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durch den Versuch der schwedischen Physikerin 
Eva von Bahr bestätigt, und das Phänomen muß 
noch immer als eines der deutlichsten Zeugnisse 
für die Realität der Quantentheorie betrachtet 
werden, wenn auch von unserem jetzigen Stand- 
punkt seine ursprüngliche Deutung eine Modifi- 
kation hinsichtlich wesentlicher Einzelheiten er- 
fahren hat. 
Quantentheorie des Atombaues. 
Die Frage nach der. näheren Ausbildung der 
Quantentheorie war indessen in ein neues Licht 
gestellt durch Rutherfords Entdeckung der Atom- 
kerne (1911). Wie wir schon gesehen haben, 
machte es diese Entdeckung nämlich klar, daß 
die klassischen Vorstellungen keine Grundlage 
boten für ein Verständnis der allerwesentlichsten 
Eigenschaften der Atome. Man wurde deshalp 
dazu geführt, eine Formulierung der Prinzipien 
der Quantentheorie zu suchen, die geeignet war, 
den Forderungen nach der Stabilität des Atom- 
baues und nach der Beschaffenheit der von den 
Atomen. emittierten Strahlung, welche die beob- 
achteten ‘Eigenschaften verlangen, unmittelbar 
entgegenzukommen. Eine solche Formulierung 
wurde 1913 vom Vortragenden ‚vorgeschlagen 
durch die Aufstellung von zwei Postulaten, deren 
Inhalt folgendermaßen wiedergegeben werden 
kann: 
I. Unter den denkbaren Bewegungszu- 
ständen in einem Atomsystem befinden sich 
eine Anzahl sogenannter stationärer Zustände, 
von denen zwar angenommen wird, daß die Be- 
wegung der Partikeln in diesen Zuständen in 
bedeutendem Umfang die klassischen mecha- 
nischen Gesetze befolgt, die sich aber durch 
- eine eigentümliche, mechanisch unerklärbare 
Stabilität auszeichnen, die mit sich bringt, dab 
jede bleibende Veränderung in der Bewegung 
des Systems in einem vollständigen Übergang 
von einem stationären Zustand zu einem ande- 
ren bestehen muß. 
II. Während im Widerspruch zur klassischeu 
elektromagnetischen Theorie keine Ausstrah- 
lung in den stationären Zuständen selbst statt- 
findet, kann ein Übergangsprozeß zwischen 
zwei stationären Zuständen von einer Aus- 
sendung elektromagnetischer Strahlung be- 
gleitet sein, welche dieselbe Beschaffenheit hat, 
wie diejenige, die nach der klassischen Theorie 
von einem elektrischen Teilchen emittiert 
würde, das eine harmonische Schwingung mit 
konstanter Schwingungszahl vollführt. - Diese 
Schwingungszahl v steht jedoch in keinem ein- 
fachen Zusammenhang mit der Bewegung der 
Teilchen des Atoms, sondern ist gegeben durch 
die Bedingung: 
hv = E’— E" 
worin h Plancks Konstante und EH’ und EZ” die 
Werte fiir die Atomenergie in den zwei statio- 
niaren Zuständen bedeuten, die den Anfangs- 
Bohr: Uber den Bau der Atome. 
Bausteine des Atoms gebracht werden könnte, die 


und Endzustand -des Strahlungsprozesses | bil- 
den, Umgekehrt kann eine Bestrahlung des 
‘Atoms mit elektromagnetischen Wellen dieser 
Schwingungszahl zu einem Absorptionsprozeß — 
Anlaß geben, durch den das Atom vom letzteren 
Zustand zum ersteren zurückgeführt wird. 
Während das erste Postulat die ie aes 
Stabilität der Atome ins Auge faßt, wie sie sich 
in den chemischen und physikalischen Eigen- 
schaften der Elemente äußert, faßt das zweite 
Postulat in erster Linie die Existenz von aus 
scharfen Linien bestehenden Spektren‘ ins 
Auge, Zugleich bot die in das letztere 
Postulat eingehende quantentheoretische Be- 
schreibung einen Ausgangspunkt dar für eine 
Deutung der im Vorausgehenden erwähnten — 
empirischen Gesetze für die Spektren der Ele- 
mente. Das allgemeinste dieser Gesetze, das von 
Ritz aufgestellte Kombinationsprinzip, sagt aus, 
daß die Schwingungszahl v für jede der Linien 
im Spektrum eines Elementes durch die Formel: 
: v-T'_ 7 { 
dargestellt werden kann, wo 7” und TJ’ zwei so- 
genannte ,,Spektralterme“ sind, die einer Mannig- 
faltigkeit von solchen fiir das betreffende Ele- 
ment charakteristischen Termen angehoren. | 
Gemäß unseren Postulaten wird dieses Gesetz 
unmittelbar durch die Annahme interpretiert, 
daß das Spektrum beim Übergang zwischen einer 
Anzahl stationärer Zustände ausgesandt wird, in. 
denen die numerischen Werte der Energie des 
Atoms gleich sind den Werten für die Spektral- | 
terme multipliziert mit Plancks Konstante. Diese — 
Deutung des Kombinationsprinzips weicht von 
unseren gewöhnlichen elektrodynamischen Vor- 
stellungen nicht allein dadurch ab, daß wir anneh- — 
men, daß kein einfacher Zusammenhang zwischen 4 
der Bewegung des Atoms und der emittierten | 
Strahlung besteht, sondern die Abweichung der — 
Betrachtungen von der Grundlage, auf der die 
gewöhnliche Naturbeschreibung beruht, tritt 
vielleicht am klarsten zutage, wenn wir daran 
denken, daß das Auftreten von Spektrallinien, ; 
die Bern arene eines gewissen Spektraltermes 
mit verschiedenen anderen entsprechen, dahin ge- — 
deutet wird, daß die Beschaffenheit der vom 
Atom emittierten Strahlung nicht allein vom Zu- — 
stand des Atoms beim Beginn des Strahlungs- 
prozesses abhängig ist, sondern auch vom 
Zustand, in den das Atom beim Prozeß überge- 
führt wird. Im ersten Augenblick könnte man — 
vielleicht erwarten, daß die besprochene formale 
Deutung des Kombinationsprinzips deshalb kaum 
in Verbindung mit den Aufklärungen über die 






ja gegründet sind auf mit Hilfe der klassischen — 
mechanischen und elektrodynamischen Gesetze 2 
gedeuteten Erfahrungen. ' Eine nähere Unter- — 
suchung hat jedoch gezeigt, daß sich eine enge 
Verbindung zwischen den verschiedenen Spektren ! 
der Elemente und dem Bau der Atome auf Grund. 4 
der Postulate herstellen ließ. ; 
