
‚schen . Gesetzes bezeichneten Erscheinung, 

biert, die bei dem genau umgekehrten Quanten- 
übergang emittiert wird, und die nach der Fre- 
quenzbedingung gleich der durch h dividiertén 
Energiedifferenz BE An ee und Endzustand 
ist. 
Dies ist die quantenmäßige Begründung der - 
häufig als qualitative Folgerung des Kirchhoff- 
dab 
jede optische Absorptionslinie einer Emissions- 
linie entspricht. — 
. Im Gebiet der Röntgenspektren dagegen beob- 
"achtet man im allgemeinen keine den Emissions- 
linien entsprechenden Absorptionslinien: die 
Elektronen können aus einer inneren Bahn nicht 
in eine beliebige der höheren: Elektronengruppen 
"N des Atoms eintreten, weil diese bereits vollstän- 
ie 




Energie behält. 
anschließend kontinuierliche 
Kante ist bisweilen von einigen Nebenminimis 
begleitet, die von den virtuellen Endbahnen des 
mente der großen Perioden (Sc—Ni, 
= dig besetzt sind und eine derartige Symmetrie 
~ und Stabilität besitzen, daß sie durch das Ein- 
treten eines neuen Elektrons völlig zerstört wür- 
den. Vielmehr muß das innen losgelöste Elektron 
in einem Zuge bis an die Atomoberfläche bzw. 
in virtuelle Quantenbahnen übergeführt werden, 
_ja es kann zugleich einen beliebigen, stetig höhe- 
ren Betrag an Energie aufnehmen, den es in Form 
von nicht quantenhaft unterteilter kinetischer 
Daher findet man im Absorp- 
tionsröntgenspektrum scharfe Absorptionskanten, 
die der eben geschdderten vollständigen Abtren- 
nung eines inneren Elektrons entsprechen, und 
Absorption; die 
Elektrons herrühren. Nur wenn das Elektron in 
eine der unvollständigen inneren - Gruppen ge- 
langt, die das typische Merkmal der ersten Ele- 
Y—Pd, 
La—Pt) sind?), wird eine Röntgenlinie absor- 
biert, die genau mit einer Emissionslinie des um- 
gekehrten Vorganges iibereinstimmt’). 
Die optischen Absorptionslinien des unerreg- 
ten Atoms entsprechen den Übergängen eines der 
lockersten Elektronen des Atoms aus der Normal- 
bahn in die höheren, virtuellen Quantenbahnen. 
- Daher erlaubt die Aufsuchung und Serieneinord- 
nung der Absorptionslinien des normalen Atoms 
nach Bohr wichtige Schlüsse auf die Quanten- 
‘zahlen und die Natur der Bahnen der lockersten 
<n hiniaer 3 im unerregten Atom*). Diese optischen 
Elektronen können ebenso wie eins der inneren 
Elektronen bei den Röntgenabsorptionsspektren 
außer der Quantenenergie hv, die der vollstän- 
digen Abtrennung entspricht, noch zusätzlich be- 
liebige Beträge an kimetischer Energie auf- 
nehmen; daher beobachtet man eine sich an die 
"Grenze der? "Absorptionsserie anschließende kon- 
= tinuierliche SR Ee die gleichmäßig i in die an 
3) Näheres mae im Artikel Coster dieses Heftes. 
BEIN: Coster, Phil. Mag. 44, 546, 1922. = 
Far tel. 22. 8, ‚die , neueren Untersuchungen von 
wie Sea ZS. i Phys. a BS as 1923. 
ehrung eines Emissionsprozesses. Bei dieser Ab- » 
- sorption wird gerade diejenige Frequenz absor- 
rison, 
6) Daß die Balmerlinien wirklich vom neutralen 
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der Grenze untrennbar dicht gehauften Absorp- 
tionslinien übergeht?). 
3. Auf optischem oder elektrischem: Wege in 
einen höheren stationären Quantenzustand ver- 
setzt, kann das so angeregte Atom durch weitere 
quantenhafte Aufnahme von Strahlungsenergie 
in noch höhere Zustände übergehen und die diesen 
Übergängen entsprechenden Linien absorbieren. 
So entstehen die Absorptionslinien angeregter 
und leuchtender Gase und Dämpfe, die nicht zu 
den Absorptionsserien des normalen Atoms ge- 
hören. Zugleich ändert sich die Dispersion dieser 
Gase, indem der Brechungsquotient zu beiden 
Seiten der genannten Absorptionslinien in be- 
sonders starker ‚anomaler‘ Weise variiert. Diese 
Erscheinungen sind als ein experimenteller Be- 
weis der endlichen Verweilzeit der Atome in an- 
geregten Quantenzuständen und damit des ersten 
Bohrschen Postulats anzusehen. Klassisch konnte 
man die Absorption und anomale Dispersion 
leuchtender Gase durch Mitschwingen der quasi- 
elastisch gebundenen Elektronen im Thomson- 
schen. Atommodell erklären. Seitdem jedoch das 
Rutherford-Bohrsche Kernatom mit den nach 
Quantengesetzen umlaufenden- Elektronen an die 
Stelle des Thomsonschen Modelles getreten 
kann man die Versuche über Absorption und 
anomale Dispersion elektrisch oder optisch er- 
regter, leuchtender Gase und Dämpfe nur durch 
das Bohrsche Postulat deuten, daß die Atome 
auch in Zuständen höherer Energie eine endliche 
Zeit existieren können, ohne zu strahlen. Im 
Wasserstoff z. B. werden die Moleküle durch elek- 
trische Erregung in Atome gespalten, und zu 
gleicher Zeit wird ein Elektron in den zweiten 
Quantenzustand gehoben. Dies ist der Grund- 
zustand der bekannten Balmerserie*). In der Tat 
zeigt Wasserstoff, wenn er geniigend stark erregt 
wird, bei geeigneter Versuchsanordnung auch die 
Balmerlinien in Absorption, ja es ist wenigstens 
an den ersten Balmerlinien H, und Hs anomale 
Dispersion und ihre Begleiterscheinung, die 
Magnetorotation, nachgewiesen worden’). Auch 
in anderen Gasen und Dämpfen (Hg, He) hat 
man -verschiedentlich Absorption und anomale 
Dispersion angeregter Atomzustände beobachtet®). 
Besonders deutlich zeigt sich die endliche Ver- 
weilzeit der Atome bei Füchtbauers Versuchen 
über Fluoreszenz von angeregtem Hg-Dampf*) 
5) J. Holtsmark, Phys. ZS. 20, 88, 1919; G. B. Har- 
Proc. Nat. Ac. 8, 260, 1922. 
Atom und nicht, wie man. früher annahm, vom ioni- 
sierten Atom ausgesandt werden, ist kürzlich durch die 
Versuche von W. Wien (Ann. d. Phys. 70, 1, 1923) er- 
wiesen. 
7) R. Ladenburg u. St. Loria, Verh. d. D. phys. 
Ges. 10, 858, 1908; R. Ladenburg, Phys. Zs. 10, 497, 
1909. 
= Ss} Vel: R. Küch uw T. Retschinsky, Ann. d. Phys. 
22, 852, “1907: A. Pflüger, ebenda 24, 519, 1907; P. P. 
Koch u. W. Friedrich, Phys. Zs. 12, 1193, 1911; 
F. Paschen, Ann. d. Phys. 45, 625, 1914. 
°®) Chr. Füchtbauer, Phys. Zs. 21, 635, 1920. 
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