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536. 
fiir alle Zeiten gefestigten Gedankensystem ein 
neues von unerhörter Kühnheit entgegenzustellen 
und mit feinem wissenschaftlichen Taktgefühl für 
die Natur der Fäden, welche die Teile des alten 
Systems miteinander verknüpften, einige der- 
selben zu zerreißen, um dafür andere desto fester 
spannen zu können, 
Von einer einigermaßen befriedigenden Lö- 
sung der durch die Einführung der Quanten- 
theorie in die Atomistik aufgeworfenen Probleme 
kann allerdings gegenwärtig noch lange nicht die 
Rede sein. Ja nicht einmal die Frage nach den 
Grenzen des Gültigkeitsbereichs der klassischen 
Theorie läßt sich heute endgültig beantworten, 
vielmehr bestehen hierüber zurzeit noch erheb- 
liche Meinungsverschiedenheiten. So gibt es 
namhafte Physiker, welche den Prinzipien der 
klassischen Theorie im Grunde nur eine sta- 
tistische Bedeutung zuerkennen wollen, ähnlich 
etwa wie bei einer periodischen Schallwelle die 
einfachen Gesetze der aufeinander folgenden 
Verdichtungen und Verdünnungen eines konti- 
nuierlichen elastischen Mediums nur vorgetäuscht 
werden durch die statistischen Gesetzmäßigkeiten 
in den feinen unregelmäßigen Bewegungen der 
einzelnen unveränderlichen Moleküle. Eine 
solche Auffassung scheint mir jedoch weit über 
das Ziel hinauszuschießen, schon deshalb, weil sie 
mit der Preisgabe der klassischen Dynamik zu- 
gleich auch einer jeden rationellen Statistik die 
Gruhdlage entzieht. Aber auch direkter genügt 
ein Hinweis auf die von der Bohrschen Theorie 
postulierten Keplerbewegungen der Elektronen in 
einem einzelnen Atom von kleiner Ordnungszahl, 
bei denen doch von Statistik keine Rede ist, um 
erkennen zu lassen, daß selbst bei diesen. aller- 
feinsten Vorgängen ohne die Grundgleichungen 
der klassischen Dynamik nicht auszukommen ist. 
Besser wird den Verhältnissen eine Auffas- 
sung gerecht, welche, ausgehend von den. bei der 
Wärmestrahlung festgestellten Gesetzmäßigkeiten, 
das Verhältnis der klassischen Theorie zur Quan- 
tentheorie in der Weise formuliert, daß für lang- 
samere Vorgänge (längere Wellen) und größere 
Energien (höhere Temperaturen) die beiden 
Theorien asymptotisch imeinander übergehen. 
Diese Auffassung trifft jedenfalls insofern das 
Richtige, als sie die Bedingung, daß die Größe 
des Wirkungsquantums unendlich klein gesetzt 
werden kann, in Zusammenhang bringt mit dem 
Umstand, daß für hinreichend große Quanten- 
zahlen die Differenz zweier aufeinander folgender 
Zahlen klein wird gegen die Zahlen selbst, und 
sie hat auch bei der Aufstellung des überaus 
fruchtbaren Korrespondenzprinzips eine entschei- 
dende Rolle gespielt; aber sie darf, wie auch Bohr 
selber hervorhebt, nicht zu der Auffassung ver- 
leiten, als ob für hohe Quantenzahlen die Quan- 
tentheorie mit der klassischen Theorie vollkom- 
men verschmilzt. Das ist so wenig der Fall, als 
jemals eine diskrete Mannigfaltigkeit durch noch 
Planck: Die Bohrsche Atomtheorie. 


wissenschaften _ 
so enge Annäherung ihrer Elemente in eine. y 
stetige Mannigfaltigkeit 
kann. Nur in angenähertem, statistischem Sinne 
ist also diese Verschmelzung zu verstehen. In 3 
der Tat ist die von einem einzelnen Atom emit- — 
Strahlung nach der Bohrschen Theorie 
tierte 
stets streng monochromatisch, nach der klassi- — 
schen Theorie dagegen im allgemeinen mit Ober- — 
tönen behaftet, die von der Schwingungsform der — 
Elektronen im Atom abhängen. Oder, um ein 
anderes Beispiel zu gebrauchen: nach der Quan- — 
tentheorie enthalten die Einsteinschen Schwan- 
kungen der Wärmestrahlung außer dem durch die — 
gewöhnliche Interferenz benachbarter Strahlen 
bedingten Glied noch ein der klassischen Theorie — 
durchaus fremdes, dem Wirkungsquantum propor- — 
tionales Glied, welches auch bei den höchsten 
Temperaturen nicht vollkommen verschwindet. 
Daraus den Schluß zu ziehen, daß für die Aus- 
breitung der Energiestrahlung im freien Raum | 
die Gesetze der klassischen Theorie nicht mehr — 
gelten, erscheint mir allerdings heute zum u 2 
desten noch verfrüht. 
Eine dritte Auffassung des Verhältnisses der u 
zur Bohrschen Atomistik, 3 
klassischen Theorie 4 
welche noch tiefer in die Natur des Problems hin- — 
einführt, gründet sich auf den Satz, daß bei ein- | 
fach oder mehrfach periodischen Systemen die 
Differentialgleichungen der klassischen. Dynamik 
für die sogenannten stationären, strahlungslosen 
Zustände ihre Gültigkeit vollkommen behalten, — 
wofern man eben von der Strahlung absieht, daß 
aber die in den Integralen. dieser Gleichungen 
auftretenden Konstanten nicht beliebige, sondern 
nur gewisse bestimmte durch ganze Quantenzah- 
len charakterisierte Werte besitzen können, deren 
Anzahl sich übrigens nicht nach der Anzahl der 
Freiheitsgrade, sondern nach der Zahl der 
Schwingungsperioden, dem sogenannten Periodi- 
zitätsgrad, richtet. Obwohl diese Auffassung bei 
der Anwendung der Theorie auf eine ganze Reihe 
von Erscheinungen bereits gute Früchte getragen 
hat, scheint sie sich doch nicht ohne weiteres auf 
verwickeltere Elektronensysteme, wie sie die 
Atome von höheren Ordnungszahlen darbieten, © 
übertragen zu lassen — nach H. A. Kramers .be- 
sitzt sie schon bei den zwei Elektronen des He- 
liumatoms keine genaue Gültigkeit mehr — und 
sie versagt gänzlich bei der Frage mach den 
Wechselwirkungen verschiedener Atomsysteme. 
Hier wird sich voraussichtlich ein tiefer Ein- 
griff in das Gedankensystem der klassischen 
Theorie als notwendig erweisen, dessen charakte- 
ristische Merkmale einstweilen noch ziemlich im 
Dunkeln liegen. 3 
Den schwierigsten Punkt des Problems bildet 
aber wohl die Frage nach den Einzelheiten: des 
Vorgangs der Strahlungsemission und Absorption. i 
Die Bohrsche Theorie spricht von einem Über- 
gang eines Atomsystems aus einem stationären 
Zustand in einen anderen stationären Zustand, 
und sie lehrt die Frequenz der emittierten Strah- 

übergeführt werden | 
