
bei dem dieser durch Absorption der Linie 2537 
in den Zustand 2 p. gelangt und nun, von hier 
aus yon neuem angeregt, auch andere Linien in 
Fluoreszenz aussendet. 
4. Was die Stärke der Absorption betrifft, so 
sagen Bohrs Postulate hierüber ebensowenig aus 
wie über die Intensität der bei Ubergingen zu 
niedrigeren Energiesstufen emittierten Spektral- 
linien. Bei unserer Unkenntnis des eigentlichen 
Übergangsprozesses sind wir zur Beschreibung 
dieser Vorgänge vorläufig gezwungen, mit Hin- 
stein!%) anzunehmen, daß sie durch Wahrschein- 
lichkeitsgesetze geregelt sind. Danach besitzt 
das Atom im stationären Zustand (k) eine ge- 
wisse. Wahrscheinlichkeit, unter Aussendung von 
Strahlung von selbst, d. h. ohne angebbare äußere 
Veranlassung, in einen Zustand (?) kleinerer 
Energie überzugehen. Der Wahrscheinlichkeits- 
faktor a,;, der für diesen Übergang charakte- 
ristisch ist, hängt nur von der Natur des betrach- 
teten Systems ab. Diese Annahme ist formal 
ganz analog den Vorstellungen der klassischen 
Elektrodynamik. Hier ist zwar nicht von Wahr- 
scheinlichkeitsgesetzen die Rede; aber die Aus- 
strahlung eines klassischen quasi-elastisch gebun- 
denen Oszillators ist ebenfalls nicht durch äußere 
Ursachen bestimmt, sondern hängt nur von dem 
strahlenden System selbst ab. Ebenso entspricht 
nach Einsteins Annahmen die Wirkung einer 
äußeren Strahlung auf ein Quantenatom der- 
jenigen, die ein klassischer Oszillator durch eine 
auffallende Welle erfährt. Wenn deren Frequenz 
sich von der Eieenfrequenz des Oszillators nur 
wenig oder gar nicht unterscheidet, 
Reaktion des Oszillators in einer Vermehrung 
oder einer Verminderung seiner Energie, je nach 
dem Phasenunterschied zwischen der äußeren 
Welle und der Bewegung des Oszillators. In 
Analogie hierzu nimmt Einstein an, daß das 
Atom im Zustand 2 eine durch den Faktor. by 
charakterisierte Wahrscheinlichkeit besitzt, unter 
Aufnahme der Energie hv aus der auffallenden 
Welle in den höheren Zustand & überzugehen 
(„positve Einstrahlunge“), und daß-ein Atom im 
Zustand k eine andere Wahrscheinlichkeit (dy,) 
besitzt, unter dem Einfluß der äußeren Welle in 
den Zustand 2 zurückzukehren (‚negative Ein- 
strahluneg“). 
Wir sehen in dieser Analogie der klassischen 
und quantenmäßigen Emissions- und Absorptions- 
gesetze die Folge des Bohrschen Korrespondenz- - 
prinzips — allerdings ist die Benutzung der 
Wahrscheinlichkeitsbegriffe wohl nur als eine 
provisorische anzusehen, die unsere Unkenntnis 
der wirklichen Vorgänge in besonders deutliches 
Licht rückt. 
Das Korrespondenzprinzip knüpft an die Tat- 
sache an, daß im Gebiet eroßer Quantenzahlen n. 
10) A, Einstein, Phys. Zs. 18, 121, 1917; wir folgen 
. hier der Darstellung von N, Bohr, Zs. f: Phys. 13,:117; 
spez. S. 141, 1923. 
besteht die. 
der Amplitudenquadrate | 
= serene vel. im Artikel Kramers dieses Heites.) 
wenig voneinander unterscheiden 
’ 2 £. 
r a = 2 
r- iu) ae 
die bei einem Ubergang n’> n” ausgestrahlte 
Schwingungszahl übereinstimmt mit der harmo- 
nischen Komponente (n’—n”)w in der. Fourier- 
zerlegung der Bewegung des Elektrons, wobei @ 
die Umlaufszahl ist!!). So ist z. B. beim Wasser- 
stoffatom die beim Übergang n’ > n” 
Schwineungszahl: ee 
phe ata =) eae 
ve ao) 
wo R-die Rydbergsche Zahl ist. Andererseits ist 
die Umlaufszahl ® in der durch die Quantenzahl — 
n charakterisierten Bahn: Fa 
2B ae 

Oo = er et 
Auen Be 
Ist also ; = = 
t Ww n' 2 
n'—n S| a EEE 
so wird = = 
97/2 2, r ES 5 23 
- n?—n ni —n 
= Ie eee ee n' —n") On: 
n?n'? wa ( 
Bei groben Sane uneszahlen. d. he Klonen, 
Quantenzahlen ist eine solche Übereinstimmung 
natürlich nieht möglich, da dort die Umlaufs- 
zahlen selbst in benachbarten Bahnen ganz ver> 
schieden sind, während die, Schwingungszahl v 
stets von der Energiedifferenz beider Bahnen ab- 
hänet.- Es läßt sich jedoch leicht zeigen, daß 
auch in diesem Falle v als ein bestimmter Mittel- 
wert über die entsprechende harmonische Kom- 
emittierte 4 
= 
ponente (n —n”)o der Anfangs- und Endbahn - 
kontinuierlichen  Reihe gedachter — 
sowie - einer 
Zwischenbahnen darstellbar ist?).  . 
Wir sagen mit Bohr, daß die en ie 
n’ > n" ausgesandte Schwingungszahl v mit der 
harmonischen Komponente (n’—n")o in der Be- 
wegung des Elektrons ‚.korrespondiert“. | = 
Eine ähnliche Korrespondenz ist nach‘ Bohr. 
auch zwischen der Intensität der betreffenden 
Spektrallinie, d. h. dem Wahrscheinlichkeitsfaktor Es 
des zugehörigen. Quantenüberganes und den = 
„korrespondierenden“ — 
ani 
Amplitudenquadraten der 
Komponente (in, den Anfangs-, End- und 
Zwischenbahnen) zu erwarten: obzwar vorläufig 
noch nicht sicher feststeht, Sole Mittelwert 
zu nehmen ist. Auf 
Grund dieser Intensitätskorrespondenz ist Kra- 
mers zu einer Reihe bedeutsamer Übereinstim- 
mungen mit den Experimenten über Intensiät der 
Feinstruktur- und der Starkeffektkomponenten 
gekommen, indem er folgenden Ansatz machte: 
er verglich die von einem Quantenatom pro Se “2 
kunde ausgesandte Energie VE 
= ih 
11) -Der: Einfachheit halber betrachten _wir ee ein- 
fach periodische Systeme, die durch eine Quanten- 
bedingung festgelegt sind. (Die allgemeinere va 
- 
