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6. ne] 
“worden. 
nach dem Korrespondenzprinzip, möchte man er- 
warten, daß bei weiterer Einfangung von Elek- 
tronen die Dreiquantengruppe sich wieder öffnen 
wird, um auch den 33-Bahnen Platz zu geben. 
Bei Rater und Calcium entspricht eine 4,-Bahn 
noch einer stärkeren Bindung als eine 33-Bahn, 
was eng mit dem oben erwähnten Eindringen in 
das Atominnere zusammenhängt, und kommt die 
Abgeschlossenheit der Argonkonfiguration zu 
ihrem Recht. Schon bei Scandium aber wird das 
19. Elektron sich in einer 35-Bahn bewegen. Man 
‚kennt den näheren Verlauf der Entwicklung der 
Dreiquantengruppe bei den folgenden Elementen 
nicht mit Sicherheit in Einzelheiten. Im nor- 
malen Kupferatom ist aber sicherlich diese Ent- 
wieklung zu ihrem endlichen Abschluß gelangt 
«vgl. „Kupfer“ Tafel 1), der außer der Aufnahme 
‘von 33-Bahnen auch eine nachkommende. Kom- 
-plettierung der Untergruppen von 32- und 3- 
Bahnen gefordert hat, so daß jetzt sechs Elek- 
tronen in jeder Untergruppe vorhanden sind. 
Für Fragen, die Familie der seltenen Erden 
betreffend, sei auf Costers Artikel verwiesen. 
Über die Gültigkeitsgrenzen der Postulate. 
Die wichtige Frage nach dem Gültigkeits- 
bereich der Postulate wird vom Korrespondenz- 
prinzip in mehrfacher Hinsicht beleuchtet!P). Bohr 
ist geneigt, die Postulate zunächst nur für abge- 
schlossene Atomsysteme gelten zu lassen, d. h. für 
Systeme, wo die Teilchen immer in einem be- 
grenzten Raum beieinander sind und die keinen 
oder schwachen äußeren Einwirkungen unter- 
worfen sind. Für solche Systeme begegnet uns 
an erster Stelle die Frage mach der Schärfe, 
womit die stationären Zustände definiert sind, 
und mach der Breite der Spektrallinien. Un- 
endlich scharf können die Spektrallinien nicht 
sein, und die Wellenzüge der ausgesandten Strah- 
lung müssen wir uns endlich vorstellen, vielleicht 
auch, oder vielleicht auch nicht, gedämpft, so wie 
beim harmonischen Oszillator in der klassischen 
Theorie. Die Breite der Spektrallinien ist wohl 
von derselben Größenordnung wie die der von 
einem solchen Oszillator ausgesandten Linie. 
Franck und Pringsheim: Fluoreszenz von Gasen. 


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Es läßt sich, worauf Bohr aufmerksam macht, eine 
Unbestimmtheit in der Frequenz v im Anschluß 
an die Frequenzbedingung in unmittelbare Ver- 
bindung bringen mit einer Unbestimmtheit in der 
Bestimmung der Energie in den stationären Zu- 
standen. . Bei der Barechiias der Bewegung in 
diesen Zuständen hat man ja die Wirkung der in 
der klassischen Theorie auftretenden Strahlungs- 
reaktionskräfte weggelassen; die Annahme lieet 
dann aber nahe, daß eine Unbestimmtheit von 
der Größenordnung dieser Kräfte vorhanden ist 
bei der üblichen ‘Rechnung mit konservativen 
Kräften, und also auch eine entsprechende Un- 
bestimmtheit in der Festlegung der Energie. 
Bei der Frage nach der Zeitdauer der Ausstrah- 
lung und nach der Zeitdauer des Überganges, auf 
die eine solche Überlegung uns unmittelbar führt, 
stoßen wir aber sofort auf die schwierigsten 
Paradoxe der Quantentheorie, die mehrere For- 
scher, und besonders Bohr selbst, zu der Über- 
zeugung geleitet haben, daß eine adäquate Be- 
schreibung der Elementarprozesse in Raum und 
Zeit nicht möglich ist. In dieser Beziehung 
sei bemerkt, daß es sicher nicht gestattet ist, alle 
Aussendung von elektromagnetischer Strahlung 
als durch die Frequenzbedingung beherrscht auf- 
zufassen. Dies gilt zum Beispiel für die Aus- 
sendung der monochromatischen Strahlung, die 
in der Radiotelegraphie von der Antenne statt- 
findet, wo wir es nicht mehr. mit einem abge- 
schlossenen System zu tun haben, und die sich 
zweifelsohne viel richtiger mittels der Maxwell- 
schen Theorie beschreiben läßt. So ist es auch 
sehr wohl möglich, daß bei der Strahlung des 
Wasserstoffatoms, die im Gebiet besonders großer 
Quantenzahlen ausgesandt wird, die klassische 
Elektronentheorie schon besser den Vorgang 
wiedergibt, obgleich wir es hier mit einem ab- 
geschlossenen System zu tun haben. Bohr hat 
sich in Gesprächen wohl folgendermaßen aus- 
gedrückt: Sowohl die klassische Theorie wie die 
Quantentheorie sind beide als Naturbeschreibung 
nur eine Karikatur; sie gestattet sozusagen in 
zwei extremen Erscheinungsgebieten eine asymp- 
totische Darstellung des wirklichen Geschehens. 
Fluoreszenz von Gasen. 
Von J. Franck, Göttingen, 
Die Erscheinungen der Fluoreszenz von Gasen, 
für die eine umfassende theoretische Deutung 
lange vergeblich gesucht wurde, ist durch die 
- Bohrsche Atomtheorie schnell zu einem in seinen 
großen Zügen leicht übersichtlichen Gebiete ge- 
Als Gegengabe hierfür liefern Unter- 
suchungen der Gasfluoreszenz wichtige Beweise 
für die Richtigkeit der Grundvorstellungen dieser - 
Theorie. 
Wir können nicht den Versuch machen, 

10) Vel. N. Bohr, Die Grundpostulate der 5 ae 
‚theorie, ZS. £ Phys. 13, 176, 1923. 
und P. Pringsheim, Berlin. 
hier eine auch nur annähernd vollständige Über- 
sicht dieser Beziehungen zu "bringen, sondern 
wollen nur an einigen Beispielen die aufgestellte 
Behauptung rechtfertigen. 
Nach den Prinzipien der Bohrschen Atom- 
theorie besitzen Atome und Moleküle diskrete 
quantenmäßig ausgezeichnete Energiezustände, in 
denen, ohne elektromagnetische Strahlung auszu- 
‘senden, negative Elektronen um positive Kerne 
umlaufen, positive und negative Ionen eines Mole- 
küls gegeneinander schwingen und um den ge- 
