
Zusammenstöße mit anderen Atomen oder Mole- 
külen erfahren. Dann kommt es häufig vor, daß 
das angeregte Atom, ohne auszustrahlen, in einen. 
niedrigeren Quantenzustand übergeht, während die 
abgegebene Energie auf die Translationsenergie 
der beiden zusammenstoßenden Atome verteilt 
wird. .Es entsteht also Wärmebewegung. auf 
Kosten der aufgenommenen Strahlungsenergie. 
Klein und Rosseland haben diesen Prozeß als 
Stoß zweiter Art bezeichnet. Er ist die direkte 
Umkehr der Anregung von Temperaturleuchten 
eines Gases, denn hierbei wird Translationsenergie - 
zweier zusammenstoßender Atome in Anregungs- 
energie eines der Atome verwandelt, was als Stoß 
erster Art bezeichnet wird, Aus thermodynami- 
schen Überlegungen der genannten Autoren folgt, 
daß bei Temperaturgleichgewicht die Zahl der 
Stöße erster Art gleich groß sein muß wie die 
zweiter Art, und hieraus läßt sich folgern, daß 
bei Zusammenstößen angeregter Atome mit lang- 
samen unangeregten Atomen die Ausbeute an 
Stößen zweiter Art sehr groß werden muß. 
Die Bedingungen sind also hierfür besonders 
günstig, wenn man in einem kalten Gas, in dem 
die Translationsenergie der Atome klein ist, an- 
.geregte Atome durch äußere Einstrahlung erzeugt 
und den Druck so wählt, daß die mittlere Zeit 
zwischen zwei Zusammenstößen von gleicher 
Größenordnung ist, wie die mittlere Lebensdauer 
der angeregten Atome. Diese Voraussetzungen 
sind z. B. erfüllt, wenn man Quecksilberdampf, 
dem Wiasserstoff oder Edelgas von entsprechen- 
dem Druck zugemischt ist, bei Zimmertemperatur 
mit seiner Resonanzwellenlange 2536,7 A bestrahlt. 
Man sieht dann, wie mit wachsendem Druck des 
Zusatzgases die Resonanzfluoreszenz immer 
schwächer wird, während die von den Atomen 
aufgenommene Energie konstant bleibt; die strah- 
lenden Übergänge werden im Verhältnis zu den 
strahlungslos verlaufenden immer seltener. Die 
Auslöschung der Fluoreszenz durch Zusammen- 
stöße bietet so eine der Möglichkeiten, die 
mittlere Lebensdauer (der Anregungszustände 
durch Vergleich mit der mittleren Zeit zwischen 
zwei Zusammenstößen abzuschatzen. Ähnlich 
liegen die Verhältnisse, wenn man den Atomen 
von Natriumdampf eine höhere Erregungsenergie 
mitteilt und dann’ Zusammenstöße mit fremden 
Molekülen zuläßt; auch hier kommt es zur Über- 
führung von Quantenenergie in Wärmeenergie; 
‘Nur kann auch hier wieder die Energie stufen- 
weise abgegeben werden, so daß etwa zuerst ein 
Stoß zweiter Art einen strahlungslosen Übergang 
in einen niedrigeren Quantenzustand ergibt, wäh- 
rend die auf der so erreichten Stufe noch vor- 
handene Energie ausgestrahlt wird. Die durch 
Zusammenstöße  erzwungenen strahlungslosen 
Übergänge können dabei von der Art sein, daß 
sie selbsttätig unter Ausstrahlung (wegen der 
Auswahlprinzipien) nicht erfolgen dürften. Die 
bereits beschriebene Anregung der D-Linien im 
Na durch Absorption der Linie 3303 A mag 
teilweise auf diese Art vor sich gehen, ebenso das 
Dee und Pringsheim: Fluoreszenz von Gasen. 
IE 
gleichzeitige Erscheinen beider D-Linien in der 
Fluoreszenz bei Anregung mit nur einer Kom- 
ponente dieses Dubletts. 
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Besonderes Interesse verdient der Fall von Zu- 3 




sammenstößen angeregter Atome mit einer zwei- 
ten Atomsorte, die durch kleinere Energiebeträge 
anregbar ist, als der im ersten Atom als Quanten- 
energie aufgespeicherte, 
sorte auf die zweite teilweise wieder als Anregungs- 
energie übertragen werden, so daß jetzt die ent- 
sprechenden Linien der zweiten Atomsorte in der 
Fluoreszenz erscheinen, während nur der Über- 






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Dann kann die Quanten- 
energie beim Zusammenstoß von der ersten Atom- 
schuß der Energie in Wärmebewegung übergeht. — | 
Ein Beispiel mag das näher beleuchten. 
Be- ° 

strahlt man ein Gemisch von Quecksilberdampf = 
und Thalliumdampf geeigneten Druckes und 
nicht zw hoher Temperatur 
2536,7 A, so wird diese Lichtsorte nur von den 
Hg-Atomen, nicht aber von den Thalliumatomen — 
absorbiert. Trotzdem erscheinen alle die Linien 
des Thalliums in der Fluoreszenzemission des 
Gasgemisches, 
energie besitzen als die Quecksilberlinie 2536,7 A, 
während alle Linien höherer Anregungsenergie 
fehlen. 
halten sich entsprechend. Man kann daher durch — 
mit. Licht der Lime am 
die eine niedrigere -Anregungs- R 
Gemische von Hg mit Cd, Bi, Pb a 








derartige Versuche über ‚„sensibilisierte Fluores- Re. 
zenz“ Resultate auch über die Anrerungsenergie ‘a 
von Spektrallinien solcher Elemente erhalten, bei — 



denen die Linien noch nicht in ein Serienschema 
eingeordnet sind. 
weisen können, daß der Überschuß der Anregungs- 
Man wird weiterhin nach- 




energie der einen Atomsorte über den zur An- 
regung der zweiten Atomsorte beim Zusammen- 
stoß benötigten Betrag in Translationsenergie ver-. 
wandelt wird. Da die sekundär angeregten Atome 
mehr oder minder große Geschwindigkeiten er- — 
halten, muß sich das durch einen Dopplereffekt 
bei der Lichtemission bemerkbar machen. Ein- 
deutige Resultate liegen aber hierüber noch nicht 
vor. Leichter ist es, den umgekehrten Effekt 
nachzuweisen. Er besteht darin, daß man durch 
Zusammenstöße angeregter Atome mit mormalen 
Atomen diesen eine höhere Anregungsenergie über- 
mitteln kann, als in den angeregten Atomen vor- 
handen ist, wenn man die relative Translations- 
energie beim Zusammenstoß durch Temperatur- 
erhöhung groß genug macht. Diese Erscheinung 
ist für ein Gemisch von Quecksilber und Thallium 
sowie von Quecksilber und Kadmium nachge- 
wiesen. Die Versuche sind ein klares Beispiel für 
die quantenhafte Energieübertragung. Vor dem 
Zusammenstoß herrscht ein wohldefinierter Quan- 
tenzustand beider Atome, ebenso nach dem Zu- 
sammenstoß; nur sind beim Stoß Übergänge in 
andere Quantenzustände erfolgt. Möglich sind 
dabei alle Übergänge, für die genügend Energie 
vorhanden ist, sei es in Form von innerer Ener- 
gie, sei es in Form von Translationsenergie. Da 
die Translationsenergie alle Werte annehmen 
kann, ist sie die Quelle oder das Reservoir zur 
Abgabe oder Aufnahme von Energiebeträgen, die 





























