418 Masing: Rekristallisation von Metallen. 
ri 
gen, macht sich immer unangenehmer bemerkbar; 
es treten immer stärker einzelne Flächen und Ge- 
biete hervor, die offenbar sehr große plastische 
Deformationen erlitten haben, während Nachbar- 
gebiete nur sehr erheblich weniger in Anspruch 
genommen worden sind. Wir erhalten stets ein 
Rekristallisationsbild, das, wie wir es am Beispiele 
der Arbeit von Adcock verfolgt haben, der unmit- 
telbaren systematischen Deutung große Schwie- 
riekeiten bereitet. Einigermaßen übersichtlich 
werden die Verhältnisse erst wieder bei ganz 
hohen Beanspruchungsgraden des Materials, bei- 
Deformationen, bei denen die Dicke oder der 
Durchmesser des Arbeitsstückes bis auf wenige 
Prozente des Ursprünglichen herabgesetzt werden. 
In einem so weitgehend verarbeiteten Metalie 
kann man durch mikroskopische Beobachtung der 
Struktur oft so gut wie gar nichts wahrnehmen. 
Die Rekristallisation erfolgt an solchen Metallen 
erfahrungsgemäß viel gleichmäßiger, als nach ge- 
ringerer Beanspruchung. 
Das Rekristallisationsbild, das sich bei einem 
derartigen Material, z. B. bei sehr weit herunter- 
gewalztem Zinn, bietet, ist etwa folgendest): Un- 
mittelbar nach dem Walzen zeigt das Zinn eine 
sehr verworrene Struktur. Außer ganz verein- 
zelten, undeutlichen Helligkeitsunterschieden ist 
auf der Metallflache nichts wahrzunehmen. Bleibt 
nun das Zinn bei gewöhnlicher Temperatur liegen, 
so findet in ihm während weniger Stunden eine 
Rekristallisation statt. Wenn man diese mit-einem 
geeigneten Ätzmittel (Kaliumchlorat und Salz- 
säure)?) verfolgt, so sieht man folgendes: Von ein- 
zelnen Stellen aus entwickeln sich immer stärker 
Anzeichen der dislozierten Reflexion, zunächst je- 
doch ohne wahrnehmbare Korngrenzen. Erst wenn 
die Gebiete bestimmter dislozierter Reflexionen, 
also bestimmter Kristallorientierungen, anein- 
anderstoßen, erhält man ein Strukturbild mit 
scharf wahrnehmbaren Korngrenzen, das etwa der 
Fig. 2 entspricht, nur sehr viel feinkörniger ist. 
Dieses zunächst entstehende Gefüge entwickelt 
sich sehr schnell und bei einem gegebenen. Arbeits- 
stück weitgehend unabhängig von den Bedingun- 
gen, unter denen sich die Rekristallisation voil- 
zieht. Ob wir also das Zinn bei gewöhnlicher 
Temperatur rekristallisieren lassen, bei 100 ° oder 
sogar bei 150°, das erste deutliche Bild, das wir 
erhalten, ist immer genau’ dasselbe. 
Erhitzt man Zinn auf höhere Temperaturen 
oder viel längere Zeit, so verändert sich das Kri- 
stallgefüge weiter. Vermutlich sind es Korn- 
grenzenwanderungen (die den von Carpenter und : 
Elam beobachteten völlig analog sind), die zu 
einer allmählichen Vergrößerung der Kristallite 
führen. So erhält man bei Zinn beispielsweise 
bei 180° etwa das in Fig. 2 dargestellte Gefüge, 
das von dem eines gegossenen Metalles nicht zu 
unterscheiden ist. Dieser zweite Vorgang ver- 
_1) Masing, Zeitschr. f. Metallkunde 1921. 
2) Czochralski a. a. O. 


[ Die Natur- | 
wissenschaften 
lauft jedoch ungleich langsamer als der erste. So 
genügt zur Bildung des primären Korngefüges 
bereits die Erhitzung auf 100° während 30 Sekun- 
den; eine merkliche Vergröberung dieser Struktur 
‘wird aber erst bei ununterbrochener -Erhitzung 
auf 100° während mehrerer Stunden wahrnehm- 
bar. Dieser Geschwindigkeitsunterschied zusam- 
men mit der auffallenden Tatsache, daß das pri- 
märe Korngefüge von den Temperaturbedingun- 
gen so weit unabhängig ist, führt zu dem Schluß, 
daß die Entwickelung des primären Gefüges und F 
das Kornwachstum zwei verschiedene Prozesse 
sind, aus denen demgemäß der normale Rekristal- 
lisationsvorgang eines stark gereckten Metalles 
besteht. 
Die Gesamtheit unserer Kenntnisse über die 
Abhängigkeit der Größe der durch Rekristallisa- 
tion entstandenen Kristallkörner von der voran- 
gegangenen Kaltreckung, von der Erhitzungstem- 
peratur usw. hat Czochralski in seinem bekannten 
Rekristallisationsdiagramm zusammengefaßt. Mit 




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Rekristallisationsdiagramm von Czochralski. 
Fig. 10. 
zunehmender Reckung verläuft die Rekristallisa- 
tion immer lebhafter, d. h., sie setzt bei immer 
tieferen Temperaturen mit merklicher Geschwin- 
digkeit ein. Das bei einer bestimmten Tempera- 
tur entstehende Kristallgefüge ist um so feinkör- 
niger, je höher der Grad der vorangegangenen 
Reckung gewesen ist. Die Abhängigkeit der Kri- 
stallgröße von der Temperatur bei gleichen 
Reckungsgraden besteht einfach darin, daß die 
Korngröße mit der Temperatur wächst. Diesen 
Zusammenhang zeigt das Diagramm von Czoch- — 
ralski in Fig. 101). Bemerkenswerterweise enthält. 
1) Int. Zeitschrift f. Metallographie 8, 1, 1916. 
_ Diese Figur gibt das Diagramm von Czochralski in 
seiner ursprünglichen Form wieder. Die Gestalt der 
Fläche beim Kaltreckungsgrad Null und der graphische . 
Ansatz, daß die Korngröße beim Beginn der Rekristal- 
lisation gleich Null zu setzen ist, bedeuten theoretische 
Extrapolationen, . denen kein Tatsachenmaterial zu- 
grunde liegt. In der letzten Zeit hat Czochralski 
diese Extrapolationen abgeändert. Es erübrigt sich 
jedoch, hierauf näher einzugehen, weil der physikalische 
Gehalt des Diagramms sich auf seine mittleren, experi- 
mentell zugänglichen Teile beschränkt und eine Extra- — 



