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räumliche Lichtdichten und ganz kurze Belich- 
tungszeiten. Unter diesen Umständen setzt der 
lichtelektrische Strom (im Gegensatz zu Fig. 2) 
völlig trägheitslos mit einem endlichen, stets re- 
produzierbaren Anfangswert ein (vgl. Fig. 3). 
Wir nennen diesen endlichen Anfangswert den 
Primarstrom Jp. Im weiteren Verlauf der Be- 
lichtung überlagert sich diesem primären Strom 
ein sekundärer Strom Js. Er wächst meist unüber- 
sichtlich an, um endlich stationär zu werden. 
Er ist die Ursache all der zahlreichen verwickelten 
Erscheinungen, die man in der bisherigen Selen- 
literatur untersucht hat. Wir lassen hier dieser 
Sekundärstrom zunächst völlig beiseite. Am 
Schluß kommen wir auf ihn mit einigen Worten 
zurück. 
r -8 
init 10° Arm 
I a 1p = 
SQ 

Lichtstro 

VE Ele) 
Lichtenergiedichte 
Fig. 4 Die Figur zeigt für Zinkblende die Propor- 
tionalität des primären lichtelektrischen Stromes zur 
Lichtenergie. Kal heißt hier wie in allen weiteren 
Figuren Grammkalorie. 
Für den Primärstrom lassen sich einfache, 
klare Aussagen machen. Er zeigt, wenn auch nur 
formal, eine weitgehende Analogie zur unselbstän- 
digen Gasentladung, die wir bei einer Volumioni- 
sation eines Gases beobachten. 
Der Primärstrom ist der Energie des auf- 
fallenden oder, wenn wir wollen, ionisierenden 
Lichtes in aller Strenge proportional. Fig. 4 
gibt einige Beispiele für kristallisiertes Zink- 
sulfid. 
Der Primärstrom steigt mit wachsender Span- 
nung bis zu einem Sättigungswert. Die Fig. 5 
gibt typische Beispiele für Zinksulfid und 
Zinnober. 
Es ist nicht notwendig, An Kristall auf seiner 
ganzen Länge zwischen den Elektroden zu be- 
strahlen. Es genügt (Big. 6) die Belichtung einer 
Teilstrecke b. — Es ist gleichgültig, ob sich 
diese Teilstrecke in der Mitte oder in der Nähe. 
einer der Elektroden befindet. Weiter setzt sich 
der lichtelektrische Primärstrom additiv aus den 
Beiträgen zusammen, die die einzelnen Streifen b 
liefern. Es ist daher auch gleichgültig, ob man 
eine gegebene Lichtenergie gleichmäßig über die 
ganze Kristallbreite verteilt oder auf einen oder 
mehrere schmale Streifen b beschränkt. Die Ahn- 
Zusammenhang elektrischer und optischer Erscheinungen. 

[ ‚Die Natur- = 
wissenschaften 
lichkeit zu den klaren einfachen Verhältnissen 
der unselbständigen Gasentladung mit Volumioni- 
sation geht außerordentlich weit. Doch bleibt eine 
Albweichung, die auf einen Unterschied im Me- 
chanismus beider Vorgänge hinweist: Im licht- 
elektrisch leitenden Kristall gilt die Proportiona- 
lität des Primärstromes mit der wirkenden Licht- 
energie für alle Spannungen, während sie bei der 
unselbständigen Gasentladung nur a der 
Sättigungsspannung erfüllt ist. 
Der Mechanismus des Primäre besteht 
in einer Abspaltung und Abwanderung negativer 
Träger, und zwar höchstwahrscheinlich von Elek- 
tronen. Das zeigt die Tatsache, daß die belich- 
Zinnober 1. Basis 
Absorbierte Lichtenergie 

Primarstrom 
0 7000. 2000 3000 000 
Feldstarke in Volt/cm 


Primärstrom 

0 2000  4000- 6000 8000 70000 12000 14000 
Felastarke th Volt/cm 
Fig. 5. Die beiden Schaubilder zeigen fiir Zinnober 
und Zinkblende die Proportionalität zwischen licht- 
elektrischem Sättigungsstrom und absorbierter Licht- 
energie. Sie zeigen weiter, wie die Sättigung im 
Zinnober mit hohem optischen Brechungsindex 
(n ~ 2,9) bei kleineren Feldstärken erreicht wird. als 
3 im Zink mit n ~ 2,3. 
teten Kristallteile eine positive Raumladung an- 
nehmen. Man beweist das am einfachsten in einer 
Anordnung, wie sie Fig. 7 zeigt. Die positive 
Raumladung wirkt influenzierend auf eine mit 
dem Elektrometer verbundene Sonde. 
Nach Klarstellung dieser Tatsachen ergaben 
sich 2 weitere Fragestellungen: 1.- Welche Be- 
dingungen bestimmen die Abspaltung der Träger? 
2. Wie erfolgt die Weiterleitung der Träger durch 
den isolierenden Kristall? Die erste Frage hängt — 
aufs innigste mit dem Problem der Lichtabsorption 
und Dispersion zusammen, die zweite mit dem der 
elektrischen Leitung im festen Körper. Die 
zweite Frage haben wir bisher völlig zurück- 
gestellt. Wir können noch nicht einmal sicher 
angeben, ob die den isolierenden Kristall durch- 
wandernden Elektronen an der Grenzfläche in die | 
Anode eintreten, ob und wie seitens der Kathode 
eine Nachliefering erfolgt, und ähnliches mehr. 
Wir haben unser Augenmerk zunächst auf die — 
erste Frage, auf den Vorgang der Abspaltung, 
gerichtet und deren Zusammenhang u optischen 
Daten zu ermitteln versucht. S 

