






ieee icon Re Trägheit gehindert, 
weil ein Kristall als ein über weitere Bezirke hin- 
eg ziemlich stark gekoppeltes System anzusehen 
ist, aus dem die Lösung einzelner Atome oder 
 Atomgruppen zunächst unmöglich ist. 
Wie findet nun in einem solchen Gebilde die 
Rekristallisation statt? Wenn wir uns den 
IR Zwangzustand des Raumgitters innerhalb eines 
| Metalles in Abhängigkeit von der räumlichen Ver- 
| teilung darstellen, so erhalten wir etwa die 
= Fig. 11%). Neben | ‚verhältnismäßig spitzen 
| -Maximis des Zwangszustandes, wie sie der unmit- 
telbaren Nähe der bevorzugten Gleitflächen ent- 
_ sprechen, erhalten wir dazwischenliegend Minima. 
_ Diese Minima sind thermodynamisch beständiger 
als die Maxima, und die diesen Minimis angren- 
_ zenden Raumgittergebiete werden deshalb das Be- 
streben haben, sich dem Zustand der Minima an- 
_ zugliedern. Die Minima haben eben die Bedeu- 
B tung yon Rekristallisationskeimen, die bei genii- 
gender Temperaturerhöhung die oben erwähnte 
E Trägheit des Raumgitters von vornherein beseiti- 

7, == : 
Verlagerung = Zwangszustand. 
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Scheme des Zwangszustandes in einem kalt- 
gereckten Metalle, 
E = Fig. 11. 
E gen und die zur Ausheilung des - umgebenden 
 Raumgittergefüges führen. Wenn wir uns jedoch 
- vorstellen, daß diese als Kerne wirkenden Raum- 
i _ gitterbezirke sich ihre Umgebung Netzebene für 
- Netzebene angliedern, und ferner den oben er- 
_ wähnten starken Koppelungszustand des Raum- 
' gitters berücksichtigen, so erscheint es plausibel 
und notwendig, daß die sich an den Kernen an- 
lagernden Kristallschichten im wesentlichen den 
Zwangszustand des Kernes annehmen, d. h. also, 
daß eine vollständige Beseitigung des Zwangszu- 
is standes auf diese Weise nicht möglich ist. 
si ‘ Wenn wir nun zu unserer Fig. 11 zuriickkek - 
ren, so werden wir demnach den Rekristallisations- 
-vorgang folgendermaßen darstellen. 
_ tätszustand der Minima breitet sich, zugleich 
unter der Aufprägung der in den Kernpunkten 
herrschenden Orientierungen, auf die Umgebung 
aus, bis derartig einheitlich orientierte Gebilde 
sich gegenseitig berühren, wie das die punktierten 
Linien der Fig. 11 darstellen. Der erste Vorgang 

















=. 1) Diese Darstellung ist notwendigerweise sehr 
- mnvollkommen und einseitig und gibt nur ein rohes 
Bild des kaltgereckten Metalles. Insbesondere sind in 
ihr die Orientierungen und überhaupt die materiellen 
_ Eigenschaften der Raumgitterelemente nicht zur Dar- 
- stellung gelangt, obgleich diesen sicher eine große 
- Bedeutung zukommt. Siehe Masing, Zeitschr. f. Metall- 
= Kunde Lo2 * = 
u Nw. 1923. 
+ Masing: Rekristallisation von Metallen. 
Der Stabili-- 
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der Rekristallisation ist damit abgeschlossen. Wir 
wollen nun verfolgen, in welcher Weise sich dieser 
erste Vorgang bei der Beobachtung darstellt. Wir 
haben gesehen, daß die erste Andeutung von neu 
wahrnehmbaren Kristalliten nicht durch ihre 
Korngrenzen, sondern durch Ätzfigurenbildungen 
(dislozierte Reflexion) erfolgt. Im Zusammen- 
hang mit unserem Anschauungsbilde ist das 
durchaus verständlich. Die dislozierte Reflexion 
kann ja bereits auftreten, sobald nur genügend 
große Oberflächenelemente einheitlich orientiert 
sind. Die Beobachtung der deutlichen Korn- 
grenzen wird aber erst möglich, wenn wohldefi- 
nierte, verschieden orientierte Raumgitterbezirke 
aneinander stoßen. Auch nach der entwickelten 
Ansehauung muß also, durchaus in Übereinstim- 
mung mit den Tatsachen, zuerst die Ätzbarkeit 
und dann die Korngrenzenbildung wieder auf- 
treten. 
Ferner ist die Zahl der Minima des Zwangs- 
zustandes eines gereckten Metalles gegeben, damit 
aber nach dem entwickelten Bilde das zuerst ent- 
stehende Rekristallisationsgefüge. Dieses ist, wie 
auch die Beobachtung zeigte, von den Bedingun- 
gen der Rekristallisation unabhängig. 
Der weitere Vorgang der Korngrenzenwande- 
rungen. spielt sich nun in einer ähnlichen Weise 
ab, indem Bezirke mit größerer Beständigkeit auf 
Kosten der weniger beständigen Nachbarn 
wachsen. Wie man das ohne weiteres aus der 
Fig. 11 ersehen kann, führt dieser Vorgang not- 
wendigerweise zur ständigen Vergrößerung des 
durchschnittlichen Kristallkornes. Daß dieser 
zweite Vorgang so viel langsamer als der erste 
Vorgang der Herausbildung des primären Kornes 
verläuft, erklärt sich vermutlich erstens aus dem 
geringeren Beständigkeitsunterschied der nun- 
mehr entstandenen Kristallite und zweitens aus 
dem bei der Grenzenwanderung nötwendig ein- 
tretenden sprunghaften Orientierungswechsel, der 
wohl als ein Hindernis zu betrachten ist. 
Meistens scheint die Rekristallisation sich auf 
die beiden geschilderten Vorgänge zu beschrän- 
ken. Wir haben gesehen, daß nach der entwickel- 
ten Anschauung dieser normale Rekristallisations- 
vorgang nur so weit die Beseitigung des Zwangs- 
zustandes ermöglicht, als sie den Zwangszustand 
von wenigstens einigen der ursprünglich vorhan- 
denen Minima nicht unterschreitet. Daraus, daß 
auch in der Nähe des Schmelzpunktes keine ande- 
ren Rekristallisationsvorgänge auftreten, ist zu 
folgern, daß entweder der Zwangszustand der er- 
haltenen Minima ein so geringer ist, und von 
vornherein ein so geringer war, daß er sich bis 
nahe an den Schmelzpunkt erhalten kann, oder 
aber, daß die oben gemachte Annahme, daß ein 
Minimum bei der Einverleibung seiner Umgebung 
derselben seinen Zwangszustand voll aufprägt, 
nicht genau zutrifft. Bei_der Betrachtung der 
Anomalien der Rekristallisation werden wir wei- 
tere Tatsachen zur Klärung dieser Frage bringen. 
Es scheint, daß die geschilderten Anschauun- 
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