

2g mit bevorzugter Orientierung besteht. Das 
5 ‘folgt daraus, daß man im Laue- und im Debyedia- 
_ gramm nicht einzelne Punkte, sondern Kurven- 
rs teile erhält. Die Oberfläche des kaltgereckten Me- 
>  talles birgt in sich also eine große Mannigfaltig- 
i _keit von Raumgitterorientierungen, die dem 
Mikroskop unzugänglich sind. Wir können das 
B mikroskopische Bild nieht mehr richtig lesen und 
wir müssen deshalb bei seiner Deutung (und bei 
der Deutung dessen, was aus einem solchen un- 
_ leserlichen Gefüge bei der Rekristallisation ent- 
: steht) doppelt vorsichtig sein. 
= Ein ebenso wichtiges Resultat der Röntgeno- 
 metrie der kaltgereckten Metalle ist folgendes. 
_ Keines der bisher untersuchten und durchgerech- 
4 neten Bilder hat Anzeichen einer Störung der 
_ Raumgitterstruktur ergeben. Das gilt natürlich 
E nur innerhalb der Genauigkeitsgrenzen der 
' Röntgenmethode, die bei etwa % % liegen dürften. 
= © Innerhalb dieser Grenzen hat also das Raumgitter 
= eines kaltgereckten Metalles dieselben Parameter, 
wie das des Ausgangsmaterials. _Es ist jedoch so 
gut wie sicher, daß geringere Störungen, die ver- 
mutlich unter diesen Grenzen liegen, bei der Ver- 
 arbeitung wohl zustande kommen. Der beste 
Beweis dafür ist einerseits das Verschwinden der 
3 _dislozierten Reflexion, und andererseits die Ver- 
2 -schiebung der chemischen Resistenzgrenzen bei 
3 der Kaltreckung (Tammann)!). Man darf aber 
& nach obigem hieraus noch nicht auf eine gänz- 
liche‘ oder selbst nur eine weitgehende Störung 
3 des Raumgitters schließen. Das ist übrigens 
yes nicht nötig, da wir, insbesondere nach den 
Arbeiten von Groß, wissen, daß die Ätzbarkeit 
gegen ganz geringe Störungen im Aufbau eines 
_ Kristalles außerordentlich empfindlich ist und 
daß demnach auch das Verschwinden der charak- 
E keristischen Ätzfiguren sehr wohl bei Störungen, 
E dic weit innerhalb der nach dem Röntgenbefunde 
. zulässigen Grenzen liegen, möglich ist. 
= Unser. Hauptresultat ist also: 
_ Struktur eines kaltgereckten Metalles entzieht 
aa unserer mikroskopischen Beobachtung, und 
„wir sind bei ihrer Deutung und bei der Deutung 
der Rekristallisationsvorgänge entweder auf in- 
a Schlüsse oder auf die leider nur summari- 
en deciles der Röntgenanalyse angewiesen. 
E 
~ 
= 
= 


> 
i 
Ib: 
q 
i 
Wm 
= 
2 
= 








7 I: 
Aus er. unleserlichen Struktur keit 
sich nun bei der Erhitzung das Rekristallisations- 
gefiige des Metalles. Wir wollen diese Entwick- 
lung an Hand. eines charakteristischen. Beispiels 
‚verfolgen. Adeock?) hat außerordentlich sorg- 
ältige Beobachtungen ‚über die Rekristallisation 
iner Legierung mit 80% Kupfer und 20% 
Jickel veröffentlicht. Die bereits erwähnte 
Fig. 3 zeigt diese Legierung im kaltgereckten 
‚ustande. Es ist das übliche undeutliche Bild. 
3 
E 







<a B= s. zum [Bein Lehrbuch der "Metsllographie, 
. und 3. Aufl.; daselbst auch weitere Literaturangaben. 
SB). rn of the Inst. of Metals 1922, Bd, 7. 
2 Masing: Rekristallisation von Metallen. 
- voll erhalten bleiben. 
Die wahre 
as von einer großen Reiko: schräg gerichteter 

415 




Streifen durchsetzt ist. Zweifellos ist diese 
Streifung auf zahlreiche Gleitungen während der 
Verarbeitung des Materials zurückzuführen. Die 
erste Strukturänderung, die bei der Erhitzung 
dieses kaltgereckten Metalles beobachtet wird, be- 
steht darin, daß an Stelle der ursprünglichen un- 
deutlichen Streifung bei 412—416 ° schärfer ab- 
gegrenzte Zwillingslamellen auftreten. Das ist 
eine charakteristische Erscheinung, durch die der 
Beginn der Rekristallisation auch bei anderen 
Metallen sehr oft eingeleitet wird. Sie erklärt 
sich wohl folgendermaßen: Durch ein Umklappen 
des Raumgitters bei der Reckung in eine 
Zwillingslage entstehen: zahlreiche Deformations- 
zwillinge, wie -man ‚sie nennt. Durch 
äußere Zwangsbedingungen rein geometrischer 
oder physikalischer -Natur können sich diese 
jedoch nicht voll entwickeln, sie durch- 
setzen nicht den ganzen Kristall, und in manchen 
Gebieten bleibt das Raumgitter, ohne die neue 
stabilere Zwillingslage erreichen zu können, in 
einer unbeständigeren Zwischenlage hängen. Das 
Resultat dieser gehemmten Zwillingsbildung ist 
das in Fig. 3 dargestellte verworrene Gefiige. 
Das erste Resultat der Erhitzung eines kalt- 
gereckten Metalles besteht nun darin, daß infolge 
der erhöhten molekularen Beweglichkeit bei der 
höheren Temperatur die Spannungen ausgelöst 
werden und die Lamellen vollständig in ihre neue 
Gleichgewichtslage in der Zwillingsstellung ein- 
schnappen, während wieder andere in ihre ur- 
sprüngliche Lage zurückgehen. Der durch die 
Kaltreckung im Metall hervorgerufene Zwangs- 
zustand wird hierdurch jedoch nur in geringem 
Maße beseitigt, wie die später eintretenden Re- 
kristallisationserscheinungen und der Umstand 
beweisen, daß die durch den Kaltreckungsvorgang 
erzeugten technischen Eigenschaften in diesem 
Vorstadium der Rekristallisation noch ziemlich 
Wird das Material weiter 
bis auf 480° erhitzt, so werden längs der Zwil- 
lingsstreifen und Gleitebenen neue, winzige 
Kriställehen sichtbar. Der Wahrnehmung der- 
artiger, einigermaßen deutlich abgegrenzter Kri- 
ställchen geht die Entstehung von gutausgebil- 
deten Ätzeindrücken voran. Offenbar ist diese 
Beobachtung so zu deuten: Es bildet sich zuerst 
an einzelnen Stellen ein soweit ungestortes 
Raumgittergefüge zurück, daß die Entstehung 
eines normalen Ätzeindruckes, der ja mit der 
summarischen Erscheinung der dislozierten Re- 
flexion wesensverwandt ist, möglich wird. Erst 
als zweite Erscheinung tritt eine Abgrenzung 
dieses Raumgitters gegen seine Umgebung, die 
wahrnehmbare Entstehung eines Kristalles auf. 
Die streifenförmige Anordnung der neuen Kri- 
stalle ist auf Fig. 4 zu sehen. z 
Der Beginn der Rekristallisation an is be- 
vorzugten Stellen der Gleitebenen ist zweifellos 
darauf zurückzuführen, daß die Deformation des 
Materials während der Verarbeitung längs dieser 
Flächen besonders groß gewesen ist, und daß dem- 
entsprechend auch die Rekristallisation hier mit 
