














tae TER 
ngerer Wellen tritt, ein innerhalb der Ve 
uchsfehler linearer Anstieg. Am besten läßt er 
"am Diamant verfolgen, in dem z. B. bei 
jie cients: der Geraden ist Iunschälß dee we 
isfehler diejenige, die man bei Gültigkeit des 
Qi antenäquivalentsatzes erwarten sollte. Unter 
diesem Satz versteht man die Tatsache, daß auf 
ER as einzelne ‚Elementarereignis, hier Bind die Ab- 
altung eines Elektrons, gerade der Plancksche 
Hnergiebetrag hv entfällt. Er verlangt also, daß 
der Absorption von Q cal Eishtenäigle der 
requenz v insgesamt N = 2 Elementarereignisse, 
aise Elektronen zur Beobachtung gelangen, 
_h. eine mit der Wellenlänge linear ansteigende 
Ss 
Ausbeute in 

















400 : 300 
De Wellenlänge in Lf 
ig. 11. Die gestrichelte Kurve zeigt, bezogen auf 
absorbierte Lichtenergie, für Ziukblende die Abhängig- 
eit der lichtelektrisch ausgelösten Elektrizitäts- 
engen von der Wellenlänge des Lichtes. Sie ent- 
steht aus der für gleiche auffallende Lichtenergie beob- 
hteten ‘ausgezogenen Kurve durch Beriicksichtigung 
er am gleichen” Kristall gemessenen und punktiert 
eingetragenen Absorptionskonstanten. Die Absolut- 
- werte der Ausbeuten entsprechen für 2 > 400 uw dem 
Be. Quantenäg juivalentgesetz, der Wellenlängenbereich ist 
E-- ‚aber. zu | klein, um. die Neigung der gestrichelten Ge- 
: EEE  raden sicherzustellen. 
Geraden entspricht ‘dem Quanteniquivalentsatz, 
sondern auch ‚der ‚absolute Wert aS lek tronen 
halb der Beobachtatissfähler. - 
Wit gelangen also durch die lichtelektrische 
Leitfähigkeit. zu dem Ergebnis, ‘daß die Licht- 
absorption in durchsichtigen - Kristallen als 
Quantenvorgang anzusehen ist. Das in der Ein- 
leitung skizzierte klassische Bild der absorbieren- 
: den Elektronen mit a Eigenschwingun- 

436 a nur noch rd. 1% der auffallenden 
& Zahl. das aid ker Nicht nur die Neigung der 
: Se Gudden u. Pohl: Zusammenhang elektrischer und optischer Erscheinungen. 353 
gen muß durch eine Quantenbetrachtung ersetzt 
werden. Ist diese Tatsache zunächst auch nur 
für Kristalle mit hohem Brechungsindex erwiesen, 
so kann doch kaum ein Zweifel herrschen, daß 
ganz allgemein die Vorgänge der Dispersion und 
Absorption im festen Körper nach den Quanten- 
gesetzen geregelt werden. 
Das 
Blick auf die Fig. 
den Spektralgebieten, in 
Quantenäquivalentgesetz 
11—13 
denen 
gilt, wie ein 
zeigt, nur in 
die Kristalle 
20 
SN 
QH 
Coulornb 
I Nalorıe 

Ausbeute in 
S 
QD 
7 
Wellenlänge ın fl fl 
Die Figur zeigt die Gültigkeit des Quanten- 
äquivalentgesetzes für die lichtelektrischen Ströme im 
Fig. 12. 
Zinnober. Die ausgezogene Kurve bezieht sich auf 
gleiche auffallende Lichtenergie Aus ihr ist die ge- 
strichelte für absorbierte Lichtenergie durch Beriick-. 
‚ siehtigung der am gleichen Kristall gemessenen, punk- 
tierten Absorptionskonstanten berechnet. Die Ab- 
solutwerte der Ausbeuten entsprechen. für A > 630 uy 
dem Quantenäquivalentgesetz. Der Wellenlängen- 
bereich ist aber zu klein, um die Neigung -der ge- 
-strichelten Geraden sicherzustellen. 
moch durchsichtig sind, zum Teil sogar so 
wenig schlucken, daß man, wie z. B. im Diaman- 
ten im Roten, wohl kaum an einen merklichen 
Wert der Absorption gedacht hat. Bei Annähe- 
rung an das eigentliche Absorptionsgebiet sinkt 
die Ausbeute weit unter das Äquivalent herunter, 
im Gebiet der Undurchsichtigkeit bis auf Null. 
Zunächst liegt es nahe, hier an eine Fehler- 
quelle zu denken: den Einfluß zu geringer Licht- 
eindringungstiefe. Es könnten sich z. B. im Falle 
metallischer Absorption in einer sehr dünnen 
