
liche Anordnung der N Oszillatoren mit der der 
N Quantenatome übereinstimmen muß, daß daher 
die N Oszillatoren auf die N Raumpunkte gleich- 
sam aufgeteilt werden müssen; sonst würden die 
von ihnen ausgehenden Sekundärwellen zu fal- 
schen Interferenzen Anlaß geben. Wir können 
diese An wieder, gerade wie im voran- 
gehenden $ 5, formal so a daß an jedem 
der N ale te ein klassischer Oszillator von 
der Ladung x e und der Masse x m zu denken ist, 
I 
Far Mie j a 
wobei, wie oben, 7 — —— ist, oder mit anderen Wor- 
N 
ten: jeder dieser N „Ersatzoszillatoren“ soll 
unter dem Einfluß der äußeren Welle ein elek- 
trisches Moment annehmen, dessen Amplitude 
x mal so groß ist wie die eines klassischen Oszil- 
lators von der Ladung e und der Masse m. Der 
Betrag der von diesen ‘Ersatzoszillatoren unter 
dem Einfluß äußerer Strahlung der Energie- 
diehte u, dv zerstreuten Energie pro Sekunde 
und Volumeneinheit außerhalb der’ Umgebung 
von Vo ist: 
N x? 8netviady. Vine? 2 vba dv 

Vs ae 
Pala a SW —- MT m (vy? — v2)? a 
wo 
cy Are Ft vee 
i= 3m ee 
die Strahlungsdämpfung eines der Ersatzoszilla- 
toren ist. Diese Sekundärwellen stehen mit der 
Primärwelle in enger Phasenbeziehung; durch 
gegenseitige Interferenz wird die Geschwindigkeit 
der Primärwelle abgeändert, und zwar um so 
stärker, je näher v an vo liegt, d. h. das Licht wird 
dispergiert. Quantitativ findet dieser Zusammen- 
hang seinen Ausdruck in der sogenannten Ray- 
leighschen Beziehung zwischen zerstreuter Ener- 
sie der Welle v und Brechungsquotient, die in 
unserer Bezeichnung lautet?#@) : 
8 x” n° (m? — 
Foe Ay 
I We Ow ay(vo em =) (12 
Die Vereinigung dieser beiden Gleichungen fiir 
Zxı führt unmittelbar zu der obigen Dispersions- 
formel (10); 

Nxe: Na e? 1 
n—1= 3 a ae a © 
w NAV)? v2) Mm: (vg —'v*) 
Sowohl Stärke der Zerstreuung als der Dispersion 
Nt me? 
— ‘bestimmt — 
m 

ist mithin durch das 
gerade wie die Stärke der Gesamtschwiichung 
[GI. (3'b)].. : 
- Wie ein Quantenatom auf eine beliebige 
Welle v reagiert, ist nach Bohr mittels der klas- 
sischen Mechanik und Elektrodynamik zurzeit 
nicht aligemein berechenbar. Aber die weit- 
gehende Bestätigung der klassischen Glei- 
°38) Wie man besonders aus der von Einstein her- 
rührenden Ableitung dieser Beziehung mit Hilfe der 
Dichteschwankungen erkennt (Ann. d. Phys. 33, 1275, 
1910), muß hier in der Tat, unabhängig von der spe- 
ziellen Molekularvorstellung, die wirkliche Zahl N der 
schwankenden Teilchen, ohne den Faktor x, auftreten. 
Cadonbure- Rome Absorption, Zerstrenung u. Dispersion i.d. Bohrschen Atomtb. Teenie 
a uy 3 
= 







































chungen (10)— (49) in dem großen Gebi 
der Dispersions- und Zerstreuungserscheinungen ee 
zeigt die Brauchbarkeit der klassischen Vor- 
stellungen, daß die Atome durch die auffallende 
Strahlung zur Aussendung -interferenzfähiger ~ 
Wellenzüge angeregt werden.. Ja, im Falle der 
regelmäßig angeordneten Kristallatome treten die 
Interferenzen der sekundären Wellenzüge im 
Lauediagramm der Röntgenstrahlen unmittelbar 
in Erscheinung. Darum scheint uns, in Überein- 
stimmung mit Bohr?4), folgende Annahme not- 
wendig: die Quantenatome sollen in ähnlicher 
Weise wie klassische Oszillatoren unter der Ein- 
wirkung einer Welle der Schwingungszahl v 
sekundäre interferenzfähige Wellenziige in 
stimmter Phasenbeziehung mit der auffallende 
Welle erzeugen, und zwar soll die von einem be- 
stimmten Volumen mit N Quantenatömen auf 
diese Weise zerstreute Energie den Betrag -be= 
sitzen, der sich klassisch aus dem Mitschwingen 
von N harmonischen auf die N Raumpunkte ver- — 
teilten Oszillatoren in der oben angegebenen 
Weise berechnen läßt., Bei der Aussendung dieser — 
Sekundärwellen handelt es sich offenbar nicht um 
einen eigentlichen „Quantenvorgang“, bei dem — 
das Atom in einen neuen stationären “Quanten- 
zustand übergeht, um dort endliche Zeit zu ver- 
weilen, Sonst wäre die notwendige Phasen- 
beziehung zwischen Sekundär-, und Primär- ~ 
welle nicht. verständlich. Deshalb ist der Vor- — 
gang der Zerstreuung auch nicht an die Auf- — 
nahme eines ganzen Quantums h v gebunden, eine 
Folgerung, die mit der Unabhangigkeit der Dis- 
persionserscheinungen von der Beleuchtungsstärke — 
his herab zu sehr geringer Lichtintensität i im Ein 4 
klang ist?5). 
Wie im einzelnen eine solche Schundirscnd K 
bei den Quantenatomen zustandekommt, können 2 
wir zurzeit, ebensowenig angeben, wie die Einzel- 
heiten beim Mechanismus des Quantenübergangs. 4 
Aber die maßgebende Beziehung der Reaktion der _ 
Atome auf eine äußere Welle v zu den eigentlichen 
Quantenpr ozessen und den eigentümlichen Eigen- — 
schaften eines Quantenatoms ergibt sich auf 
Grund der Beziehungen (4). Denn. eke sagen 
a MN xe? 
daB gerade der x 
klassischen Theorie die 
streuung und der Dispersion bestimmt, die 
quantentheoretische Bedeutung des Produktes 
Ni hvy‘bir besitzt, bzw. daß die Zahl N der klas- 
sischen Oszillatoren in der Quantentheorie dieser 
Erscheinungen zu ersetzen ist dureh RE 

Ausdruck ‚der i in der = 
Starke der Tare 
aus, 
Gk T = 
N; TR 
gi ki 3° 
wo = 
NE ; 
eae ey 
2) Zs. £: Phys. 13, 161, 19235 BPs ar 
>53) Vgl.:R. Gans und A. P. Miguez, Ann. -d. Phys. = 
(4) . 52, 291, 1917. ees 
