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Oberflächenschicht die Elektronen infolge an- 
fänglicher Wiedervereinigung dem Nachweis 
durch die lichtelektrische Leitfähigkeit entziehen. 
Dieser Einwand ist jedoch leicht zu widerlegen. 
Der Abfall tritt bereits bei solehen Wellenlängen 
ein, die noch die ganze Dicke des Kristalles 
merklich durchsetzen. Es muß demnach im 
Absorptionsgebiet ein neuer Vorgang ein- 
setzen, über den wir zunächst noch gar nichts 
wissen. Man kann einstweilen nur experimentell 
feststellen, daß Elektronen mit einem hv über 
einem gewissen Grenzwert nicht mehr als Lei- 
tungselektronen nachgewiesen werden können. 


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= Ausbeute in ix 
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200 300 
Wellenlänge in pe fh 
13 zeigt die Giiltigkeit des Quanten- 
Big. 713: Pie, 
äquivalentgesetzes für den Diamanten. Die Neigung 
der gestrichelten Geraden entspricht in weitem Wellen- 
längenbereich durchaus dem Quantenäquivalentgesetz. 
Doch stimmen die Absolutwerte der Ausbeute nur der 
Größenordnung nach. 
Wie das zu deuten ist, steht dahin. Man gelangt 
damit wieder zum Problem des Leitungsvorganges . 
in Kristallen, das wir oben zunächst zurückgestellt 
hatten, aber nun als nächste Frage in Angriff 
genommen haben. Wir erwähnten schon oben, daß 
wir nicht wissen, ob sich die Elektronen nur 
innerhalb des Kristalles verschieben oder von 
vornherein in die Anode austreten. Damit strei- 
fen wir hier noch einmal die Frage des sekun- 
dären Stromes, auf den wir zum Schlusse kurz 
zurückkommen wollten. 
Der sekundäre Strom scheint unter anderem 
mit der Nachlieferung von. Trägern aus der be- 
strahlten Kathode verbunden zu sein, vgl. Fig. 14. 
Liegt die Kathode im Dunklen, so fehlt unter- 
halb gewisser Spannungen ein sekundärer 
Strom, der sich dem primären überlagert. Wir 
sehen in der unteren Kurve der Fig. 14 nur, daß 
der lichtelektrische Strom von seinem als Jp der 
nierten Anfangswert zeitlich zu einem stationären 
Werte abfällt. Dieser Abfall dürfte auf Rechnung 
Braun: Eine neue Arbeit über den Gesang der Vögel. 

einer Feldverzerrung durch Raumladungen zu 
setzen sein. Die Frage des Eintritts der Träger 
an der Kathode ist eng mit dem Problem .der 
Kontaktdetektoren verknüpft.. Alle lichtelektrisch — 
leitenden Substanzen mit sehr hohem. Breehungs- 
index sind durch ihre Gleichrichterwirkung be- 
kannt. Auch haben sie eine Sonderstellung durch 
außerordentlich hohe Thermokräfte. Der innere 
Zusammenhang dieser Tatsachen bildet den 
Gegenstand bereits eingeleiteter Versuche, über 
die wir gelegentlich berichten zu können hoffen. 
Einstweilen wollen wir uns auf die gesicherten 
neuen Tatsachen beschränken und diese zum 
De 
a= 

Ss 
x 
-70 ‘ 
Ampere. 
Stromstärke in 10 
a 

Belahlungszei in ehren 
Die Figur zeigt schematisch den unter ge- 
Fig. 14. 
wissen Bedingungen verschiedenartigen zeitlichen Ver- — 
lauf des gesamten lichtelektrischen Stromes, je nach- 
dem an der Kathode (obere Kurve) oder an der Anode 
(untere Kurve) die größere Lichtdichte vorhanden ist. 
Schlu8@noch einmal in zwei 
fassen: 
1. Die lichtelektrische Leitfähigkeit ist eine. 
allgemeine Eigenschaft aller Kristalle mit hohem 
Brechungsindex. 
2. Die lichtelektrische Leitfähigkeit beruht auf. 
einem Quantenvorgang, der in Gebieten schwacher 
Absorption dem Äquivalentgesetz genügt. 
Die dem Aufsatz zugrunde liegenden Arbeiten finden 
sich in der Zeitschrift für Physik und. in der Physi- 
kalischen Zeitschrift, 1920 u. ff, 
Eine neue Arbeit über den Gesang A: 
der Vögel. 
Von Fritz Braun, Danzig. 
Die „Verhandlungen der Ornithol. dee * “ 
in Bayern bescherten uns jüngst eine Arbeit, die 
"Wir. 
meinen Dr. Albrecht Schwans Abhandlung: „Über 
die Abhängigkeit des Vogelgesanges von meteoro- _ 
logischen Faktoren, untersucht auf Grund physi- | 
für alle Biologen von hoher Bedeutung ist. 
kalischer Methoden“ 
1921/22). 
(Bd. XV, Heft 1 und 2 
Der Verfasser machte die Beobachtungen, ‘ate 
er in der Arbeit verwertet, in der Zeit vom 
(„Die Nature 
wissenschaften _ 
Sätze zusammen- 

5. März bis zum 31. Juli in dem Kurpark des 
