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fiir ee Ans kerheit von atomarem Wasserstoff. 
Bei den Versuchen mit diesem Körper traten un- 
' erwartete Erscheinungen zutage, von denen an 
dieser Stelle nur eine chen wird: im höch- 
sten Vakuum, das sich erreichen ließ (ohne Glüh- 
- draht und andere Störungsquellen), wurde bei 
Zimmertemperatur das Wolframtrioxyd in kurzer 
- Zeit „von selbst“ blau. Diese Reduktion erfolgte 
- um so schneller, je weniger das betreffende Rohr 
‚gereinigt war. Aber auch bei sehr lange evaku- 
" jerten und erhitzten Gefäßen trat immer wieder 
diese Erscheinung ein.. Dies kann meines Er- 
achtens nur so verstanden werden, daß die Glas- 
wand, auch die nach hoher Erhitzung „trockene“, 
immer noch sehr viele Wassermoleküle enthält, die 
offenbar unter dem katalytischen Einfluß eines 
Wandbestandteiles, vielleicht des Siliziums) zer- 
# fallen. Der Inärbe: freiwerdende atomare Wasser- 
stoff reduziert das Wolframtrioxyd. 
_ + Mit der Beobachtung steht ein anderer Befund 
im Zusammenhang: Man kann eine Vakuumröhre 
och so sorgfältig leerpumpen, die Hähne usw. 
ind ideal: stets ist nach einer gewissen Zeit 
(Stromdurchgang und Glühen von Drähten sei 
- dabei ausgeschlossen!) ein winziger Gasrest vor- 
handen (siehe auch den Befund beim Helium- 
‚versuch vorn). Es ist dies Wasserstoff, der sich 
aus dem atomaren Wasserstoff gebildet hat. Dieser 
- Gasrest gibt in einem schlechten „guten“ Vakuum 
den bekannten Ionisierungsknick bei 17 Volt. 
Der Wasserstoff entstammt also nicht etwa dem 
- (selbstverständlich vorher lange und hoch geglüh- 
ten) Glühdraht, wie man bisher in der Regel an- 
genommen hat. Hier verdient die Bemerkung 
E Astons ‚Erwähnung, der in seinem schönen Buch 
_ über Isotope*) schreibt: „Seine (des Wasserstoffs) 
ständige Anwesenheit in Strahlen, die durch die 
_ gewöhnliche Entladungsröhrenmethode erzeugt 
werden, unabhängig, welches Gas verwendet 
wurde, ist selbst eine sehr auffallende Erschei- 
nung...“ Hier, in der Glaswand, liegt die 
Quelle für die bisher unverständlich gewesene All- 
gegenwart des Wasserstoffs. Weiter ist seit den 
ersten Zeiten der Spektroskopie bekannt und an 
dieser Stelle von Interesse, daß wohl in den 
meisten Spektralrohren sich die Wasserstofflinien 
mehr oder weniger bemerklich machen, wobei ihre 
nwesenheit oftmals störend empfunden wird, 
ufig auch erwünscht sein kann, wenn man die 
Linien als Referenzlinien braucht. Durch lange 
eit anhaltendes Pumpen in Verbindung mit 
en langen und hohen Baßitzen des Hoe 
n sie, soweit ich potion hae nicht mete Ai 
Beim Zerfall eines solehen, von der Glaswand 
kommenden Wasserstoffatoms (etwa ‚durch die 
- durehdringende Strahlung hervorgerufen) sind 
die Ionen einerseits das negative Elektron, an- 
de: erseits der positive Wasserstoffkern. Dieses 
al, Ww. Aston, Isotopie. “Leipzig, S. Hirzel, 1923. 
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Ion zeichnet sich ‘vor allen sonstigen Ionen in 
einer für viele Vorgänge offenbar grundlegenden 
Weise dadurch aus, daß es den (wenn unsere Mei- 
nung darüber richtig ist) kleinsten Durchmesser 
besitzt, den es überhaupt gibt. Während bekannt- 
lich die Atomdurchmesser in der Größenordnung 
von einigen 10-8 em liegen (unangeregtes H-Atom . 
1,1xX 10-8), hat das Elektron einen Durchmesser 
von 1012 bis 1013 em, der H-Kern, das Proton, 
aber 1015 bis 10 16cm. Hierin liegt bei allen 
gaskinetischen Fragen eine ganz außerordentliche 
Bevorzugung dieses Protons allen anderen Jonen 
gegeniiber. Jedes andere Ion hat einen Durch- 
messer, der sich nur unerheblich yon dem des un- 
angeregten Atoms unterscheidet, es hat auch recht 
nahe die gleiche Weglänge wie dieses. Das Proton 
aber, wegen seines kleinen Querschnittes, über- 
trifft mit seiner freien Weglänge alle anderen 
Ionen oder Atome um ein Erhebliches, um das 
5,6fache. Seine Energie ist im elektrischen Feld . 
unter diesen Umständen die gleiche wie die eines 
Elektrons. Die größere Masse hat zur Folge, daß 
in einem elektrischen Feld das Impulsmoment 
dieses Protons unverhältnismäßig viel größer wird 
als das des Elektrons. 
Dieses Proton vermag nun auch fremde Atome 
zu ionisieren. Der Vorgang der Ionisierung, für 
gewöhnlich als einfacher Stoß des Elektrons auf 
das Atom gedacht, ist zweifelsohne ein komplizier- 
terer Vorgang. Wie weit insbesondere die ein- 
fachen Stoßgesetze auf den Fall der Ionisierung 
durch ein positives Ion anwendbar sind, ist eine 
offene Frage. Es ist nicht von der Hand zu 
weisen, daß das Proton wegen seiner größeren 
Masse und seines kleinen Querschnitts möglicher- 
weise in besonderem Maße mit Ionisierungsver- 
mögen begabt ist. 
8. Diese Annahme erfährt durch folgende 
Überlegung eine wesentliche Erweiterung. Die 
Wasserstoffkerne, in ihrem Bestreben, das ihnen 
entrissene Elektron wiederzugewinnen, sind durch 
eine außerordentlich hohe „Elektronenaffinität“ 
ausgezeichnet, das heißt: trifft dieses Proton 
gleich nach seiner Erzeugung, also noch ohne 
Eigengeschwindigkeit mit einem fremden Atom 
oder Molekül zusammen, so vermag es diesem ein 
Außenelektron zu entreißen, falls dieses an das 
Fremdatom oder -molekül weniger fest gebunden 
war, als es nachher an das Wasserstoffatom ge- 
bunden wird. Mit anderen Worten: der Wasser- 
stoffkern kann allein durch seine Gegenwart alle 
die Atome‘ und Moleküle zu neuen Jonenpaaren 
machen, deren Jonisierungsenergie niedriger ist 
als die Jonisierungsspannung des Wasserstoff- 
atoms, wenn er mit ihnen zusammentrifft. 
Fand aber der Zusammenstoß zwischen Proton 
und Fremdatom am Ende der Bahn ides Protons 
statt, so kommt zu dem Ionisierungsvermögen, die 
das Proton allein schon auf Grund seiner Ge- 
schwindigkeit und Masse ‘besitzt, noch das Zusatz- 
glied hinzu, das durch die Elektronenaffinitat des 
Protons ausgedrückt ist. Diese Atomgröße liegt 
