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566 Hertz: 
welche die Eigenschaften haben, Absorptions- 
linien des unerregten Atoms zu sein, die Linien 
der Hauptserie, von denen die erste, im Falle 
des Natriums die D-Linie, die Eigenschaften 
einer Resonanzlinie hat. Ebenso wie bei einer 
solchen Linie die gesamte aus einer Strahlung 
dieser Frequenz absorbierte Energie wieder als 
Strahlung derselben Frequenz emittiert wird, so 
muß auch die Energie, welche dem Atom durch 
Stöße von Elektronen zugeführt wird, welche 
gerade die Anregungsspannung der Resonanz- 
linie durchlaufen haben, ausschlieBlich als Strah- 
lung von der Frequenz der Resonanzlinie emit- 
_tiert werden. Die Bohrsche Theorie läßt also 
erwarten: Die Anregungsspannung der Resonanz- 
linie ist nach der hv-Beziehung aus ihrer Fre- 
quenz zu berechnen, und das Atom emittiert 
unter dem Einfluß von Stößen von Elektronen, 
welche diese Anregungsspannung aber noch nicht 
die Anregungsspannung einer der höheren 
Serienlinien frei durchlaufen haben, einzig ul 
allein die Resonanzlinie. 
Tat das Verhalten, welches das Experiment er- 
geben hat. Hierdurch ist also auch, wenigstens 
zunächst für den Fall der Resonanzlinien die 
Bohrsche Beziehung zwischen der Frequenz einer 
Spektrallinie und der Differenz der Energie des 
‘Atoms in den zugehörigen beiden stationären Zu- 
ständen experimentell bestätigt. 
Da die niedrigste Anregungsspannung des 
Atoms zugleich die Anregungsspannung der Re- 
sonianzlinie ist, so hat man sie auch als Resonanz- 
spannung bezeichnet. Es muß jedoch darauf 
hingewiesen werden, daß diese Übereinstimmung 
nur bei den Alkalimetallen besteht. Bei den Erd- 
alkalimetallen und den mit ihnen in der gleichen 
Gruppe des periodischen Systems stehenden Me- 
tallen, von denen vor allem das Quecksilber ge- 
nauer untersucht ist, existiert ein stationärer 
Zustand des Atoms, in welchem seine Energie 
kleiner ist, als in dem Zustand, welcher der Aus- 
gangspunkt für die -Emission der Resonanzlinie 
ist. Hier wird das Atom durch Zuführung des 
kleinsten möglichen Energiequantums in einen 
Zustand gebracht, aus welchem es durch einen 
mit Strahlung verbundenen Übergang über- 
haupt nicht in den Normalzustand zurück- 
kehren kann. Ein ‘solcher Zustand wird 
nach Franck als metastabil bezeichnet, da 
man annehmen muß, daß ein Atom in einem 
solchen Zustand ohne äußere Störung be- 
liebig lange verharren kann. Wenn nämlich das 
Atom die bei der Zurückkehr in den Normalzu- 
stand freiwerdende Energie nicht als Strah- 
lungsenergie ausstrahlen kann, so muß diese 
Energie in Wärmeenergie übergeführt werden, 
also in kinetische Energie von Atomen oder Elek- 
tronen. Nach dem Impulssatz ist eine solche 
Überführung in kinetische Energie aber nur mög- 
lich, wenn mindestens zwei Masseteilchen daran 
beteiligt sind, da der Gesamtimpuls bei ‚dem Vor- 
gang konstant bleiben muß. 
Bohrsche Theorie und Elektronenstoß. N [ 
Dies ist nun in der 

Die Natu 
Die Metalle der zweiten Gruppe des periodi- 
schen Systems besitzen zwei Resonanzlinien, von 
denen die eine dem System der Einfachlinien, 
die andere dem System der Triplettlinien ange- 
hört. 
Wellenlänge 1849,6-A bzw. 2536,7 A. An der 
letzteren konnte die Erregung durch Stoß von 
Elektronen, deren Energie gleich der mit 
Konstante h multiplizierten Frequenz der 
sonanzlinie ist, zuerst nachgewiesen werden. 
Die Edelgase zeigen relativ sehr hohe Werte 
Re- 
der Anregungsspannung. Hier ist also der Ener- 
 gieunterschied zwischen dem Normalzustand des 
Atoms und dem ersten angeregten Zustand sehr 
groß, und dementsprechend liegen (die eigent- ~ 
lichen Hauptserienlinien hier im extremen Ultra- 
violett, so daß sie bis vor kurzem der spektro- 
metrischen Beobachtung unzugänglich waren. 
Hier war die Methode des Elektronenstoßes im- 
stande, wenn auch nicht mit.derselben Genauig- 
keit wie die der optischen Messungen, das System 
der optischen Serien durch Hinzufügung des 
dem Normalzustande entsprechenden Terms zu 
ergänzen. 
Verbindung zwischen den scheinbar ganz unab- 
hängigen zwei Spektren des Heliums herstellen 
und zeigen, daß der der ersten Anregungsspan- 
nung des Heliums entsprechende Quantenüber- 
gang zu einem Zustand des Heliumatoms führt, 
von welchem man annehmen muß, daß das Atom 
in thm metastabil ist, also nicht imstande, ohne 
äußere Störung aus ihm in den Normalzustand . 
zurückzukehren. 
Die Übereinstimmung der gemessenen Werte 
der Anregungsspannung der Resonanzlinien mit 
den aus der Beziehung V.e=hv sich ergeben- 
den Werten ist ein starker experimenteller 
Beweis für den quantenhaften Charakter des 
Emissionsvorganges, dagegen sagt sie nicht viel 
über die Richtigkeit des Bohrschen Atommodells. 
Ein Planckscher Oszillator würde zum Beispiel 
genau dasselbe Verhalten zeigen. Zur Prüfung 
der Bohrschen Theorie sind gerade diejenigen 
Linien von Interesse, bei denen diese einfache 
Beziehung nicht gilt, bei denen die Anregungs- 
spannung vielmehr aus dem Energieunterschied 
zwischen dem höheren der beiden in Frage kom- 
menden stationären Zustände und dem Normal- 
zustand zu berechnen ist. Für diese Linien war 
das der Bohrschen Theorie entsprechende Ver- 
halten bis vor kurzem nicht nur nicht nachge- 
wiesen, sondern es ist sogar von versch 
Autoren aus ihren Versuchen geschlossen worden, 
daß alle höheren Serienlinien erst bei einer 
‚höheren Spannung . (der 'Ionisierungsspannung) 
gleichzeitig auftreten. 
Es kann jedoch bei dieser 
Gelegenheit mitgeteilt werden, daß es dem Ver- 
fasser dieses Aufsatzes neuerdings gelungen ist, 
. das Auftreten der einzelnen Linien bei bestimm- 
ten charakteristischen Anregungsspannungen 
für Helium Neon und Quecksilberdampf auch 
für die höheren Serienlinien einwandfrei nach-- 
wissenschaften 
Beim Quecksilber sind es die Linien der. 
der. 
So konnten Franck und Knipping die _ 

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