

>52 Gudden u. Pohl: 
Maximum oft sehr steil abzufallen. Der Typ 
dieser Kurven war für Selen und etliche an- 
dere Stoffe seit langem bekannt. Die Fig. 8 
und 9 geben Beispiele für Bleikarbonat und 

= 
ara 




H 



Durchfließende Llektrizitarsmenge pro Lin- 
heit auffall Lichtenergie in 70-7 Lou 
0. 
200 300 BOO se 500 600 
Wellenlange itt LA 
€ . 
Fig. 8. Die Kurve zeigt, bezogen auf gleiche aut- 
fallende Lichtenergie, für Cerussit (Bleikarbonat) die 
Abhängigkeit der lichtelektrisch ausgelösten Elektri- 
zitätsmengen von der Wellenlänge des Lichts. (Der 
Kristall war optisch nicht klar. Die Spannung be- 
trug 800 Volt bei einem Elektrodenabstand von 
0,45 cm.) 
Diamant. Man beachte, daß der wasserklare 
Diamant an sich das Musterbeispiel eines Isola- 
tors, noch durch rotes Licht erregbar ist! Doch 
ist dafür große optische Reinheit der Kristalle er- 
0,04 
m Coulomb 
e 
ep 
Hektrizitätsmen / 
per Kalorıe auffallender Lichtenergie 
S S 
[57 
Durchfließende 
iS 
x 
200 300 400. 500 "600 
Wellenlänge im u u 
Fig. 9. Die Kurven zeigen, bezogen auf gleiche auf- 
fallende Lichtenergie, für Diamanten die Abhängig- 
keit der lichtelektrisch ausgelösten Blektrizitits- 
mengen von der Wellenlänge des Lichtes. Kurve u 
bezieht sich auf den reinsten verfügbaren Diamanten, 
Kurve 6 auf einen solchen mit optisch nachweisbaren 
Verunreinigungen. (Die  lichtelektrischen Ströme 
waren nicht gesättigt, die Ausbeuten sind ene nicht 
die größtmöglichen.) 
forderlich. Beimengungen, die sich in der opti- 
schen Absorption bemerkbar machen, verringern 
die lichtelektrische Ausbeute um Zehnerpotenzen. . 
Die Fig. 9, Kurve b, gibt ein Beispiel für einen — 
Zusammenhang elektrischer und optischer Erscheinungen. 
schließlich 




Diemanter bei dem bei 1230 vy ein ne > Fremd = 
absorption merklich wird. 
Das Maximum der lichtelekiesEer Teitfähig- : 
keit liegt stets dort, wo die Eigenabsorption des — 
Kristalles einsetzt und der Kristall inetwalmm _ 
dicker Schicht alles einfallende Licht verschluckt. 
Die spektrale Verteilungskurve ist physikalisch _ ; 
unbefriedigend, solange der Ausbeute die auf- 
fallende und nicht die absorbierte Lichtenergie 
zugrunde gelegt wird. Denn es ist klar, daß der 
Verlauf des Kurvenzuges zum mindesten dadurch ~ 
erheblich entstellt wird, daß im Gebiete der lan- _ 
geren Wellen große Teile der Lichtenergie un- 
genutzt durch den Kristall hindurchgehen. Leider 
ist die Aufgabe, die Messungen auf absorbierte 
Lichtenergie zu beziehen, technisch mit erheb- | 
lichen Schwierigkeiten verknüpft, da uns Kri- _ 
stalle hinreiehender Reinheit trotz vieler Be- ~ 
mühungen nur in Größe weniger Kubikmillimeter 

75 20mm‘. 

SER 
Zinnober Wasser Metall _ Hlebwachs aumsten 2 
Glas Natrium : eer - 
Fig. 10. Die Schnittzeichnung zeilgt ‚die Anbringung - 
der Wasserelektroden an dem kleinen Zinnoberkristall. sa 
zur Verfügung stehen. (Es muß beispielsweise ein — 
- Zinnoberwürfel von nur etwas über 1 mm Kanten- — 
länge zwischen zwei durchsichtige Flüssigkeits- 
elektroden so eingesetzt werden, daß die Isolation 
im Dunklen auch bei etlichen Hundert Volt — 
Spannung noch so groß ist, daß ein Gialvanometer 
von 10-1! Amp, Empfindlichitelt in Ruhe bleibt. — 
Die Fig. 10 zeigt, wie das nach vielen Versuchen 
gelungen ist. Dann muß noch an dem gleichen _ 
Stück das absorbierte Licht mittels lichtelektri-_ — 
scher Photometrie ermittelt werden. Hier liest _ 
die Schwierigkeit darin, daß die. zerstreute | 
Liehtenergie oft ein Vielfaches der  wirk- = 
lich geschluckten ist.  Trotz "alledem — = 
ist es durch Häufung der Beobachtungen _ 
gelungen, wenigstens für dre 
Kristalle, Zinkblende, Zinnober und Diamant 
die Absorptionskonstante mit‘ der -erforder- ex 
lichen Genauigkeit zu erhalten, um die Aus- 
beute auf die wirklich geschluckte idehbopameis 
umzurechnen. Die Fig. 11— 13 geben die Ergeb- 
nisse, Sie zeigen gegenüber den. auf auffallende = 
Energie bezogenen Ausbeuten ein ‚grundsätzlich 
geändertes Aussehen: Statt des. ‚Abfall in h Rich 
> 






