
lich das unzerlegte Licht der Lichtquelle zunächst auf 
Bi den Interferenzapparat auffallen. Als solchen benutzen 
sie entweder eine Lummer-Gehrcke-Platte oder ein 
 Stufengitter, die beide geradlinige, parallele Inter- 
Sorciiabroilon geben. An die Stelle, wo diese entstehen, 
_ wind der Spalt des Konkavgitters gebracht. Derselbe 
wird so weit (2—3 mm) geöffnet, daß mehrere (etwa 3) 
Streifen aufeinanderfolgender Ordnungen des Inter- 
_ferenzapparates auf dessen Breite entfallen. Auf der 
_ Platte des Gitterspektrographen erhält man dann neben- 
“einander von jeder Spektrallinie drei Bilder. Man kann 
so also viele Linien gleichzeitig photographieren mit 
einem Auflösungsvermögen, das durch den Interferenz- 
 apparat bestimmt ist, und einer Schärfe der Abbildung, 
die durch den Astigmatismus des Konkavgitters günstig 
‚beeinflußt wird. Die Verf. reproduzieren eine Auf- 
nahme des Eisenlichtbogens.. Benutzt wurde eine 
‘Lummer- -Gehrcke-Platte aus Quarz von 4,529 mm Dicke 
und ein Konkavgitter von 1,85 m Krümmungsradius 
in Littrow-Anordnung. Auf ‘dem Spektrogramm sieht 
man von jeder Linie je drei Bilder, die drei verschie- 
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der Hg-Linie } = 2536,7 mit 
_ Lummer- Gehreke-Platte und Konkavgitter. Die Linie 
ist ein Dublett. Die in der Figur aufeinander folgen- 
den ee entsprechen verschiedenen Ordnungen 
: ; der Lummer-Gehrcke-Platte. 
en Ordnungen der Lummer-Gehrcke-Platte ent- 
echen. Die stärksten Linien sind’ überbelichtet, 
arden aber, wie die Verfasser angeben, bei kürzerer 
elichtungszeit auch scharf. Die meisten Linien sind 
nfach, bei einzelnen. erkennt man aber auch Fein- 
ıkturkomponenten. 
Fig. 2 zeigt eine entsprechende Aufnahme der be- 
ten Quecksilberlinie A=2536,7 A.E. Hier ent- 
en -eine ganze Reihe von Ordnungen der Lummer- 
reke-Platte auf die Breite des Spaltes. Man sieht 
ır schön, daß die Linie doppelt ist. Für den Abstand 
s Dubletts ergibt sich AA = 0,0142 A.E. in Uberein- 
omung mit dem von L.. Wilson (Astrophys. Journ. 
40, 1917) gefundenen Werte. Die Verfasser geben 
daß außerdem Andeutungen von einigen w eiteren 
mponenten zu sehen seien. 5 
uch das Triplet A = 3663, 3655, 3650 wurde unter- 
insert N Jede der Tripletlinien besteht a 
> mehreren ae in deren. Abständen die 
genartiger Weise Kaäbiaiere sind: Sie lassen niim- . 
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die den Frequenzdifferenzen der Komponenten ent- 
sprechenden Energiedifferenzen zu zerlegen in Energie- 
differenzen der Anfangs- und Endbahn des springenden 
Elektrons derart, .daß die möglichen Kombinationen 
zwischen den Energieniveaus die tatsächlich beobach- 
teten Linien ergeben. Es wäre dies nichts anderes als 
eine Anwendung des Kombinationsprinzips auf die 
Feinstruktur dieser Linien, eines Prinzips, das sich 
bekanntlich bei der Deutung der Feinstruktur der 
Wasserstoff- und Heliumlinien sowie des Zeeman- und 
Starkeffektes glänzend bewährt hat. Bisher reichen 
aber wohl die vorliegenden Messungen nicht aus, um 
den vorgeschlagenen Weg erfolgreich zu beschreiten. 
Es ist eine bekannte Tatsache, daß viele Spektral- 
linien sich bei zunehmendem Druck des Gases, in ıdem 
die Entladung erzeugt wird, mehr oder weniger ver- 
breitern. Wird die Druckzunahme durch Zusatz eines 
fremden Gases erzeugt, so hängt die Verbreiterung 
wesentlich von der Art dieses Gases ab, Die für die 
meisten Fälle richtige Erklärung dieser Erscheinung 
ist die, daß es sich hier um einen Starkeffekt, also um 
den Einfluß eines elektrischen Feldes handelt, wobei 
dieses Feld im vorliegenden Falle erzeugt wird durch 
die das leuchtende Atom umgebenden Nachbaratome. 
Daß die Nachbaratome elektrische Felder in ihrer Um- 
gebung erzeugen, ist ohne weiteres klar, wenn es sich 
um eine Entladung mit großer Stromdichte (z. B. 
Funken) handelt, wo ein großer Teil der Atome 
ionisiert ist, Aber auch in der nächsten Umgebung 
eines ungeladenen Atomes sind elektrische Felder vor- 
handen, da ja die den Kern des Atomes umgebenden 
Elektronen das von diesem ausgehende elektrische Feld 
nicht vollständig abschirmen. Die abschirmende Wir- 
kung der Elektronen wird um so vollständiger sein, je 
symmetrischer die Anordnung derselben ist. Das ist 
zZ. B. bei den Edelgasen der Fall, und infolgedessen ist 
die Druckverbreiterung der Spektrallinien bei Zusatz 
von Edelgasen auch relativ gering. Die abschirmende 
Wirkung der Elektronen ist besonders unvollständig bei 
den Elementen, die im periodischen System dicht vor 
den Edelgasen stehen, weil_hier die Konfiguration der 
äußeren Elektronen unsymmetrisch ist. Dies sind die 
Halogene Fl, Cl, Br und J. Daß bei ihnen das elek- 
trische Feld besonders stark nach außen wirkt, geht 
unmittelbar aus ihrem elektronegativen Charakter her- 
vor. Sie sind bestrebt, noch ein weiteres Elektron 
außen anzulagern und so negative Ionen zu bilden. 
Wenn wir also durch Zusatz von Halogenen den 
Druck in Entladungsröhren vergrößern, so müssen wir 
starke Verbreiterungseffekte erwarten. Einen in dieser 
Hinsicht charakteristischen Versuch beschreibt nun 
S. Dalta (Astrophys. Journ. Bd. 57, 114, 1923). Der- 
selbe erzeugte in einem Vakuumrohre, in dem sich 
etwas Luft befand, eine Geisslersche Entladung, deren 
Spektrum neben anderem die zweite Gruppe der posi- 
tiven Banden des Stickstoffes zeigt. In einem seitlichen 
Ansatzrohr befand sich Brom, das durch Kühlung auf 
verschiedener Temperatur gehalten werden konnte, so 
daß der Dampfdruck des Broms in dem Entladungsrohr 
beliebig variabel war. Bei starker Kühlung, also ver- 
schwindend kleinem Druck des Bromdampfes erschienen 
die genannten Stickstoffbanden scharf. Wurde der 
Druck etwas erhöht, so wurden die Banden zunächst 
unscharf und bei einem etwa — 40° C des Kondensats 
entsprechenden Dampfdruck des Bromes waren die 
Banden nur noch als verwaschene Intensitätssteige- 
rungen über einem kontinuierlichen Spektrum, das vom 
Brom selbst herrührt, erkennbar. Wir haben hier also 
einen Fall der Druckverbreiterung vor uns, bei der 
