Kratzer : 
der Fahr- 
strahl N, nach jeder Ladung zerlegt wird in den 
Vektor og nach dem Atomschwerpunkt und den 
Vektor Y;- 
t 
Samed oe Set Soe 
Bei zweiatomigen Molekiilen hat ex die Werte 
0; und @, die sich durch Größe und Richtungs- 
sinn unterscheiden. Ihre Beträge stellen sich 
dar durch: 
e; R; am einfachsten dadurch, daß 
= N ps ccs $9 00t 
0] Er s 
Q, =a,+ >, bs" cos s! wt 
Legen wir die z-Achse in die Richtung von 9,, 
so kommt für das gesamte Molekül: 
Be ti Pp = —a >, e— >, e+ >. bs! cos $0 f 
+a; Z, é+ 2, os 
yt we /f 
+ dy 2 e+ > e SY) be!" co co3s.s? w 
4:2, 02 Sg Oo > be" cos 8° wt 
430 Ss > Covet, gc etorart stort. of oft 
os ee 
Hier sind die Summen *’ über die Elektronen 
der einen Komponente, =” über die Elektronen 
der anderen Komponente zu erstrecken, Z, und 
Zs sind die Kernladungen, Z,e—’e und Ze 
— =” e also die Ladungen der Komponenten; 
für Ct + C? haben wir zur Abkürzung C gesetzt, 
ebenso bei D; dabei ist jetzt f die Zahl aller 
Grundfrequenzen der Elektronen im Molekül. Im 
Falle homöopolarer Moleküle kann nun jede 
Komponente neutral sein, die von t unabhän- 
gigen Glieder sowie die Glieder mit cos s’ o9¢ 
verschwinden für jede Komponente für sichx 
es bleiben also nur die Summen mit den 
Koeffizienten=C und D übrig. Nach den ein- 
gangs entwickelten Modellvorstellungen erscheint 
aber unsere Annahme der neutralen Komponenten 
nicht ganz zutreffend. Wir nahmen dort viel- 
mehr an, daß die Valenzelektronen als Bindungs- 
elektronen sich von ihren Kernen soweit ent- 
fernen, daß sie unter der Kraftwirkung beider 
Kerne eine Bewegung um beide Zentren aus- 
führen können. In diesem Falle sind in den ge- 
strichenen Summen die Bindungselektronen aus- 
zuschließen, es bleibt dann eine überschüssige 
positive Kernladung in beiden Komponenten 
übrig: 
NS ; 
Ze N C=) Cr 2069 > pa =p, 
u 
Das elektrische Moment wird: 
Bandenapacrien und Molektlmodelle. 3% 
- vorigen vereinfachten Betrachtung das konstante 
Bei 




















Be Ye wer wate 
+P up a) ¢ 
+8 pai (p, 0 
Be ve > ee rare 
Ist nun das Molekül symmetrisch, so ist Pie Bs 
a, = A, be'=b, und es verschwinden wie bei der 
eh bat .) eos 30 a 
Glied und die Glieder mit cos s°.o°f. Ist dagegen 
etwa infolge verschiedener Massen oder Ladungen 
der Kerne die Symmetrie nicht vorhanden, so 
bleibt ein, wenn auch kleiner Betrag zurück und 
das ach Moment wird: Be 
Be Et PB, = Bo + p> bso cos 8° ot - 
+) IE Cc: 28 SS or yt (8 = 1 
P,—=.8) 2 N De au ei +. see] 
Bei heteropolaren Molekülen ist - =, 
—y \ ı. / oe 
Z,e— e= I e- Ze=ve 
Ne Neozemee 
wo v die Valenz bedeutet. Wegen des verschiede- 
nen Vorzeichens addieren sich die beiden Glieder 
und es bleibt für das Moment wieder der Aus- 
druck (8), wo jetzt 
$o =e v (a, + ay); 
7 Ei (si w® oh 
B=ev-. x 
ist. es : eae 
Führt nun die Molekel um die z-Achse eine 
Präzessionsbewegung mit der Winkelgeschwindig- 
keit @ aus, so ist im ruhenden Koordinaten- 
system, wenn ® der Winkel zwischen Figuren- 
achse und z-Achse ist: BE 
= gt cos d (+ B BE ba cos so") | a 
+ 39 3 : . >; Cio..o7 ei er a of + wt}, 5 4 
33, = sin (38, +8 > hear a) Be 
ss) Df SIDE. gs et eons so! of) : 
Der Fall der Rotation ist hierin enthalten, wenn 
6—0 genommen wird. Im Falle symmetrischer — 
homoopolarer Moleküle ist Bo und ß Null za — 
setzen, für unsymmetrische homöopolare Molekeln 
sind diese Größen sehr klein, für fee = 
Moleküle groß. 
ee und Modeik 
Die Gleichungen (9) erlauben uns nun vom Spek- 
trum auf das Molekül zu schließen. Wir betrach- a 
ten zunächst diejenigen Frequenzen, an denen die 
Elektronen nicht unmittelbar beteiligt sind, also 
die Rotationsfrequenz ® und die Seen 
frequenz ®°. Die erste Zeile von 9 zeigt, daß oO 
ih der Verbindung auftritt: - 
Sm+o (s9=0, 1, 2, 3, Sans 3 
KorrespondenzmaBig besagt dies, tae die zu wo 
zugeordneten Quantenzahl na sich um beliebige 
es 
