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Wie sich nunmehr herausgestellt hat, steht der 
Comptoneffekt in engster Beziehung zu einer anderen, 
vom Schreiber dieses gemachten Beobachtung‘). Diese 
besteht darin, daß Röntgenstrahlung von gentigender 
Härte in Gasen (untersucht wurden damals Luft und 
H,) außer den bekannten photoelektrischen Kathoden- 
strahlen, welche ıder Einsteinschen hy-Beziehung ge- 
nügen, noch eine Sekundärstrahlung kurzer Reichweite 
erregt. Diese neuen Sekundärstrahlen sind, wie wei- 
tere Versuche zeigten, als die von der Debye-Compton- 
schen Theorie geforderten RiickstoBelektronen anzu- 
sprechen. Während der erste Nachweis dieser Strahlen 
mittels der Wilsonschen Nebelmethode gelang, wurden 
die genaueren Messungen nach der Jonisationsmethode 
ausgeführt?). Das benutzte Prinzip war folgendes: 
durchsetzt ein enges Röntgenbündel den Raum zwischen 
den Platten eines Kondensators, und nimmt man die 
erzeugte Jonisation als Funktion des Gasdruckes im 
Kondensator auf, so muß die erhaltene Kurve einen 
Knick bei demjenigen Druck aufweisen, bei welchem 
die im Gase erzeugten Sekundärstrahlen gerade die 
Kondensatorplatten erreichen. Die auf diese Weise 
bstimmten Transversalkomponenten der Reichweite der 
kurzen Sekundärstrahlen sind im Einklang mit der 
Debye-Comptonschen Theorie; während: z. B. die Scheitel- 
spannung am: Röntgenrohr von 72 auf 86 kV gestei- 
gert wurde, nahm die transversale Reichweite von 0,07 
auf 0,33 mm zu, umgerechnet auf Luft von normaler 
Dichte; (dies entspricht einer Geschwindigkeit von 
4,7 ant 6,7 . 109 cm/sec. Mit zunehmendem Atomgewicht 
des Sekundärstrahlers (Hs. Paraffin, He, Graphit, Luft, 
Al) nimmt die Geschwindigkeit ab, was sich qualitativ 
aus »der zunehmenden mittleren Austrittsarbeit der 
Atomelektronen erklärt. Magnetische Ablenkungsver- 
suche zeigten, daß die Strahlen in der Tät aus Elek- 
tronen bestehen. i 
Die völlige Absorption eines Lichtquants unter Aus- 
lösung eines Photoelektrons und die Ablenkung mit 
Elektronenrückstoß sind zwei prinzipiell verschiedene 
Äußerungen der Quantenstruktur der Strahlung, und 
es entsteht die Frage, in welcher Beziehung sie zu- 
einander stehen. Ein formaler Gesichtspunkt hierzu 
sei kurz angedeutet. 
Die Geschwindigkeitsverteilung p@ unter den Mo- 
lekeln eines idealen Gases mit Berücksichtigung der 
Massenveränderlichkeit ist gegeben durch ein Gesetz 
von der Form: 
€ 
pP 5 =me *TAG,AG,dG, | 
wo & der Impulsvektor und ¢ die Energie der Molekel 
ist6). Für die ruhende Molekel sei: 
€= & =hvg 
» wo vp eine in den Eigenschaften der Molekel irgendwie 
begründete Frequenz Ardeite; dann eilt allgemein für 
eine mit der Geschwindigkeit ße (e — Lichtgeschwindig- 
keit) bewegte Molekel: 
h Vo 
vi—ß 
2). Zschr. f, Phys. 16, 319; 1923. 
5) Die Arbeit erscheint demnächst in der Zschr. 
f. Phys. 
6) W. Pauli, Enz. d. math. Wiss. V 2, S. 697. 
eS = hy 
a Zoologische Mitteilungen. 
Uber die Verdauung von Hydra. In den Verhand- 
lungen d. Zoolog. botan. Ges. in Wien, 73. Bd. 1923, 
“ macht K. », Frisch (Breslau) soeben sehr interessante 
‘ Mitteilungen über dieses Thema. Es stellte sich, wie so 
¢ 
Zuschriften und vorläufige Mitteilungen. 
der Strahlung führt, welche ein Vielfaches von hy be 
- Verteilung der Molekeln auf die verschiedenen Energie- 



































wo y die ebenfalls aoe ee pekannteh Formel für d 
Zeit transformierte Frequenz bedeutet, ferner: 
] ee 
= B- 
Fragt man nun nach der relativen Zahl ie Molekeln, 
deren Impuls dem absoluten Betrage nach in ‚dem, B 
reich d |Ö| liegt, so it diese : 

pie = me, ET 4n @ 4 |G) 
ERE h a ee 
=pye kT 40 (=) (B vi? d (B v) 
Nehmen wir jetzt v, als sehr klein gegen kT/h an, 
haben alle Molekeln bis auf einen verschwindend 
Bruchteil Geschwindigkeiten, welche nur sehr wen 
unter ider Lichtgeschwindigkeit liegen. Setzen w 
dementsprechend ß = const. = 1, so wird: pata 
BV 
p\® = const. yee kT dav 
woraus sich die relative Energie der in dem ‘betrach- 
teten Impuls- baw. Schwingungszahlenbereich liegenden — 
Motekeln durch Multiplikation mit hy en zu: 
hv : 
const. vue kTdv | 
das ist das Wiensche Strahlungsgesetz?). : 
Weiter konnte Verfasser in einer. demnäche: in der 
Zschr. f. Phys; erscheinenden Notiz zeigen, daß die Ein- 
steinsche Form der Strahlungstheorie, welche neuer- Sf 
dings vielfach mit Erfolg als Grundlage theoretischer ~ ff 
Untersuchungen benutzt wurde, notwendig zur An- 
nahme von Energiekomplexen (Quantenmultiplen) 
= 
tragen, d. h. die „Strahlungsmolekel“ verhält sich wie ~ jj 
eine materielle Molekel, welche diskreter Energiestufen if 
nhy fähig ist. Für die Gesamtheit aller Molekeln, 7 
welche sich auf einer bestimmten Energiestufe befi 
den, gilt stets das Wiensche Strahlungsgesetz, und 
stufen ‘a6. derart, daß in der Summe re ‚Planckse 
Strahlungsgesetz eilt, 
Es zeigt sich somit, daß die Hokiraumetrantong. sehr 
weitgehende Analogien mit einem idealen Gas. aufweist E 
welches aus Bohrschen Molekeln besteht. Sie ‚läßt sich. 
darstellen als Grenzfall eines solchen Gases, indem man 
die Ruhemasse und Ruheenergie der Molekel für jede. 
Energiestufe verschwindend klein werden läßt. i 
Betrachten wir aus diesem Gesichtspunkt die = 
Frage stehenden beiden Elementarprozesse, so stellt 
Absorption® eimes Quants mit Photoemission ei 
Quantensprung der Strahlungsmolekel in den niichst 
niedrigen Zustand dar, wobei idie freiwerdende En 
gie auf das Elektron übertragen wird. Es fällt. nieht 
schwer, in diesem Vorgang die Analogie zu. den 
„Stößen zweiter Art“ zwischen angeregten Gasmoleke 
und Elektronen zu erblieken. ' Dagegen stellt sich die 
„Zerstreuwung“ der Strahlung mit "Elektronenrickstol : 
als „elastischer . Stoß“ zwischen Strahlungsmolekel und 
Elektron dar. Ws Bothe. 
Berlin, den 9, New me 1923,” 
if) Auch die BER läßt sich heben (Le d 
Journ, de Phys. 3, 422, es ABS be ‘di, Korr.). 

oft, heraus, daß das, was man er die pera 
in jedem zoologischen Institut ° fast alltägke 
‚brauchten. re zu ‚wissen Je 
