
554 
legung der stationären Zustände des vollkommen 
ungestörten Wasserstoffatoms auch eine Neben- 
quantenzahl, die einen kleinen: Einfluß auf die 
Energie hat, herangezogen werden soll. Unter 
den in Entladungsröhren vorhandenen Bedingun- 
gen sind die Atome aber, wenn nicht besondere 
Vorsorgen getroffen sind, stets kleinen störenden 
Kraftwirkungen unterworfen (elektrische Fel- 
der), deren Einfluß auf die Bewegung des Elek- 
trons oft von derselben Größenordnung ist wie 
die der Massenveränderlichkeit. Demzurolge wird 
hier die Weise, in der Stellung und Exzentrizität 
der Bahn sich ändern, beträchtlich von der eben 
beschriebenen abweichen, während die große Achse 
der Bahn nur geringe kurzperiodische Schwan- 
kungen erfährt. In einem solchen kleinen 
störenden Kraftfelde ist deshalb keine Rede mehr 
von einer. Festlegung der Exzentrizität der Bahn, 
wie sie im ungestörten Atom gilt. Dagegen wird 
die Quantenbedingung, die die große Achse der 
Bahn festlegt, nicht wesentlich modifiziert. 
Das Wasserstoffspektrum im großen und ganzen 
wird also nicht beeinflußt; nur die -Feinstruktur 
hat mehr oder weniger ihren Charakter verloren, 
und die Linien sind mehr oder weniger verwischt®). 
Das spezielle Problem z. B. des Einflusses 
eines homogenen elektrischen Kraftfeldes auf das 
Wasserstoffatom, im Falle, wo die elektrische 
Kraft so schwach ist, daß ihre Wirkung auf die 
Elektronbewegung von derselben Größenordnung 
wie die Massenveränderlichkeit ist (bei Starks 
Versuchen ist sie viel größer, und man kann, wie 
Schwarzschild und Epstein es taten, von der 
letzteren absehen), läßt sich vollkommen mittels 
der Bohrschen Methode der Störungsquantelung 
behandeln; es sind hier außer der Hauptquanten- 
zahl zwei Nebenquantenzahlen erforderlich, dem 
Umstande entsprechend, daß die Bahnstörungen 
in diesem Falle von so verwickelter Art sind, dab 
zwei Grundfrequenzen in ihrer Beschreibung er- 
forderlich sind. 
Über die früheren Ergebnisse hinausgehend 
hat Bohr gezeigt, wie die Anwendung des Korre- 
spondenzprinzips auf die Probleme der Feinstruk- 
tur, des Stark- und des Zeemaneffektes der 
Wasserstofflinien eine Fülle von Tatsachen zu 
4) Eng damit hängt zusammen, daß die Theorie des 
Wasserstoffspektrums in der Form, in der Bohr sie 
1913 veröffentlichte, sich gar nicht, wie es oft dar- 
gestellt wird, auf die ausschließliche "Betrachtung von 
Kreisbahnen beschränkte. Die Bahnen waren dort 
schon im allgemeinen elliptisch angesetzt, und in den 
stationären Zuständen war nur die Länge ihrer großen 
Achse, nicht aber die Exzentrizität festzulegen. Die 
Bedingung, daß in den stationären Bahnen der Dreh- 
impuls des Elektrons-einem Vielfachen.von h/2 x gleich- 
zusetzen sei, gilt, wie Bohr ausdrücklich bemerkte, nur 
für Kreisbahnen. Daß übrigens Kreisbahnen in den 
älteren Bohrschen Abhandlungen eine so große Rolle 
spielten, hatte seinen Grund darin, daß Bohr eine 
Theorie aufzubauen versuchte, worin in Atomen mit 
mehreren Elektronen diese sich in kreisförmigen 
Ringen bewegen. Hier schien die Kreisform der Bah- 
ren vorgeschrieben, u. a. weil sonst die Bahn des einen 
Elektrons in das Bahngebiet anderer Elektronen über- 
greifen konnte. 
Kramers: Das Korrespondenzprinzip und der Schalenbau des Atoms. [ 
wissenschaften 
erklären imstande ist. Erstens ermöglicht es, 
unter den ‘denkbar möglichen Übergängen 
zwischen stationären Zuständen diejenigen her- 
auszugreifen („Auswahlprinzip“), die wirklich 
unter Aussendung von Strahlung spontan ver- 
laufen können, und auf Grund einer Betrachtung — 
über die Beschaffenheit der korrespondierenden 
Schwingung in der Bewegung eindeutig auf die 
Polarisationseigenschaften der in verschiedener 
Richtung beobachteten Strahlung zu schließen. 
Ein Teil der so: erhaltenen Resultate läßt sich 
auch aus Betrachtungen. über die Erhaltung des 
Drehimpulses während eines Übergangsprozesses 
erzielen, wie diese 1918 unabhängig von Bohr 
und von Rubinowicz angestellt wurden. Zweitens 
mußte man erwarten, daß es durch eine Berech- 
korrespondierenden 
nung der Amplituden der 
Schwingungen möglich sein sollte, jedenfalls ab- 
schätzungsweise etwas über die Intensität auszu- 
sagen, womit die verschiedenen. Komponenten der 
Wasserstofflinien in den erwähnten Phänomenen 
erscheinen. Dieser Punkt wurde vom Verfasser 
näher in seiner Dissertation untersucht, und die 
Erwartung erwies sich als vollauf bestätigt. Be- 
sonders beim Starkeffekt der Wasserstofflinien, 
wo Starks Messungen eine sehr charakteristische 
Intensitätsverteilung über die verschiedenen Auf- 
spaltungskomponenten ergeben hatten, gab die 
theoretische Abschätzung in überzeugender Weise 
Rechenschaft von den beobachteten Intensitäten. 
Die Rechnungen haben so gelehrt, daß sich die 
Bewegung im Atom bis in Einzelheiten im aus- 
gesandten Spektrum abspiegelt, wenn auch, diese 
Abspiegelung in vielen Fällen nicht ganz von. 
derselben einfachen Art ist, wie die klassische 
Elektronentheorie sie verlangen würde. Sie ist 
aber, wie Bohr es ausdrückt, so genau als es mit 
den Postulaten vereinbar ist. 
Das Korrespondenzprinzip und der Aufbau 
des Atoms. 
Bisher habe ich nur solche spezielle Anwen- 
dungen des Korrespondenzprinzips besprochen, die 
sich auf das Wasserstoffatom bezogen, wo nur ein 
einziges Elektron vorhanden ist. Bei der quanten- 
theoretischen Behandlung von Atomen mit meh- 
reren Elektronen stößt man aber sofort auf grund- 
sätzliche Schwierigkeiten, deren Lösung vorläufig 
nur teilweise gelungen ist. Dies rührt vor allem 
daher, daß, wie sich in verschiedener Weise her- 
ausgestellt hat, die Wechselwirkung der Elek- 
tronen im Atom nicht in allen Einzelheiten mit 
Hilfe der mechanischen Gesetze beschrieben wer- 
den kann, und daß die Theorie der Periodizitäts- 
systeme, bei der die Anwendbarkeit der Mechanik 
vorausgesetzt ist, versagt. Es scheint, als ob, grob 
ausgedrückt, die Bewegung jedes einzelnen Elek- | 
trons nur insoweit den mechanischen Gesetzen 
unterliegt, als es wie ein Elektron betrachtet wer- 
den kann, das sich in einem festen Kraftfeld be- 
wegt, so ungefähr, wie es bei den Anwendungen 
der Quantentheorie auf das Waserstoffspektrum 
Pe” u 
Die Natur- - 



ad rise 
D 
wae Ss 
4 
we 
i 
Dual... 
he? 

