dieser Serie, so liefert der beobachtete Wert 
1,33-10-4 von (n? —1)i=0 analog wie oben: 
My = 0,785 10" 
N; = 0,27. 
Ist der Wert %t,° der Vierergruppe der fester ge- 
bundenen 2,-Elektronen von derselben Größen- 
ordnung wie WR, so. beeinflußt auch sie den 
Brechungsquotienten. Die Grenze der dieser 
Gruppe zugehörigen Absorptionsserie folgt aus 
dem ZLrı-Term nach Bohr und Coster zu Vv o= 
10,4.1015. Bei Berücksichtigung der ersten 
Linie dieser Serie (die etwa bei vi —8. 10% ange- 
nommen werde) würde sich für den Mittelwert 
N, von Nz und Nj’ 0,575.101 ergeben und damit 
N, 
Wee =p). by : 
Ähnlich liegen die Verhältnisse bei Argon, 
wo die lockerste Elektronengruppe die Vierer- 
gruppe der 3)-Elektronen ist. Die Grenze der 
Absorptionsserie, die dieser Gruppe zugehört, ist 
Veo = 3,89.1015. Aus der niedrigsten von Hertz 
gemessenen Anregungsspannung (12,25 Volt) 
folgt vı = 2,98.10%5 und damit aus dem gemesse- 
nen Wert (n?—1),=. = 5,58 - 10-3: 
My Re 
N 05T 

Die Berücksichtigung (der fester gebundener 
3,-Elektronen wiirde, wenn. der ihnen 
sprechende Wert %t,’ von gleicher Größenordnung 
; ; N, 
wie N, ist, für.den Mittelwert + een einem 
EN l N: 
etwas kleineren. Werte führen. 
Bei Kr und Xe hat (n’— 1)i=» noch höhere 
Werte (8,35.10-4 und 13,6.107%) als bei den 
vorangehenden Edelgasen. Abgesehen von der 
schwächeren Bindung der lockersten Elektronen- 
gruppen spricht hier vermutlich der Umstand 
mit, daß mit steigender Atomnummer auch die 
tiefer innen liegenden Elektronengruppen all- 
mählich den Brechungsquotienten zu beeinflussen 
beginnen; denn aus den Röntgentermen kann man 
entnehmen, daß das Verhältnis ihrer Bindung 
zur Bindung der lockersten Gruppe immer mehr 
abnimmt. a. 
‚Die der Beobachtung 
(Li 
Werte von a -daB die Edelgas- 
atome auf äußere Wellen annähernd ebenso stark 
reagieren wie Quantenoszillatoren. Die Unter- 
aus erschlossenen 
zeigen also, 
schiede der Werte von = für die einzelnen Atome | 
weisen Jedoch deutlich darauf hin, daß hier die 
spezifischen Higensehatten: der Atome (Ari und 
ot.) sich bemerkbär machen. 
% 
10. Schließlich wollen wir unsere quanten- 
theoretische Deutung der Zerstreuungserschei- 
nungen auf das Gebiet der Röntgenstrahlen an- 
wenden. Die unmittelbar beobachtharen Inter- 
. verschiedenen möglichen. Quantenübergänge é de 
- flexion versucht hat, Schlüsse auf die a 
ent- 
liegenden. 2 ist zu berücksichtigen, u von. de if 

























Oszillatoren allgemein unter dem Einfluß ein 
äußeren Welle v. interferenzfähige Wellenzü 
aussenden. Auf Grund der Beziehungen 
und der Überlegungen des $ 6 müssen wir 
warten, daß die Stärke der auf diese Weise 
streuten Energie, d. h. das Reflexionsvermöge 
verschiedener Kristalle5t), wesentlich  beei 
flußt wird durch die Wahrscheinlichkeit. 
Kristallatome. Dieser Zusammenhang ist N 
bei der Deutung der experimentellen Ergebı 
Zu berücksichtigen, bei denen man durch Ver- 
gleich mit der rein klassisch berechneten Re- 
nung der Elektronen im Atom zu ziehen®?). 
Besonders wertvoll für die hier | ea 
Auffassung der Zerstreuungserscheinungen ; 
die kürzlich aufgefundene®*), besonders : 
seleletive Ba an den un Yo der 1 m 
Be serien Formel un für Z, kl >, En vor 
den sind. Deshalb ersetzen wir die Wirku g de 7 = 
N Atome pro Volumeneinheit durch eine Summe 
von je N® p(® Oszillatoren bzw. N p's) ,,Ersa 
oszillatoren“, von denen je pe die gleiche | 2 
frequenz- ve besitzen mögen. Die Wellen 
der auffallenden Röntgenstrahlen sei wesent ich 
kleiner als die Eigenwellenlangen Bee 
durchschnittliche gegenseitige - C 
z Elektronen voneinander, so dad die. ‘Ene 
beträge der von ihnen ausgesandten Streustrah 
lungen sich addieren. Dann folgt aus Gle chun 
(11) durch Summation über die verschieden 
ee ‚gleich en Boater: PT 
8 $ 
Zum as & a 7) aah ‘s) ee un d v 

51) W. LE Bragg, R. W. one u. Sr n. Bonen 
Phil. Mag. (6) 41, 309; 42, 1, 1921. B. Davis u. W. 
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Ber Debye up, Scherrer; Phys. Zs. 19, ara, 191 
W. L. Bragg, R. W. James u. (, A. -Bosanquet, Phil 
Mag (6) 44, 433, 1922, — > 
53) -@, L. Clark u. W. ‘Duane, Drone aS Ka 9 
1265: 1315-41923; s.ia. «Prog. Nat. a As ae 1922 
@.: Mie, m. f. Phys. 15, 55, 1923... BEE 
