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“Bie ERBEN tncsrbit*. des as Osniflators 
ist?*). Natürlich überlagern sich an einer bestimm- 
Geh Stelle v des Spektrums die Wirkungen der 
- verschiedenen möglichen Quantenübergänge des 
Produktes 
Ni h vp bir die Summe > Nj hvo®+ bY tritt. Mit 
(s) 
andern Worten: die Wahrscheinlichkeit der mög- 
Atoms, so daß am die Stelle des 
lichen Quantenübergänge an den Stellen vi ist 
eın Maß nicht nur für den Betrag der Quanten- 
absorption von Licht der Schwingungszahlen vo» 
sondern auch für den Betrag der Zerstreuung und 
Dispersion, den eine Welle beliebiger Schwin- 
gungszahl v erfährt?”). Dabei nehmen wir nicht 
‚etwa an, daß die Übergänge unter dem Einfluß 
der Welle v wirklich zustande kommen. Vielmehr 
- müssen wir uns nach.dem KorYespondenzprinzip 
‚ vorstellen [vel. $ 4, speziell Gl. (1)], daß diese 
 Wahrscheinlichkeit für das Zustandekommen der 
_Quantenübergänge durch die Amplitude der mit 
vy korrespondierenden harmonischen Komponente 
der Bewegung, also durch die Konfiguration des 
Atoms bestimmt ist, und es ist begreiflich, daß 
diese Amplitude nieht nur die Häufigkeit der 
wirklichen Quantenübergänge an den Stellen vo®, 
sondern auch die Reaktion des Atoms auf Wellen 
beliebiger Schwingungszahl regelt. Der proviso- 
rische Charakter dieser Vorstellungen erhellt 
‚allerdings daraus, daß nicht nur die Bewegung des 
. Atoms im unteren Zustande der möglichen Quan- 
‚klassischer 
besprochenen Unsicherheit in der Wahl des Mit- 
- Brechungsquotienten 
-Rayleighsche Gl. (12) für den Zusammenhang zwischen 
tenübergänge die genannte Reaktion beeinflußt, 
sondern auch die Bewegung in dem gar*”nicht zu- 
stande kommenden höheren Quantenzustande und 
in den Zwischenzuständen. 
Die dargelegte Auffassung führt auf Grund 
der korrespondenzmäßig berechneten Übergangs- 
wahrscheinlichkeit des Quantenoszillators zu dem 
Ergebnis [vgl. Gl. (8 b)], daß ein einzelner räum- 
licher Quantenoszillator im untersten Quanten- 
‚zustand annähernd ebenso stark zerstreut wie ein 
Oszillator. Wegen der oben ($ 4) 
telwertes der Quantenzahlen ist ein 
Vergleich zurzeit nicht möglich. 
Wenn die Schwingungszahl v der auffallenden 
Welle mit einer der Schwingungszahlen vo der 
genauerer 
"möglichen Quantenübergänge des Atoms nahezu 
oder gar vollständig übereinstimmt, wird die Zer- 
streuung sehr groß, wenigstens wenn man die 
klassischen Formeln vollständig in die Quanten- 
theorie übernimmt; ‘außerdem aber kann eine 
Welle vo wahre‘ Quantenübergänge erzeugen, wie 
auf den 
26) Die Anwendung der Beziehung (4) 
daß die 
bedeutet implicite, 
zerstreuter Energie und Brechungsvermögen auch in 
der. Quantentheorie gültig bleibt. 
7) Vgl. N, Bohr, Abh. über Atombau S. 139; Zs. t. 

ine 13, 162, 1923; R. Ra, Zs. f. Phys. 4, 451, 
.. 
ER Dauenburg: Re he: Absorption, TOR BEUURE 42 Debian t Ed Bobrechen‘ Atomth, 
_ Energie zusammen”). 

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u. a. aus Untersuchungen der a iuhline 
hervorgeht®). Mithin setzt sich die bei Ab- 
sorptionsmessungen beobachtete Lichtschwächung 
aus Quantenabsorption und aus zerstreuter 
Trotzdem scheint es uns 
berechtigt, so wie in $ 5 bei der Ableitung der 
Beziehungen (4) die von N Quantenatomen 
bei vollständigen Übergängen aufgenommene 
Energie (Gl. 3c) N hvobir u, zu vergleichen mit 
N a e? 
a ine A - 
der Gesamtschwächung Un die Xt Oszillatoren 
auf einfallende Strahlung ausiiben; denn man 
kann sich begrifflich bei den Atomen auf den 
Fall der reinen Quantenabsorption unter Ver- 
nachlässigung der Zerstreuung beschränken. Die 
Berechtigung hierzu ergibt sich korrespondenz- 
mäßig besonders deutlich durch den von 
M. Planck) geführten Beweis, daß die Ein- 
steinsche Energiebilanz der‘ Ein- und Aus- 
strahling eines Atoms bei vollständigen Quan- 
tenübergängen im Gebiete hoher Quantenzahlen 
formal genau in die klassische Energiebilanz der 
Ein- und Ausstrahlung für Oszillatoren über- 
geht. Man muß sich also darüber klar sein: beim 
Quantenatom sind die Vorgänge der Zerstreuung 
einerseits und die der Quantenabsorption und 
-emission andrerseits zwei vorläufig scheinbar 
wesensverschiedene getrennte Prozesse, beim klas- 
sischen Oszillator dagegen sind die entsprechen- 
den Vorgänge ununterscheidbar, sie sind gleich- 
sam zu einem einheitlichen Prozeß verschmolzen. 
Aus den Beziehungen (4) und aus der oben 
formulierten Annahme, daß N Quantenatome 
ebenso stark wie N Oszillatoren eine Welle v zer- 
streuen, folgt, daß der gesamte Betrag der Zer- 
streuung eines ausgedehnten, vo wmfassenden 
Spektralbereichs — bei Vernachlässigung der 
Quantenabsorption — wiederum denselben Wert 
N; hv, bir un, besitzt, wie der Betrag der bei 
Quantenübergängen — unter Vernachlässigung 
der Zerstreuung aufgenommenen Energie 
Zwar geht aus dieser Überlegung nicht hervor, 
wie sich die beobachtete Absorption aus‘ Zer- 
streuung und aus Quantenübergängen zusammen- 
setzt und wie man in diesem allgemeinen Fall 
aus der beobachteten Absorption die Wahrschein- 
lichkeitsfaktoren zu berechnen hat. Bedeutungs- 
voll ist es aber jedenfalls, daß die Messungen der 
Absorption zu ähnlichen Werten von X, also auch 
23) Vgl. bes. R. J. Strutt, Proc. Roy. Soe. (A) 96, 
272, 1919; Chr. Füchtbauer, Phys. Zs. 21, 635, 1920, 
sowie N, Bohr, Zs. f. Phys. 2, 437, 1920; ‘O0. Stern u. 
M. Volmer, Zs. f.-wiss. Phot. 19, 275, 1920: J. Franck, 
Zs, 4. Phys. 9, 260, 1922; G. Cario, Z 18. 8. Phys. 10, 185, 
1922. 
29) Nach Bohr (a. a. O.) beruht die beobachtete Ab- 
sorption „hauptsächlich“ auf einer durch Zerstreuung 
bedingten Schwächung. Diese Zerstreuung an den 
Stellen vo ist wohl mit dem von Bohr früher als ,,un- 
vollständiger Übergang“ bezeichneten Prozeß (Abh. über 
Atombau S. 18 u. 140) zu identifizieren. ‘ 
i, As Aufl.; 
30) Theorie der Wärmestrahlung § 158. 
