
fallswahrscheinlichkeit a, eines bestimmten Quan- 
tenzustandes mit wachsender Hauptquantenzahl 
innerhalb einer Serie jedenfalls nicht wächst — 
beim Wasserstoff (vgl. das Folgende) ergibt die 
explizite Berechnung der a,; sogar eine merkliche 
Abnahme der a,-Werte —, und daß andererseits 
die Anzahl der aus einem höheren Anfangszu- 
stand überhaupt möglichen Übergänge mit zu- 
nehmender Hauptquantenzahl ansteigt, so daß 
auf den einzelnen betrachteten Übergang nur ein 
Bruchteil der Gesamtzerfallswahrscheinlichkeit 
entfällt (vel. Fig. 1, die die Quantenzustände und 
Übergangsmöglichkeiten beim ungestörten relati- 
vistischen Wasserstoffatom schematisch darstellt). 
k 



NS & RK 

fF Soh ta 
St 











7 
Quantenübergänge des ungestörten Wasserstoff- 
atoms. 
n = Hauptquantenzahl, 
k = Nebenquantenzahl (azimutale Quantenzahl) 
Ly, EL Ye, L Vy = Linien der Lymanserie 
w H, = Linien der Balmerserie 
P„= erste Linie der Paschenserie. 
IB 
Diese Übergänge aus den höheren Quantenzu- 
standen eines Atoms in den Grundzustand der 
Serie sind also viel seltener als der Übergang aus 
dem Resonanzzustand. Das Atom ist daher hin- 
sichtlich dieser Übergänge nicht zu vergleichen 
mit einem Quantenoszillator beim Übergang in 
den untersten Quantenzustand; oder anders aus- 
gedrückt: der Ersatzoszillator, mit dem wir das 
Atom in diesem Falle vergleichen können, besitzt 
eine gegen den normalen Wert stark verkleinerte 
Amplitude des elektrischen Moments. 
Ein quantitativer Vergleich zwischen den ge- 
nannten Versuchen und der Theorie läßt sich 
erst ziehen, wenn die Quantenzustände genau be- 
kannt und die Übergangswahrscheinlichkeiten 
wenigstens annähernd ..korrespondenzmäßig 
rechenbar sind. 
= 




































‘ elektrischen Felder der Entladung und der e i 
be- | 
Dies ist bisher lediglich beim Wasserstoffatom 
möglich. Hier liegen nur Untersuchungen über 
das ungefähre Verhältnis der Dispersion und 
Magnetorotation für H.: Hg bei starker elektr 
scher Erregung des Waskerstofffs vor“). Da di 
Effekte an der blaugrünen Linie H, sehr kle: 
sind, konnte aus den Versuchen nur geschloss 
5) : 
werden, dab das Verhältnis = annähernd 
war (die Aulereien Werte lagen schen 
6). Andererseits lassen -sich die- Quantengewichte 
sowie die a, -Werte für die‘ -verschiedenem 
Quantenübergänge der relativistischen Kepler- 
ellipse des Wasserstoffatoms korrespondenzmäßie 
nach der von Kramers angegebenen Meth 
annähernd berechnen. Zählt man die Werte ° 
RER me Ee, 
Mio gi EEE Be 
fiir die einzelnen. Feinstrukturkomponenten ia 
zu vergleichenden Linien des ungestörten rela- 
tivistischen Wasserstoffatoms zusammen?) (vgl. 
Fie. 1), so erhält man für das Sr bez 

stimmte Verhältnis “7 den Wert 7,1. Beim ver] 
gleich mit dem experimentellen Wert (4,5) 4 
folgendes zu bedenken: erstens wird der ‘Wah | 
scheinlichkeitsfaktor für die Komponenten von 
A, durch die Berechnungsart überschätzt, ~ 
von Hg unterschätzt”), so daß der berechn 
‘Wert 7,1 etwas zu groß ausfallen muß. Zweite 
müßten bei einer genaueren Berechnung d 
zeugten Jonen in Rechnung gesetzt nn 
Unter Berücksichtigung der durch den syı 
metrischen Starkeffekt entstehenden re : 
der Wasserstofflinien führt eine analoge Rech- 
Ne 
nung fiir das Verhaltnis ae der aus der Ver 
schmelzung der Komponenten entstehend 
Linien zu dem Werte: A eae 
: Ne : 
wee Oe 
der dem gemessenen: Wert noch etwas näher. 
liegt. 5 = 
Berechnet man auf dieselbe Weise die. 
Werte für die Lyman-a und :ß-Linie, die den 
Übergängen 22> 11 und 32 — 11 entsprechen” 
so ergibt sich fee ee ed od bzw. 0,20, also 
‘ x 

Für Lye folgt 
#2) R. Ladenburg, Ann. d. Phys. (4) 38, 249, 1912, 
Neue Versuche hierüber befinden sich in Vorbereitung. 
43) Da hier die Komponenten je zu einer einzigen 
stark verbreiterten Linie verschmolzen sind und die 
Messung in einer im Vergleich zum Abstand der Ko Ag 
ponenten großen Entfernung stattfindet. > 
44) Vel. Kramers a..a. 0: 8. 99. tite “3 
45) Ein Quantenzustand mit der Hauptquantenzahl 7 
n und der Nebenquantenzahl % wird hierbei nach Bohr 
durch das Symbol rn, bezeichnet (vgl. Artikel Coster). — 
