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auch gar nicht der Fall sein, weil eben der de Sittersche 
Raum nicht euklidisch ist. 
Nach (1) nimmt die  Lichtgeschwindigkeit 
G (1 u ; ir) mit wachsendem r stets ab und wird 

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schließlich für r = > zu Null. An dieser Fläche liegt 
Weyl und de Sitter selbst angegebene 
„Massenhorizont“, die unerreichbare Grenze des Raums 
und zugleich die einzige Stelle, an welcher der sonst 
leere de Sittersche Kosmos erhebliche, den Raum be- 
einflussende Massen enthält. Je näher eine Uhr ihm 
liegt, um iso langsamer verläuft ihre Eigenzeit gegen 
die „kosmische“ Zeit t, und da sich Lichtwellen, be- 
zogen auf ¢, mit unveränderter Schwingungszahl fort- 
pflanzen, muß sich dieser langsamere Gang im „Pol“ 
r=0 und seiner Umgebung als Rotverschiebung aller 
Spektrallinien bemerkbar machen, auch wenn diese 
von einer in dem hier benutzten Koordinatensystem 
ruhenden Lichtquelle entsandt werden. Als die bei 
weitem fernsten uns bekannten Objekte betrachten 
manche Astronomen nun ‚gewisse Nebel, und so hat 
schon de Sitter die Frage göstellt, ob sich nicht an 
diesen eine solche Rotverschiebung beobachten läßt. 
In der Tat kann Eddington (S. 162) noch unveröffent- 
lichte Beobachtungen von V. M. Sliper am Lowell- 
Observatorium mitteilen, denen zufolge 36 
der von Einstein, 
sich bei 3 
unter 41 derartigen Nebeln eine zum Teil sehr erhebliche 
Rotverschiebung (vis zum Betrage 6-10? von 7) zeigt. 
Nach Bddington ist dies aber — immer unter der Vor- 
aussetzung der de Sitterschen Welt — nicht nur aus der 
geringen Lichtgeschwindigkeit am Ort dieser Nebel zu 
erklären, sondern auch daraus, daß sie unter der An- 
ziehungswirkung durch den Massenhorizont, welche 
sich bekanntlich ebenfalls aus der Maßbestimmumg (1) 
ableıten läßt, eine Bewegung vom Pol und damit auch 
vom Sonnensystem fort haben (S. 161 unten). Hier- 
gegen möchten wir Einspruch erheben. In einem sta- 
tischen Schwerefeld durchläuft ein Körper nach der Re- 
lativitätstheorie genau so wie nach der Newtonschen 
den aufsteigenden Teil seiner Bahn in der gleichen Art 
und, sofern. wir entsprechende Bahbsträcken. betrachten, 
in derselben Zeit, wie den absteigenden. In einem be- 
liebig: herausgegriffenen Augenblick ist also die Wahr- 
scheinlichkeit, ihn im Aufstieg gegen die Schwerkraft 
zu sehen, genau so groß, wie die, daß man ihn im Ab- 
stieg vorfindet. Macht man also nicht eine Schöpfungs- 
hypothese (und die Annahme, daß „am Anfang“ alle 
Körper in der de Sitterschen Welt gegen den Massen- 
horizont geruht haben, wäre eine solche), so kann man 
aus der Anziehung dureh den Massenhorizont nicht 
schließen, daß die Körper jetzt im allgemeinen eine 
Bewegung auf diesen zu zeigen. Das Überwiegen der 
Rotv erschiebung gegen die entgegengesetzte Verlage- 
rung der Linien muß also allein aus der verringerten 
Lichtgeschwindigkeit erklärt werden. 
Man kann aus (1) leicht herleiten, daß ein Beobachter 
außerhalb des Pols, wenn er von einer Lichtquelle im 
Pol Licht empfängt, an diesem eine Violettverschiebung 
wahrnimmt, wie ja auch ein Beobachter auf der Sonne 
an dem Licht einer irdischen Lichtquelle eine solche 
bemerken müßte. Diesem unseres Erachtens unbestreit- 
baren Satz widerspricht merkwiirdigerweise Eddington 
auf S. 164; nach ihm sollen beide Beobachtungen eine 
Rotverschiebung ergeben. 
würdige , ‚Paradoxon“ die 
nicht minder merkwiirdige 
Erklirung, daß der 
außerhalb des Pols befindliche Be- 
Besprechungen. 
- Planck, Max, Einführung in die Theorie der Elek- 
der allgemeinen Maxwellschen Feldgleichungen — Be- 
Und er gibt für dieses merk- 

obachter infolge der Anziehung dureh den Massenhori- 
zont notwendigerweise auf diesen zu zu fallen beginne, © 
so daß ein Doppleretfekt eintrete, Dieser Grund, der 
jeden Beobachter mit einem materiellen Körper behaftet 
voraussetzt, vermag uns nicht zu überzeugen, schon — 
weil man den „Beobachter“ aus dem Gedankengang, — 
der zur Linienverschiebung führt, (wie überhaupt aus — 
der ganzen Relativitätstheorie) vollständig tortlassen - 
kann. Uns blieb diese Stelle überhaupt unverständlich, 
bis wir in dem früheren Werk des Verfassers (Space, 
Time and Gravitation) die Ansicht vertreten fanden, 
daß in der de Sitterschen Welt alle Raumpunkte gleich- 
berechtigt wären, Auf Grund einer solchen Gleich-- 
berechtigung wäre der obige Schluß allerdings gerecht- = 
fertigt. Demgegenüber müssen aber wir hotanan daß 
im de Sitterschen Kosmos der Pol als der von allen — 
Teilen des Massenhorizonts im gleichen, endlichen. Ab- 
stand befindliche Raumpunkt vor allen anderen bevor- 
zugt ist. Darin unterscheidet sich. der de Sittersche 
Raum von dem Einsteinschen Kugelraum, in welch 
letzterem in der Tat alle Punkte gleichberechtigt sind. 
Alle diese Einwände vermögen BB Mer Erach- 
tens ıden Wert des Buchs nicht wesentlich zu beeinträch- 
tigen. Wir haben sie hier vorgebracht, weil bei dessen — 
sonstigen Vorzügen und bei dessen vorauszusehendem _ 
Einfluß auf andere Darstellungen der Relativitäts- 
theorie Grund zu der Befürehtung vorliegt, daß sich 
auch diese Mängel weiter for tpfla nzen; und "auch in 
der Hoffnung, daß das Buch selbst sich bei weiteren 
Auflagen von ihnen befreien wird. Wir schließen mit 
dem Wunsch, daß es einem deutschen Verlage gelingen 
möge, trotz aller Valutaschwierigkeiten eine Be 
setzung herauszubringen. 
M. v. Laue, Berlin- -Zehlendorf. 





trizität und des Magnetismus. Leipzig, S. Hirzel, 
1922. 208 S. und 12 Abbildungen. 15 x2 2 tn eo 
Mit diesem Buch wird die Veröffentlichung der 
Berliner theoretischen Vorlesungen Plancks fort- 
‚gesetzt, die „zum Gebrauch ‘bei Vorträgen sowie zum 
Selbstunterricht* allgemein zugiinglich gemacht wer- 
den. Es besitzt ais. bekannten Vorzüge der Planek- 
schen Bücher und- Vorlesungen in hohem Mabe: eis 
Einheitlichkeit, die Geschlossenheit des Gedanken- | 
bildes, die nicht durch ein Hin- und Herspringen _ 
zwischen verschiedenen - Auffassungs- und Darstellungs- 
weisen gestört wird; die klare Formulierung ‚der ein- — 
geführten Voraussetzungen und Begriffe; ‚die über- — 
sichtliche Systematik des Gebietes, die dem aufmerk- 
samen Schüler die Beherrschung jeder, auch der tech- 
nischen Teilfragen ermöglicht, obgleich in dem Werk — 
selbst so gut wie gar keine Konzessionen an die 
Praxis gemacht sind. "Daß die Zurückhaltung gegen- 
über den Tagesströmunjgen, die dem vornehmen und 
kühl betrachtenden Geiste dieses Werkes angemessen — 
ist, sich auch auf die neuere atomistisehe Entwicklung . 
der Elektrizitätslehre erstreckt — die Lorentzsche 
Theorie wird nur in einem Schlußwort gestreift —, — 
darf wohl nicht als Nachteil gelten; es wird eben bei = 
jeder derartigen Monographie eines theoretischen Teil- _ 
gebietes immer noch „ein anderes, Blatt“ geben und 
sehen müssen. 
Der Stoff ist in 3 Mpachwiite gegliedert: Deduktion. 


handlung der statischen und stationären Probleme wei 
Behandlung, der quasistationären und allgemeinen 
Vorgänge. Von vornherein wird, halb axiomatisch, 
der Standpunkt der Nahewirkungsphysik eingeführt; 
die Wirkung. eines BE Babe auf ‚einen. 



