


ae & SE ; se . 
dentifikation von = mit N, häufig für die spe- 
zifische Ladung —— — des Oszillators Werte gefun- 
den, die von pe bekannten. Wert bei den Ka- 
thodenstrahlen und dem normalen Zeemaneffekt 
(= 1,77 10) abweichen. Diese Diskrepanz 
hat man verschiedentlich versucht, durch die Bin- 
dungsanisotropie der Elektronen im benutzten 
Molekülmodell auf klassischem Wege zu deuten®®). 
Der wesentliche Unterschied der hier dargestellten 
quantentheoretischen. Deutung gegenüber der 
‚klassischen Auffassung besteht darin, daß man 
die Größe @ in anderer Weise zerlegt?”), nämlich 
in das Produkt aus der Molekühlzahl N, und der 
Ww ahrscheinlichkeit fiir die Auantenäbergänne. 
‘8. Hiermit kommen wir zum Vergleich. der 
Ree chertori theoretischen Ergebnisse mit dem 
_Eperiment. Wir müssen dabei unterscheiden 
‚zwischen den Messungen in unmittelbarer Nähe 
einer Absorptionslinie, die im wesentlichen durch 
die Werte der Wahrscheinlichkeitsfaktoren des 
betreffenden Quantenüberganges allein bestimmt 
sind, und den Messungen des Brechungs- 
enter oder der Zerstreuung in größerer 
' Entfernung von einer Absorptionslinie, wo sich 
die Wir kungen der verschiedenen Übergänge über- 
lagern. 
Die genauesten Untersuchungen der ersteren 
| Erscheinungsgruppe sind bisher an den Absorp- 
tionslinien der Alkalidämpfe ausgeführt. Aus 
der anomalen magnetischen Drehung der Polari- 
sationsebene (,‚Maenetorotation“) in der Um- 
gebung der D-Linien bei genau bekannter Tem- 
peratur der ‚homogenen Na-Dampfschicht folgt?®). 
dab 














Ny, + No, = Ns Ntp,: Np, = 172 
also 
te, oe No, = N 
ist, wenn N die Zahl der Natriummolekiile im 
eem bedeutet. Zu annähernd dem gleichen Er- 
gebnis führen Versuche an der 1. Linie der 
‘dsiumhauptserie, wenn man Füchtbauers Ab- 
sorptionsmessungen mit Roschdestwenskys Dis- 
persionsmessungen kombiniert”). Auf Grund 
der Beziehungen (4) zwischen R und N ergibt 
sich hieraus für die intensivere Komponente (2) 
lichkeitsfaktors der spontanen Übergänge zu 
A: 
(Aka = =2 ae GE; 
iH: 
Miinchen, Jan. 1915; 
497, 1917. 
37) Eine formal ähnliche Zerlegung auf klassischer 
Grundlage siehe bei Cl. BER, Ann. d. Phys. 82, 
1883,- 1910.5 25 =- 
5.38) Viol oR: Ladenburg u. R. Minkowski, Zs. f. Phys. 
6, 153, 1921; R.. Minkowski,. Anna. Phys. 66, 206, 
1921. ~ 
3D; 8. ‘Rovestmenshy,- Trans. of the Opt. Inst. 
Petrograd II, Nrv 13, 8. 39, 1921; Chr. Füchtbauer u. 
G. N oe Zs. 28, 73, 1922, 
‚erstreuung u. Dispersion i. d. Bohrschen Atomth. 
Abnahme des Produktes ~— 
daher von a;,; selbst schließen. 
der betreffenden Linie der Wert des Wahrschein- _ 
593 
3m c3 
wobei wie oben t= er a die Abklingungszeit 
eines klassischen Oszillators ist. Für die schwä- 
chere Komponente (1) folgt: 
Recent Steet 
(Aki); => Fe, ih 
Schätzt man die Gewichtsverhältnisse aus der 
Anzahl der „magnetischen Niveaus“, in die der 
Anfangs- und Endzustand der beiden Kompo- 
nenten bei ihrem anomalen Zeemaneffekt auf- 
spalten“), so erhält man: 
(Ra. — 9: Gedy 
pS 1; 
Ji Ji 
und daher für jede der beiden Komponenten: 
Aki = nae 
Mit anderen Worten: der Natriumdampf und 
vermutlich auch die Dämpfe der anderen Alkali- 
metalle besitzen im 1. Anregungs- (dem „Re- 
sonanz“-) Zustand annähernd die gleiche Über- 
gangswahrscheinlichkeit, wie ein Oszillator beim 
Übergang aus dem 1. in den 0. Quantenzustand 
(s. Gl. [2 a} mit n = 0). 
Ein ähnliches Ergebnis läßt sich aus dem 
Bohrschen Modell für den Resonanzzustand des 
Wasserstoffatoms (1. Linie der Lymanserie) 
korrespondenzmäßig errechnen (vgl. S. 595). Diese 
gsrößenordnungsmäßige Übereinstimmung hängt 
vielleicht damit zusammen, daß die Wasserstoff- 
und die Alkaliatome, die je 1 Valenzelektron 
haben, im Resonanzzustand eine einzige Uber- 
gangsmöglichkeit besitzen, gerade wie ein Oszil- 
lator, so daß der Wahrscheinlichkeitsfaktor der 
spontanen Übergänge a,; gleich der Gesamtzer- 
fallswahrscheinlichkeit a, des betreffenden Zu- 
standes ist. 
Die vorliegenden Versuche an höheren Linien 
der Alkalihauptserie ergeben eine bedeutende Ab- 
nahme der N-Werte mit steigender Glied- 
nummer”). Quantentheoretisch muß man hier- 
aus nach Gleichung (4c) auf eine entsprechende 
3 
le Mc 
9 5° Aki und 

t 
mit wachsender Gliednummer in der Serie wohl 
stets zunimmt oder konstant bleibt, andererseits 
mc? 
der Faktor Sndeiyv2? wegen des Anwachsens 
0 
von vo, zwar abnimmt — jedoch nicht genügend — 
SB stark, um die bedeutende Abnahme der N-Werte 
ee = Sitzungsberichte der Kgl. Bayr. Akad. _ 
As Beretta, Ann, d. ‘Phys. 53, 
zu erklären —, so folgt, daß die Ubergangswahr- 
scheinlichkeit a,; mit steigender Gliednummer 
beträchtlich sinken muß. Wir bringen dies damit 
in Zusammenhang, daß einerseits die Gesamtzer- ı 
20) Vgl. A. Sommerfeld, Atombau u. Spektrallinien, 
3. Aufl., 484, 1922. 
#4) P, V. Bevan, Proc. Roy. Soc. 84, 209, 1910; 85, 
58, 1911; Chr. Füchtbauer u. W. Hofmann, Ann. d. 
Phys: 43, 96, 1914; D. 8. Rogestwensky a. a. O. 
(Anm. 31). - 
