



kositit der 
‚sich die einzelnen Massenteilchen 
nicht in Betracht kommen. 
Heft 48/49.) 
30. 11. 1928] © : 
eines Spiralnebels eine rotierende Gasmasse mit 
starker zentraler Verdichtung ist. Sobald die 
Gasmasse ‘bei zunehmender Kontraktion und wach- 
sender Rotationsgeschwindigkeit die Gestalt der 
kritischen Grenzfläche angenommen hat, beginnt 
‘im Äquator Materie auszuströmen und zwar unter 
dem Einfluß schwacher Gezeitenkräfte, die von 
fernen Gestirnen ausgehen, nur an zwei diametral 
gelegenen Stellen, die nicht mit dem Kerne rotie- 
ren. Warum dann die einzelnen Teilchen dieser 
ausgeströmten Materie nicht mehr oder weniger 
gestörte kreisförmige und elliptische Bahnen be- 
schreiben, sondern sich in Spiralkurven von dem 
‘ Kern entfernen, dafür gibt es noch keine auch 
nur einigermaßen sichere Erklärung. - Jeans 
sucht zwar in seinen „Problems of Cosmogony 
and Stellar Dynamics“ die Entstehung der Spiral- 
arme auch auf die erwähnten schwachen Gezeiten- 
kräfte zurückzuführen, welche von fernen Ge- 
stirnen ausgehen. Durch diese Gezeitenkräfte 
sollen die losgelösten Massenteilchen immer mehr 
von der Zentralmasse abgedrängt werden und 
deshalb nicht kreisförmige und elliptische Bah- 
nen, sondern deformierte logarithmische Spiralen 
beschreiben. 
In einer -anderen Jeans 
Arbeit!) spricht 
auch von der Möglichkeit, die Entstehung der 
groBe innere Vis- 
Spiralarmematerie zurückzuführen. 
Beide Erklärungen sind aber nicht sehr über- 
zeugend, besonders wenn man berücksichtigt, daß 
während ein 
oder zwei Umläufen um das Mehrfache des Durch- 
messers der Hauptmasse von der Oberfläche der 
Hauptmasse entfernen müssen, falls Spiralarme 
entstehen sollen, wie sie die Beobachtung zeigt. 
Man könnte vielleicht noch eher an eine Repulsiv- 
kraft denken, welche von der Zentralmasse aus- 
geht und -der auf die Spiralarmematerie aus- 
geübten Gravitationskraft entgegenwirkt. Eine 
Repulsivkraft, 
armematerie genau wie die der Gravitation mit 
dem Quadrat der Entfernung abnimmt, kann zwar 
Denn eine solche 
würde sich nur in einer scheinbaren Verkleine- 
rung der Gravitationskonstante bemerkbar 
machen. Es müßte schon eine Repulsivkraft sein, 
Spiralkurven auf eine sehr 
die entweder langsamer als mit dem Quadrat der 
Entfernung abnimmt, oder die (auf die Entfer- 
nungseinheit reduziert) infolge Zustandsänderun- 
gen der Materie, von der sie ausgeht oder auf 
die sie wirkt, mit der Zeit variiert und zwar zu- 
Nimmt. 
Vielleicht könnte als eine solche Re- 
- Bulsivkraft z. B. der Strahlungsdruck in Betracht 
E scheinungen hat. 

kommen, der ja Einfluß auf viele kosmische Er- 
Denn einmal nimmt bis in 
Entfernungen, die mit dem Durchmesser der 
a Zentralmasse vergleichbar sind, der Strahlungs- 
druck langsamer als mit dem Quadrat der Ent- 
fernung ab. Außerdem nimmt mit fortschreiten- 

» 
1) Monthly Notices, Vol. LXXVII, Nr. 3. 

deren Wirkung auf die Spiral-. 
Vogt: Probleme der Kosmogonie. 959 
der Kontraktion die Temperatur der Zentralmasse 
zu. Dabei bleibt zwar die Gesamtstrahlung nach 
Eddington konstant?), aber sie wird kurzwelliger, 
wodurch auch der auf die Spiralarmematerie wir- 
kende Strahlungsdruck wachsen kann. Schlieb- 
lich ist es möglich, daß sich die Spiralarme- 
materie, wenn sie sich vom Kerne losgelöst, mit 
der Zeit derart (durch intramolekulare Anderun- 
gen oder Zusammenballung von Molekülen) 
ändert, daß ihr Absorptions- oder ihr Reflexions- 
vermögen und damit die Wirkung des Strahlungs- 
druckes auf sie wächst. 
Wenn wir nun auch nur Vermutungen dar- 
über anstellen können, welches die Kraft ist, die 
da die Spiralarmematerie immer mehr von dem 
Kerne wegdrängt, so kann man doch wieder mit 
etwas größerer Sicherheit sagen, was geschieht, 
wenn sich die Spiralarme einmal gebildet haben. 
Ähnlich wie in der Laplaceschen Hypothese 
die Ringe mit der Zeit unstabil werden und in 
Einzelmassen zerfallen, die sich zu Planeten ver- 
dichten, so werden auch die von der Zentralmasse 
eines Spiralnebels ausgehenden Ströme instabil. 
Es bilden sich längs der Spiralarme in regel- 
mäßigen Intervallen Wölkchen oder Knoten. 
Mit plausibeln Annahmen kann man für einen 
Spiralnebel, dessen Rotationsperiode bekannt ist, 
den mittleren Abstand benachbarter Knoten in 
Kilometern berechnen (Größenordnung 101? km). 
Vergleicht man diesen berechneten mittleren Ab- 
stand mit dem scheinbaren mittleren Abstand in 
Bogensekunden am Himmel, so läßt sich auch die 
Entfernung des Spiralnebels bestimmen. Auf 
diese Weise findet Jeans z. B. für den Spiralnebel 
M 101 eine Entfernung von ungefähr 3000 Licht- 
jahren in prinzipieller Übereinstimmung mit 
anderen neueren Entfernungsschätzungen von 
Spiralnebeln. 
Man kann weiter für einen Nebel, dessen Ro- 
tationsperiode bekannt ist, die mittlere Dichte be- 
stimmen (für M 101 ist sie z. B. von der Größen- 
ordnung 10-17), Aus dieser und dem mittleren 
Abstand benachbarter Knoten wieder findet man, 
wenigstens der Größenordnung nach, die mittlere 
Masse, welche sich in den einzelnen Knoten kon- 
zentriert. Die Rechnung führt zu dem wichtigen 
Resultat, daß die mittlere Masse der Knoten von 
der Größenordnung 10% Gramm, d. h. gleich der 
Masse eines mittleren Sternes ist. 
Hiernach hätten wir es also in den Spiral- 
nebeln mit Sterne produzierenden Mechanismen 
zu tun. Die Knoten in den Spiralarmen wären 
Sterne im Entstehen. 
Leuchten nun die Knoten, die wir in den Spi- 
ralarmen sehen und von denen wir annehmen, 
daß es Sterne im Entstehen sind, schon im eige- 
nen Lichte oder im reflektierten Licht des Spiral- 
2) Wie die Beobachtung zeigt, 
nicht streng der Fall. Zwischen den’ Spektralklassen 
K und @ des Riesenstadiums scheint vielmehr die 
Strahlung einer Gasmasse verhältnismäßig schnell zu- 
zunehmen. Bemerkenswert ist, daß die meisten Spiral- 
nebel gerade diesen Spektralklassen angehören. 
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ist dies übrigens 

