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her. nur für die Resonanzlinien einer Reihe von Ele- 
menten experimentell nachgewiesen worden, wo die 
Anregungsspannung durch die hy- Beziehung aus der 
Frequenz zu berechnen ist. Dieser Befund ist ein 
starker Beweis für die Quantenhaftigkeit des 
Emissionsvorgangs, er sagt aber nichts über das 
Bohrsche Modell aus, da ein Planekscher Oszillator von 
der Frequenz der Resonanzlinie genau dasselbe Ver- 
halten zeigen müßte, Für die höheren Serienlinien 
aber haben verschiedene Beobachter (u. a. Foote und 
Mohler, Davies, Dejardin) aus ihren Versuchen ge- 
schlossen, daß sie nicht das nach Bohr zu erwartende 
‚Verhalten zeigen, daß vielmehr das ganze Bogen- 
 spektrum erst oberhalb der Ionisierungsspannung auf- 
trete. Es war von vornherein wahrscheinlich, daß dies 
Ergebnis durch nicht zweckentsprechende Versuchs- 
_ bedingungen vorgetäuscht worden sei. Es schien mir 
jedoch wichtig, durch einwandfreie Versuche den wahren 
Sachverhalt festzustellen. Diese Versuche, deren Re- 
sultate im folgenden mitgeteilt werden sollen, haben in 
_ Als wesentlich erwies es sich, die Verhältnisse so 
wählen, daß erstens die Stromstärke genügend klein 
war, um Störung durch Raumladungen zu vermeiden, 
und daß zweitens die geometrische Anordnung so ge- 
s wählt war, daß das Eintreten einer selbständigen Ent- 
lading (Bogen) auch bei Spannungen oberhalb der 
Tonisierungsspannung verhindert wurde. Endlich 
mußte dafür gesorgt werden, daß Potentialdifferenzen 
zwischen leder Punkten der Elektronenquelle 
nicht größer als etwa 0,1 Volt waren, dia es sich bei den 
-_ Unterschieden in der Anregungsspannung verschiedener 
_ Linien meist nur um einige Zehntel -Volt handelt. Mit 
Hilfe einer diesen Bekinghhgen genügenden Anordnung, 
elche an anderer Stelle Suetihrlicher beschrieben wer- 
: en soll, konnte nun in der Tat das plötzliche Auf- 
treten. ‚der verschiedenen Linien bei bestimmten An- 
egungsspannungen nachgewiesen werden. Die Ver- 
che sind bisher an Helium, Neon, Quecksilber, Zink 
und Thallium gemacht worden und beschränken sich 
bisher im wesentlichen auf das sichtbare Spektrum. 
Durch geeienete Wahl der die Elektronen beschleuni- 
i enden "Spanmung gelingt es zum Beispiel, in Helium 
ein Spektrum zu erhalten, in welchem die Linien 7066, 
378, 5876, 5016, 3889 mit großer Intensität vorhanden 
ind, während die Linien 5048, 4713, 4472, 4121, 3964 
| weitere fehlen bzw. nur schwach zu beob- 
chten sind!) und erst bei Erhöhung der Elek- 
'ronengeschwindigkeit sukzessive hervort reten, und 
war in einer Reihenfolge, welche den aus den Serien- 
ermen berechneten Anregungespannungen entspricht. 
i Neon kann man die Gruppe der roten Neonlinien 
e die unter gewöhnlichen Umständen viel stärkere 
elbe Neonlinie alten; entsprechend der um 0,4 Volt 
heren Anregungsspannung der gelben Linie gegen- 
iber den roten. In Quecksilberdampf ergeben 8-Volt- 
lektronen ein Spektrum, welches in dem dem Glas- 
‚ektrographen zugänglichen Gebiet ausschließlich aus 
Triplett. 5461, 4358, 4047 und Mer Linie 4077 be- 
Entsprechend verhält sich Zink. Beim Thallium 
ae Sach bei cali Kleinen Stromdichten be- 
eits ‚von ‚etwa 20 en an pope ee ears 
Bae eee Zuschriften und vorläufige Mitteilungen. 
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weis dafür, daß hier der 2p9-Zustand der Normalzustand 
ist, wie von Grotrian kürzlich durch Absorptionsbeob- 
achtungen nachgewiesen. 
Eindhoven (Holland), den 10. August 1923. 
G. Hertz, 
Physikalisches Laboratorium der 
Philips Glihlampenfabriken A.-@. 
Multipletts im Spektrum des Vanadiums. 
Die Catalänsche!) Entdeckung der Multip’etts im 
Spektrum des Mangans und deren quantentheoretische 
Deutung durch Sommerfeld?) zeigen diese als folge- 
richtige Verallgemeinerung der zusammengesetzten 
Dubletts und Tripletts. Dementsprechend zerfallen die 
Multipletts der komplizierteren Spektra in gerad- 
zahlige und ungeradzahlijge, je nachdem die Anzahl der 
permanenten Niveaus eine gerade Zahl ist (Verallge- 
meinerung der Dubletts) oder eine ungerade (Verallge- 
meinerung der Singuletts und Tripletts). 
Nachdem von Catalan’) in den Spektren von Chrom 
und Molybdän ein Quintett- und ein Septettsystem 
nachgewiesen wurde, erhob sich die Frage, wie die 
Mangan-Multipletts hinsichtlich ihrer permanenten 
Vielfachheit zu verstehen seien; Back’) zeigte aut 
Grund ihrer Zeemaneffekte unter Anwendung der 
allgemeinen Landeschen’) Theorie des „Aufspaltungs- 
faktors“ g, daß im Mn: Oktett-, Sextett- und Quartett- 
systeme auftreten. Gemäß dem Rydbergschen Wechsel- 
satz, der somit die Termstruktur eines Elements mit 
dessen Stellung im periodischen System grundsätzlich 
verknüpft, haben wir a’so ein Abwechseln von gerad- 
und ungeradzahligen Systemen beim Übergang von 
einem Element zu dem nächsten zu erwarten. Es liegt 
sogar nahe zu vermuten, daß die maximale Vielfachheit 
der verschiedenen Seriensysteme stels um eins größer 
ist als die Nummer der Spalte, in welcher das Element 
steht, und daß außer diesem System maximaler Viel- 
fachheit auch noch alle niederen gerad- bzw. ungerad- 
zahligen Seriensysteme bis herunter zu den Dubletts 
bzw. Einfachlinien vorkommen. Mit dieser Auffassung 
des Wechselsatzes gehen wir über die von W. Pauli jr.") 
kürzlich ausgesprochene hinaus. 
Im folgenden werden, um eine noch unerforschte 
Lücke zwischen 24 Cr und 21 Se auszufüllen, in 
welchem letzteren von Catalan’) Dubletts nachgewiesen 
wurden, Mwutipletts im Spektrum des Vanadiums 
(Z=23) angegeben. Bei der Auffindung waren mir 
die Messungen von King®) über die Intensitätsände- 
rungen der V-Linien mit wachsender Ofentemperatur 
von größtem Nutzen. Denn es zeigt sich, daß diejenigen 
Linien, die wir überhaupt in nächster Zeit zu klassi- 
fizieren hoffen können, schon bei relativ niederer 
Temperatur erscheinen, also nach King zur Klasse I 
oder II gehören müssen. Ferner standen mir Beob- 
achtungen der Zeemanetfekte der V-Linien zur Ver- 
fiigung, die im Mount-Wilson Observatory von Herrn 
Babcock ausgefiihrt worden waren und von ihm dem 
hiesigen Institut im Manuskript überlassen wurden. 
Hierfür erlaube ich mir, Herrn Babcock zugleich im 
1) M. A. Catalan, Trans. Roy. Soc. A. 223, 127, 1922. 
2) A. Sommerfeld, Ann. d. Phys. 70, 32, 1923. 
3) M. A. Cataldn, Anal. d. Soc. Esp. Fis. y Quim. 
Of. 84 e213, 51923; 
a).E. Back, ZS. {. Phys, 16.206, 1923. 
5) A, Lande, ZS. f. Phys. 15, 189, 1923. 
6) W.. Pauli jr., GS. 1) Phys. 16, 155, 1923. 
7) M. A. Catalan, Anal. d. Soc. Esp. Fis. y Quim. 
20, 606, 1922. 
8) A. 8S. King, Astrophys. Journ. 41, 1915. 
