2 einfachen Zeitgesetz der Rekristallisation. 
nach vollzieht sich die Rekristallisation bei einer 

-ginge theoretisch zu 
Höhenabnahme) 




Bisse: eam nicht die Zeit, während bei der 
~ Rekristallisation doch selbstverständlich ein Kri- 
- stallgefüge nicht auf einmal, sondern erst allmäh- 
lich entsteht. Die Möglichkeit, die Zeit aus der 
Darstellung auszuscheiden, beruht auf einem sehr 
Da- 
konstant gehaltenen Temperatur in den ersten 
Minuten recht schnell und klingt dann ab, so daß 
praktisch bereits nach %—1 Stunde die Geschwin- 
digkeit zu vernachlässigen ist. Man hat also bei 
der Rekristallisation etwa nach einstündiger Er- 
hitzung das von der weiteren Erhitzung auf die- 
_ selbe Temperatur unabhängige Gefüge vor sich. 
Mit diesem Zeitgesetz ist ein anderes ver- 
knüpft, das die Abhängigkeit der Rekristallisa- 
_ tionsgeschwindigkeit von der Temperatur regelt. 
Dieselbe wächst mit steigender Temperatur so 
schnell, daß es für das endgültige Gefüge ganz 
gleichgültig ist, welchen niedrigeren Temperatu- 
ren das Material im Verlaufe der Erhitzung aus- 
gesetzt gewesen ist und für wie lange, resp. wie 
groß die Erhitzungsgeschwindigkeit war. Diese 
Voraussetzung trifft für eine große Reihe von 
Fällen zu (die wir als den normalen Verlauf der 
Rekristallisation betrachten wollen), aber in einer 
Reihe von Fällen gelten sie nicht. Dann verliert 
auch das auf ihnen fußende Diagramm seine Gül- 
-tigkeit. 
I. 
Wir haben oben eine Reihe von Rekristallisa- 
tionserscheinungen bei gereckten Metallen be- 
schrieben und wollen nun versuchen, diese Vor- 
deuten, und zwar zu- 
nächst am starkgereckten Metall. Die Erschei- 
nungen, die an einem solchen beobachtet worden 
sind, bestehen, wie erwähnt, erstens in der Aus- 
bildung des primären Kornes, zweitens in dem 
sich daran anschließenden Kornwachstum. Zu- 
nächst: Woher und auf welche Weise entsteht in 
einem kaltgereckten Metall das vorher nicht wahr- 
nehmbare primäre Rekristallisationsgefüge? In 
den Metallen von mittleren Reckungsgraden sind 
‚die Gleitflächen, an denen: man bei der Rekristalli- 
sation die winzigen, anscheinend neu entstehenden 
Kristalle beobachtet, die Stellen der höchsten De- 
- = formation. Vermutlich ist die obige Frage daher 
mit der nach der Entstehung auch dieser Kriställ- 
chen identisch. 
Da vorher an den betreffenden Stellen keine 
- Kristalle mikroskopisch wahrzunehmen sind, 
haben verschiedene Forscher, und zwar in erster 
' Linie Czochralski!) und Tammann?) den nahe- 
polation zu den Grenzwerten nur dann einen Sinn hat, 
wenn man genaue Vorstellungen über den Mechanismus 
des Beginnes der Rekristallisation usw. hat. 
_ Czochralski hat seine Beobachtungen meistens an 
.  gestauchtem Metall gemacht. Deshalb wird in seinen 
- Diagrammen meistens der Stauchgrad (prozentische 
‚als Maß der Kaltreckung angeführt. 
4) °Z. B. Z. £ Int. Met. 8, 1916. 
2) Lehrbuch der Metallographie, 2. ‘Antlage, 

Ber cipro 
Masing: Rekristallisation von Metallen. 

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liegenden Schluß gezogen: Diese Kristalle ent- 
stehen bei der Rekristallisation tatsächlich neu 
durch Kernbildung. Unter Kernbildung versteht 
man etwas Analoges der Entstehung der Kristall- 
keime in unterkühlten Schmelzen usw. Das We- 
sentlichste und Charakteristischste ist ihr spon- 
taner Charakter. 
Der Umstand, daß in der Struktur eines 
gereckten Metalles zahlreiche Raumgitterele- 
mente der mikroskopischen Beobachtung ent- 
gehen, zwingt uns jedoch zum Schlusse: 
Die Wahrnehmung von neuen Kristalliten 
bei der Rekristallisation beweist noch. kei- 
eswegs, daß diese nicht bereits vor der Rekri- 
stallisation bestanden haben, wenn auch als klei- 
nere Keime. Ihre Fähigkeit zur dislozierten Re- 
flexion kann aus irgendwelchen Gründen so 
herabgesetzt gewesen sein, daß man sie nicht 
als Keime erkennen konnte. Man kann sich 
ja nun weiter auf den Standpunkt stellen: 
Eine Kernbildung, wenn sie auch experimen- 
tell nieht nachgewiesen ist, ist doch eine so 
zweckmäßige und natürliche Annahme, daß man 
sie schon aus diesem Grunde als das Wahrschein- 
lichste akzeptieren sollte. Der Verfasser kann 
diesen Standpunkt nicht billigen; im Gegenteil, 
die Annahme der Kernbildung bei der Rekristalli- 
sation macht recht große theoretische Schwierig- 
keiten. Die Kernbildung, wie wir sie sonst in 
unterkühlten Schmelzen oder in metastabilen 
Kristallarten beobachten, ist mit einem recht er- 
heblichen Stabilitätssprung zwischen der meta- 
stabilen und der stabilen Phase verknüpft, der sich 
z. B. in Unterschieden des Dampfdruckes und der 
thermodynamischen Gleichgewichtsfunktionen 
äußert. Etwas Derartiges war bei gereckten Me- 
tallen trotz aller Bemühungen jedoch nicht nach- 
weisbar. Zwar ist ihr Potential etwas unedler 
als das der rekristallisierten Metalle, jedoch 
ist dieser Unterschied so minimal (einige 
zehntausendstel Volt), daß er sich beinahe der 
Beobachtung entzieht und unvergleichlich gerin- 
ger ist als bei den üblichen Fällen der Kernbil- 
dung. Auch ändern sich die rein physikalischen 
Eigenschaften der Metalle bei der Kaltreckung so 
wenig und in einer Art und Weise, die oft auf 
andere Ursachen zurückzuführen sind, wie z. B. 
Bildung von Hohlräumen, Gleichriehtung der 
Kristallite usw., daß es außerordentlich schwer 
fällt, das kalt gereckte Metall im thermodynami- 
schen Sinne als eine andere Phase zu betrachten, 
innerhalb derer nun die ursprüngliche Phase des 
rekristallisierten, natürlichen Metalles sich zu- 
rückbildet. Die Annahme von Tammann, daß 
zur Kernbildung bei der Rekristallisation gar kein 
derartiger Stabilitätssprung erforderlich ist und 
daß sie lediglich eine Folge der unter gewissen 
Bedingungen stattfindenden Berührung von Kri- 
stalliten sein kann, bedeutet nach Ansicht des 
Verfassers ein weitergehendes Novum und kann 
deshalb, ohne daß damit die Möglichkeit einer 
solchen Behauptung a priori bestritten wer- 
