
die äußere Strahlung reagierende Elektron ersetzt 
wird durch einen klassischen : ,,Ersatzoszillator“ 
von der Ladung ze und der Masse x m. Die spe- 
zifische Ladung eines solchen Ersatzoszillators hat 
% e 
daher den normalen Wert oe des Elektrons. 
Bedeutet N; die Zahl der Quantenatome pro 
Volumeneinheit im tieferen Energieniveau 7, vo 
die beim Übergang auf das höhere Niveau k ab- 
sorbierte Schwingungszahl, uw, dv die Strah- 
lungsdichte der auffallenden Strahlung dieser 
Schwingungszahl'§), 
übergänge pro Sekunde und Volumeneinheit ab- 
sorbierte Energie: $ 
Ag =Uu,hv (I; bir — Nx di) ..(88 
wo das 2. Glied von der oben ($ 4) genannten 
negativen Einstrahlung herrührt. 
Andererseits ist der von % klassischen, räum- 
lichen, isotrop gebundenen Oszillatoren der Eigen- 
schwingungszahl vo pro Sekunde und Volumen- 
einheit der auffallenden Strahlung entzogene 
Energiebetrag N achung“)1®) 
ne 2 
Au TEN un RN a een (3b 
Bei dieser Überlegung ist sowohl klassisch wie 
quantenmäßig von einer Umwandlung der der auf- 
fallenden Strahlung entzogenen Energie ~ in 
Wärmeenergie infolge von Zusammenstößen 
(Lorentzsche Stöße bzw. Stöße zweiter Art) ab- 
gesehen — in erster Linie deshalb, weil eine be- 
friedigende Theorie dieser Erscheinung heute 
nicht existiert. Die entsprechende Vereinfachung 
der Betrachtung scheint aber sowohl theoretisch 
unbedenklich wie experimentell begründet: trägt 
man nämlich der Umwandlung der aufgenomme- 
nen Strahlungsenergie in Wärmeenergie in for- 
maler Weise durch Einführung eines zum Faktor 
der Strahlungsdämpfung. in der Schwingungs- 
gleichung des Oszillators additiv hinzukommenden 
„Dämpfungsfaktors“ Rechnung, so ändert sich der 
‚Wert A;, nicht. Andererseits sind die fraglichen — 
beobachteten Erscheinungen (Gesamtabsorption 
und Dispersion bzw. Magnetorotation) vom äuße- 
ren Druck nur wenig unabhangig?®)). Schließlich 
gibt sich dasselbe Resultat wie bei der hier ange- 
deuteten Rechnung, wenn man die Verhältnisse 
"bei Strahlungsgleichgewicht untersucht, wo Zu- 
sammenstöße sicherlich nichts ändern?t). 
18) Im allgemeinen setzt sich die in den folgenden 
Gleichungen auftretende Größe u,, zusammen aus dem 
von der äußeren Welle herrührenden Anteil und dem 
Anteil der Eigenstrahlung des Gases; letzterer ist 
jedoch in vielen Fällen zu vernachlässigen, 
19) Vgl. 
den linearen Oszillator und müssen für den räumlichen 
mit 3 multipliziert werden. Rechnet man mit den 
oben eingeführten ,,Ersatzoszillatoren“, so erhält man 
a (ea)? | he © ee - 
Ak .N u, , also mit 2=—- wieder Formel (3b). 
mx N 
20) Vel. Chr. Füchtbauer and. G. ‘Joos, Phys. ar = 
73, 1922; R. Minkowski, ebenda S. 69. 
22) R. Ladenburg, ]. ¢. 

yy) 
Ladenburg-Reiche: Absorption, Zerstreuung u. Di pers 
so ist die durch Quanten- 
“and 
‘spontanen Übergänge, da dieser bei ‚bekannte: 
Formel: 
‚Form. RER ES 
ns igi 242 i SB 
FRE a= 8 x2e vee eps 1% ; 
“ne. ET Were gee 
bringen, wo ff -n05 dimensiönellen Gander — 
M. Planck, Theorie der Wärmesbreliings 
4. Aufl., Formel 260 und 159; diese Formeln gelten für „eine reine Zahl ist. 
so. Soles Br Sr et: 
- zwischen R und N, anzusehen ist. 





















ar hes 1 r 
Setzt man ar 3 er 
a = = An 
so folgt: nat es 
qe PN u 
Da im rt Zustand ebensoviel en von 
ı nach k wie von k nach 7 er ist: na 
Einstein: 
ee Dag Ng = tn, Dies Nr + Ari Me 
Da die Wahrscheinlichkeitsfaktoren az, a 
b,; nur von der Natur des Atoms abhängen, wird 
man die von Einstein für Strahlungsgleichgewi 
im Hohlraum abgeleiteten Beziehungen: ERS 
3 fs bin = Ot bres fee ret 
mK 
bi = ana SE gi Bxh vy! 
waidall düsanı hörbar Er Ch a Ir is sta- 
tistischen Gewichte der zwei mee 
und k. Dann folgt: ; 


a = Nj h vo bix We Bar 
eres ; 8 It h Vo 3 
Der: Faktor 
(oa Uig ; + 
175 8a h vo? 
BR bei nicht zu hoher Stichlunasdeh am Ort 
der Atome und bei mäßiger Temperatur der Gas- 
schicht praktisch gleich 1 gesetzt werden. Dann 
geht Gl. (4a) über in ER 
oa 
Re Min be 
Zur: ententbögrerischen. Deutung dieser Form 
eignet sich. besser als der hier benutzte Faktor b 
der erzwungenen Übergänge der Faktor a;; de 
Atommodell nach dem Korrespondenzprinzip be- 
rechnet werden kann: (vgl. § 4 u. $ 8). Zur Um- 
rechnung von b,, auf a,; benutzt man die Ein 
steinsche Beziehung (5) und erhält so die den 
folgenden Betrachtungen . liegende 
me 
i Beye ° 
Man in in allen Fällen, für lebe Atos 
das korrespondenzmäßig berechnete u au die 
Nan; A, 
Gi 
Setzt man ES in (4 eo) ein, 


die wohl als die einfachste Form der Beziehung 

Im Fall des linearen Cents 
4 = ie 1, Sat ı FAR des räumlichen 

