8. Dieser Übergang 
_ zwischen zwei Bahnen desselben Typus ist nach dem 
_Auswahlprinzip eigentlich verboten, daraus erklärt 
sich das schwache und verschwommene Aussehen der 
Linie, Schließlich verdient es noch Erwähnung, daß eine 
- Linie, die dem Übergang von 1,5 oder 2p nach 0,58, 
also einem Übergang von einer Bahn des Orthoheliums 
nach einer Bahn des Parheliums entsprechen würde, 
* nicht auftritt. Diese Tatsache ist eine neue Stiitze fiir 
_ die Richtigkeit der Überlegungen von Franck, Knipping 
a und Reiche über die Metastabilität des Zustandes 1 8s 
_ des Orthoheliums. Ist das He-Atom durch den StoB 
p eines Elektrons in den dem Term 1,5 entsprechenden 
_ Quantenzustand gebracht worden, so bleibt es in diesem 
so ree, bis bei einem weiteren Zusammenstoß des 







der’ Molekül das angeregte kon wieder in den 
gent ‘Term 0,5 8 entsprechenden Damerzustand zurück- 

Man kann wohl sagen, daß dieselbe eine vollstän- 
dige ist, und wird annehmen dürfen, daß der nunmehr 
erreichte Zustand ein endgültiger ist. Aufgabe der 
Theorie wird es nun sein, das Heliumatom zu ersinnen 
und durchzurechnen, das diesen Versuchsergebnissen 
entsprechende Werte für Ionisierungsspannung und 
Terme ergibt. Da hierzu die eifrigsten Bestrebungen 
im Gange sind, darf man hoffen, daß auch dies Ziel 
in nicht zu ferner Zeit erreicht werden wird. Aller- 
dings scheint es, nach Rechnungen von van Vleck 
(Phil. Mag. 44, 842, 1922), als ob die Erwartungen, die 
man in dieser Hinsicht an das neue Bohrsche Modell 
des Heliumatomes geknüpft hat, nicht ganz in Er- 
füllung gehen, doch wird man gut tun, abzuwarten, bis 
Bohr und Kramers zu dieser Arbeit selbst Stellung ge- 
nommen haben. W. Grotrian. 
Astronomische Mitteilungen. 
Die Spektra der schwächeren Komponenten von 
Doppelsternsystemen. Es ist eine oft behandelte Frage, 
welchem Spektraltypus die schwächeren Komponenten 
von Doppelsternsystemen angehören, ob einem „frühe- 
ren“ oder einem „späteren“ als der hellere Hauptstern, 
wobei früher und später im Sinne der Reihenfolge 
BAFGKM gemeint ist. Eine Entscheidung dieser 
Frage ist wichtig im Hinblick auf die Anschauungen 
über die Entstehung und Entwicklung der Doppel- 
sternsysteme im besonderen wie der Sterne überhaupt. 
Im allgemeinen schien bisher die Regel zu gelten, daß 
die schwächere Komponente vom späteren Typus sei; 
doch waren der bekannten Ausnahmen zu viele, als daß 
es sich hier wirklich um ein Gesetz handeln konnte. 
An 238 visuellen Systemen untersucht nun neuerdings 
Frederick C. Leonard die Verhältnisse (An investi” 
gation of the spectra of visual double stars, Lick Obs. 
Bulletin Nr. 343). Die Daten für 80 Systeme ent- 
stammen eigenen Beobachtungen des Verfassers mit 
einem Einprismenspaltspektrographen am 36-Zöller 
des Lickobservatoriums, für die übrigen 158 Paare 
wurden sie den bekannten Listen von Harvard und 
Mt. Wilson entnommen, Das.Material ist auf das 
sorgfältigste diskutiert und die Ergebnisse sind an 
