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daß, wenn ein Elektron aus dem Atom herausge- 
holt wird, die äußeren Elektronen stärker gebun- 
' den werden. Diese Vermehrung der Bindungs- 
energie der äußeren Elektronen kommt der Ab- 
lösungsarbeit des betrachteten Elektrons zugute.) 
Es ist nun leicht einzusehen, daß während des 
Ausbaus einer inneren Elektronengruppe die Ab- 
schirmungszahl für die Elektronen dieser Gruppe 
schnell zunimmt, was in der schwächeren Neigung 
der Niveaukurve an den entsprechenden Stellen 
zutage tritt. Dieser Einfluß wird sich auch noch 
bei der Abschirmung der sich innerhalb dieser 
Gruppe befindenden Elektronengruppen geltend 
machen wegen der „dichteren Packung“ der Elek- 
 tronen der in Ausbildung begriffenen Gruppe. 
Leider sind in vielen Fällen die experimentellen 
Fehler beinahe von derselben Größenordnung wie 
rs die betreffenden Effekte. In der Nähe der sel- 
_ tenen Erden, wo die besprochenen Eigentümlich- 
keiten experimentell am meisten gesichert sind, 
begegnen wir noch einigen neuen Erscheinungen 
von ganz besonderer Art. In Fig. 4 sind die be- 
treffenden Niveaus für dieses Gebiet deutlich- 
keitshalber in größerem Maßstab eingetragen. In 
den seltenen Erden treten nach Bohr zum ersten 
Male die 4,-Elektronen im normalen Atom auf, 
und hier entwickelt sich die vierquantige Elek- 
tronengruppe von einer Gruppe von 18 zu einer 
Gruppe von 32 Elektronen, und das Besondere 
dieser Elementenreihe ist gerade, daß sich außer- 
halb der in Ausbildung begriffenen Elektronen- 
gruppe schon zwei neue Elektronengruppen be- 
finden, von denen die eine, die fünfquantige 
Gruppe, schon bei X einen vorläufigen Abschluß 
erreicht hat. Wo man die Bindungsenergie der 
4,-Elektronen für diese Elemente noch hat messen 
können (das ist noch bis zu Dy (66) der Fall), hat 
sich gezeigt, daß diese Energie von derselben 
Größenordnung ist wie die der sechs- und fünf- 
quantigen Valenzelektronen. Wenn aber einmal 
die vierquantige Elektronengruppe abgeschlossen 
ist, wächst die Bindungsenergie der 4,-Elektronen 
FR 
, 
- Bandenspektren und Molekülmodelle. 

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sehr schnell, und wir sehen, daß die entsprechen- 
den Niveaus Ny; und Ny; in der Figur zwischen 
W (79) und Bi (83) die Niveaus O;, Oy wnd Or 
überkreuzen. Während des Hinzukommens der 
4,-Elektronen wächst die Bindungsenergie der 
fünfquantigen Elektronen, deren Bahnen größten- 
teils außerhalb der 4,-Bahnen liegen, nur sehr 
wenig, was in dem ganz flachen Verlauf der ent- 
sprechenden Niveaukurve in diesem Gebiet deut- 
lich zutage tritt. Die Eigentümlichkeiten der 
anderen N-Kurven und der M-Kurven weisen 
deutlich darauf hin, daß die Ausbildung der vier- 
quantigen Elektronengruppe in der Nähe von Ce 
anfängt. Daß beim Ende der seltenen Erden die 
Kurven mehr allmählich ihre Neigung ändern, 
muß wohl damit zusammenhängen, daß hier sich 
schon die Ausbildung der fünfquantigen Elek- 
tronengruppe bemerkbar macht. 
Es war meine Absicht, in diesem Aufsatz nur 
die wichtigsten Ergebnisse der Röntgenspektro- 
skopie und ihr Verhältnis zum gegenwärtigen 
Stand der Theorie des Atombaus hervorzuheben. 
Für Einzelheiten muß ich auf die unten zitierten 
Arbeiten verweisen. 
Literaturt). 
1. W. Kossel, Zs. für Phys. 1, 119, 1920. 
2. A. Sommerfeld, Zs. für Phys. 1, 135, 1920. 
3. A. Smekal, Zs. für Phys. 5, 91, 1921, und 5, 121, 
1921. 
4. D. Coster, Zs. für Phys. 5, 139, 1921, und 6, 185, 
1921. ; 
5. G. Wentzel, Zs. f. Phys. 6, 84, 1921, und 8, 85, 
1921. ' 
6. A. Sommerfeld und G. Wentzel, Zs. f. Phys. 7, 86, 
1921. 
7. A. Dawvillier, C. R. 172 und 173, 1921. 
8. @. Wentzel, Ann. d. Phys. 66, 437, 1921. 
9. D. Coster, Phil. Mag, 43, 1070, 1922, und 44, 576, 
1922. 
10. 8. Rosseland, Phil. Mag. 45, 65, 1923. 
11. N. Bohr und! D. Coster, Zs. für Phys. 12, 342, 1922. 
12. E. Hjalmar, Ze. für Phys. 15, 65, 1923. 
13. D. Coster und G, Hevesy, Nature 20. Jan., 10. Febr., 
24. Febr., 7. April 1923. — Die Naturwissen- 
schaften 11, 133, 1923. 
Bandenspektren und Molekülmodelle. 
Von A. Kratzer, Münster i. W. 
Ähnlich wie in der Theorie der Linienspektren 
lassen sich auch bei den Bandenspektren zwei 
verschiedene Betrachtungsweisen unterscheiden. 
Die eine geht von mehr oder minder idealisierten 
‚Modellen aus und setzt sich die Aufgabe, Typus 
und allgemeine Gesetze des Spektrums aus den 
Bewegungsvorgängen im Modelle abzuleiten. Die 
zweite Betrachtungsweise, die die erste mit ein- 
schließt, hat ihr Ziel weitergesteckt: Aus mög- 
lichst genauen Molekülmodellvorstellungen, die 
aus der Erfahrung bloß Atomgewicht und Kern- 
 ladungszahl unmittelbar benutzen wollen, soll das 
_, Spektrum nicht bloß qualitativ, sondern auch in 
seinen Zahlenkonstanten theoretisch festgelegt 
werden. Da dieses Problem das allgemeinere ist, 
wollen wir zunächst uns ihm zuwenden. 

1. Die theoretischen Molekilmodelle. Wir 
fragen uns nach dem einfachst denkbaren Molekül. 
Das einfachste Atom ist das des Wasserstoffs, in 
dem ein Kern und ein Elektron sich nach dem 
Coulombschen Gesetze anziehen. Die Festlegung 
der möglichen Bewegungszustände ist das Zwei- 
körperproblem der Astronomie, dessen Lösung 
keine Schwierigkeiten bietet. Auch die Auswahl 
der quantenmäßig ausgezeichneten Bewegungen 
läßt sich’ nach Bohr durchführen, so daß das 
Spektrum des Wasserstoffatoms theoretisch in 
allen Einzelheiten zahlenmäßig herleitbar ist. 
Wesentlich andern Verhältnissen begegnen wir 
1) Es wurde hier nur die Literatur seit Anfang 
1920 berücksichtigt. 
