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ein ganz stetig ausgebreitetes Feld besitzt und 
die Rutherfordschen «-Strahlen-Ablenkungsver- 
suche dies bis auf einen Abstand von 10"? em 
an den Kern heran bestätigen, so kann min- 
destens das elektrische Feld nicht mehr zur Dar- 
stellung unteilbarer Valenzkräfte dienen. Wenn 
solche existieren, müssen sie etwas ganz Neues 
und Fremdartiges sein, das sich in den physikali- 
schen Atomerscheinungen nirgends äußert. Da 
nun aber die normalen elektrostatischen Felder 
einmal im und am Atom existieren, müssen sie 
auf jeden Fall mit beachtet werden, wenn man 
die Kräfte ganzer Ätome aufeinander untersucht, 
und es ist von Interesse, einmal festzustellen, 
was sie denn für sich allein ausrichten. Die 
strenge Durchrechnung solcher Aufgaben muß 
freilich sehr schwierig sein, denn eben nach der 
nun anzuwendenden Elektrostatik wirkt ja jedes 
einzelne Elektron auf jedes andere Elektron des- 
selben und der benachbarten Atome. Man müßte 
also, streng genommen, die Bewegung jedes ein- 
zelnen Elektrons in den beteiligten Atomen ken- 
nen, müßte verfolgen, wie diese sich bei Nähe- 
rung der Atome durch die wechselseitigen Kräfte 
‘verändern, und hätte damit eine Aufgabe zu be- 
handeln, die noch verwickelter ist, als die strenge 
Beschreibung des Wechselspiels der Elektronen im 
einzelnen Atom, die ja noch nicht gelungen ist. 
Zum Glück haben nun viele Atome die Gewohn- 
heit, in einer Anzahl wichtiger‘ anorganischer 
Verbindungen geladen, als Ionen, aufzutreten. 
Das Feld eines geladenen Teilchens geht aber 
mit wachsender Entfernung schließlich stets in 
das einfache Feld einer Punktladung über, und 
zwar um so schneller, je symmetrischer, einfach 
gesprochen, die Anordnung der inneren Ladungen 
ist. Nun hat Bohr gezeigt, daß die schon früh 
von Paschen hervorgehobene Eigentümlichkeit 
der optischen Spektren aller Atome, in den 
höheren „Termen“ mehr und mehr den Termen 
des Wasserstoffspektrums sich zu nähern, eben 
darauf zurückzuführen ist, daß das Feld um einen 
Atomrest, der von einem Elektron. umfahren 
wird, um so mehr dem einfachen Punktfelde des 
Wasserstoffkerns ähnlich wird, je weiter man es 
von dem verwickelten Atomrest fort nach außen 
treibt. Wenn der Atomrest nun schon auf ein 
Elektron, das immerhin noch dem Atom selbst 
angehört, nahezu wie eine Punktladung wirkt, 
wird man annehmen dürfen, daß er, wenn man 
das Elektron ganz wegnimmt, den Atomrest also 
als einfach positives Ion übrig behält, auf ein 
in seine Nähe geratenes negatives Ion ebenfalls 
in erster Näherung als Punktladung wirkt. Man 
gewinnt also aus Bohrs Spektraltheorie den Mut, 
die Kräfte von Ionen aufeinander einmal so zu 
untersuchen, daß man sich nur um die einfachen 
Felder ihrer Gesamtladungen kümmert und die 
- feinere Geographie der Atomoberfläche, als An- 
 gelegenheit zweiter Kerne zunächst. zurück- 
stellt. 
"Es zeigt sich (wie bereits in einem ‚früheren 

_ Kossel: Die Beziehungen der Bohrschen Atomtheorie zur Deutung chem. Vorgänge. 

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Jahrgange dieser Zeitschrift [1919] eingehender 
dargestellt worden ist), daß allein diese Wirkungen 
der Gesamtladungen schon eine ganze Reihe der 
wichtigeren Eigenschaften der anorganischen 
Ionenverbindungen ergeben. Wenn man nun 
etwas so spezifisch Chemisches, wie etwa die Ab- 
stufungen des basischen und sauren Charakters . 
oder die Bildung von Komplexen in den Fällen, 
wo eine entschiedene Bildung und einigermaßen 
durchsichtige Anordnung von Ionen anzunehmen 
ist, aus den elektrostatischen Anziehungen und 
Abstoßungen vorauszusehen vermag, wird . man 
sich fragen, ob es denn noch nötig ist, die 
Existenz besonderer fremdartiger Einzelkräfte 
anzunehmen. Man wird sich daran erinaern, daß 
diese Vorstellung vor allem den Zweck hat, die 
Erfahrungen über Zahl und Anordnung ‘er 
Atome durch eine Anschauung zu unterstützen, 
daß sie aber nicht beanspruchen kann, streng be- 
wiesen zu sein, ja daß sie nicht einmal dem vollen 
Umfang der chemischen Erfahrung selbst genügt. 
Gerade die Erscheinungen aber, wo man, in der 
anorganischen Komplexchemie, die Einzelkraft- . 
theorie durchbrechen und „Nebenvalenzen“ oder 
„Valenzzersplitterung“ annehmen muß, folgen aus 
der Betrachtung der elektrostatischen Kräfte ohne 
Mühe. Es kommt hinzu, daß die Ionengitter der 
einfachsten Verbindungen, etwa des Steinsalzes, 
die als riesige Komplexmoleküle aufzufassen sind, 
nach den Untersuchungen, die wir vor allem 
Born verdanken, in ihren thermochemischen, vor 
allem aber auch in ihren elastischen Eigen- 
schaften die Erwartungen erfüllen, die man hegt, 
wenn man annimmt, daß die Kräfte, die sie zu- 
sammenhalten, überwiegend von der elektrostati- 
schen Anziehung ihrer Ionen herrühren. So 
scheint sich ein natürlicher Übergang von ,,che- 
mischen“ zu ,, elastischen“ Kräften zu bieten. 
Es kommt hinzu, daß nach Untersuchungen 
von Debye und Keesom auch die Kohäsionskräfts, 
die in Stoffen, die gewiß keine Ionen enthalten, 
wie z.B. den Edelgasen, bie der Kondensation zu 
Flüssigkeit tätig sind, auf die elektrischen Streu- 
felder, die zwischen den Bestandteilen des Atoms 
 heraustreten, zurückführbar zu sein scheinen. 
Man darf danach mit gutem Grunde an- 
nehmen, daß man berechtigt ist, auch die Valenz- 
erscheinungen völlig auf die elektrostatischen 
Kräfte zurückzuführen, die nach Bohr im Inneren 
des Atoms herrschen. 
2. Die Berechnung der Energie von Atom- 
prozessen aus den Spektren. 
Nach einem der Grundgedanken der Bohr- 
schen Theorie sind die Linienspektren sämtlich 
die äußeren Anzeichen von Umlagerungen der 
Elektronen im Atom und die Frequenz der Linien 
ist der Energie proportional, die während der 
Umlagerung vom Atom abgegeben oder (wenn 
eine Absorptionslinie beobachtet wird) aufge- 
nommen wurde: E = iv. Die Grenzfrequenz einer 
Linienserie gibt speziell, wie in den von der Bohr- 
