

Neuere Beitrage zur Kenntnis der Banden- 
spektra. 
Die theoretische Erforschung der Bandenspektra stößt 
‚insofern noch auf Schwierigkeiten, als die experimen- 
telle Untersuchung der Spektren entweder nur auf die 
‚Ausmessung einiger weniger Teilbanden oder aber bei 
unaufgelösten Banden auf die Angabe der Kanten sich 
beschränkte, Systematisch untersucht und in seinem 
‚Serienaufbau im wesentlichen klargestellt war eigent- 
| lieh bis jetzt nur das Bandensystem der violetten 
Cyanbanden. So ist es denn zu begrüßen, daß es ge- 
lungen ist, bei zwei weiteren Bandensystemen, näm: 
lich beim Kupfer und beim Jod, den Serienaufbau 
festzustellen. Das Bandenspektrum des Kupfers (wegen 
‚des kleinen Trägheitsmomentes, Ay — 14,0 cem—t, kommt 
a auch das Hydrid CuH als Träger in Betracht) hat sich 
. im Aufbau als vollkommen identisch mit dem Cyan- 
_spektrum erwiesen, besitzt ‘aber vor demselben den 
© ‚großen Vorteil, daß bei dem großen Linienabstand die 
Serien durch Überlagerungen wenig gestört sind und 
: die Auflösung der Banden sich bis an die.-Kanten heran 
_ ‚erstreckt. Ich beschränke mich hier auf die Wieder- 
| gabe der Formel für die Nullinien. 
- Spektrum. wird später an anderer 
‚werden. 
| v= 233111 + n, (1655,7—44,6 m,) — ny (1903,0—36,6 n,) 
Zu einem gänzlich anderen Typus, der aber unter 
den bekannten Bandenspektren häufig vertreten zu sein 
scheint, gehört das Absorptionsspektrum des Jods. 
Allerdings ist es eines der kompliziertesten und linien- 
reichsten Spektren, die wir kennen; da aber gerade 
bei ihm eine große Reihe experimenteller Unter- 
_ suchungen allgemeiner Art vorliegt, war eine systema- 
| tische Ausmessung sehr wünschenswert, Ich konnte 
| zunächst zwischen % 5000 und X 7000 A.E. 130 Kanten 
| bei groBer Dispersion (Rowlandsches Gitter) messen, 
| die sich in 10 Serien einordnen ließen. Die Kanten- 
| serien zeigten dann wieder Zusammenhänge unter sich, 
| so daß sämtliche Kanten des ganzen Bandensystems 
sich durch eine Deslandresche Formel darstellen ließen: 
v = 16462,74 + nj (126,52 — 0,852 ny — 0,0033 n,2) 
_— ny (218,43 — 0,571 N — 0,0021 n2) 
Nach kürzeren Wellen rücken die Kanten so dicht 
| zusammen, daß unterhalb % 5000 eine Auflösung 
| nicht mehr möglich ist und die Absorption kontinuier- 
ie lich erscheint. Die Intensitiitsverteilung im Banden- 
1; system ist hier eine derartige, daf die Kanten mit 
| “mittleren Quantenzahlen (etwa m ~ 23 und Na ~5) 
p= die stärksten sind, die Banden mit kleinen Quanten- 
i 
Stelle berichtet 
zahlen aber sind im Gegensatz zum Cyanspektrum, wo 
2 aie. die antengivsten dea. Systems sind, mit merklicher 
| Intensität nicht vorhanden. Auch der Aufbau der 
Banden selbst scheint ein anderer zu sein. Bisher 
| ließen sich in jeder Bande entweder zwei Serien (sog. 
| positiver und negativer Zweig) oder gar deren drei 
. (negativer, positiver und Nullzweig) feststellen. Bei 
den hierauf untersuchten Banden des Jods war aber 
- stets nur eine Serie aufzufinden (Nullzweig?). 
Der J oddampt sendet nun auch ein Fluoreszenz- 
: _ spektrum aus, welches sich durch monochromatische 
Anregung bis auf einzelne Liniengruppen vereinfacht. 
Dieses sog. Resonanzspektrum, hauptsächlich von R. W. 



“Vv = Vo — 2 (218,4 — 0,57 ny — 0,002 n3?) 
Zuschriften od vorläufige Mitteilungen. 
Näheres über dieses | 
stimmen beide Spektra überein. 
Wood untersucht, läßt sich in Serien mit der Formel: — 

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Zuschriften undvorläufige Mitteilungen. 
einordnen, die also mit dem Endzustand der obigen 
Formel vollkommen identisch ist. Der Wert von y, 
hängt selbstverständlich von der erregenden Linie ab. 
(Die grüne Quecksilberlinie, die in der Hauptsache für 
‚die Antepung in Betracht kam, fällt in die Kante 
My = 26; m2=4.) Dieses Resultat ist nun in doppelter 
Hinsicht interessant. Einerseits beweist es, daß das 
bisher nur aus einer Reihe von konstanten Schwin- 
gungsdifferenzen geschlossene Zuordnungsprinzip der 
Kanten und Linien in Serien auch aus rein physikali- 
schen Gründen als das einzig richtige anerkannt wer- 
den muß, dann gestattet es aber auch Aufschliisse über 
die Schwingungsvorgiinge bei der Fluoreszenz zu geben. 
Bisher waren Fluoreszenz und Absorption nur rein 
qualitativ durch das Stokessche Gesetz miteinander 
verknüpft (fluoreszierendes Licht langwelliger als ab- 
sorbiertes Licht), das aber, wie auch hier, eine 
Reihe von Ausnahmen aufwies. Die Übereinstimmung 
beider Formeln zeigt nun, daß der Träger der Fluo- 
reszenz das absorbierende Jodmolekül ist, eine lbe- 
sondere Dissoziationserscheinung scheint also nicht 
mit der Fluoreszenz verknüpft zu sein. Trotz der 
Übereinstimmung der Serienformeln sind aber die 
Spektra keineswegs identisch. Das Stokessche Gesetz 
ist auch hier in der Hauptsache erfüllt. In Absorption 
sind z. B. nur die Serien n=4 bis n2=14 zu beob- 
achten, bei monochromatischer Fluoreszenzanregung 
hingegen treten Glieder von n2=0 bis n2=31. aut. 
Hierdurch erstreckt sich das Fluoreszenzspektrum be- 
deutend weiter nach langen Wellen zu und nur in un- 
mittelbarer Nähe der erregenden Absorptionslinie 
Auch die beobachteten 
„antistokesschen“ Glieder n2=0 bis ne=3 konnten 
in Absorption mit meßbarer Intensität nicht festgestellt 
werden. In bezug auf Einzelheiten sei auf die ausführ- 
liche Mitteilung in den Annalen der Physik Bd. 71 
(Kayser-Festschrift) verwiesen. 
Bonn, den 5. Juni 1923. 
Über den Nachweis magneto-optischer Effekte 
in schwächsten Magnetfeldern. 
Während die ursprüngliche klassische Theorie die 
magneto-optischen Effekte an Spektrallinien (Zeeman- 
effekt und seine Begleiterscheinungen) durch Beein- 
flussung der Elektronenbewegungen innerhalb des 
Atoms infolge der magnetischen Kräfte erklärt, führt 
die Quantentheorie diese Effekte — unter modifizierter 
Übertragung des bekannten Larmorschen Satzes über 
die Kreiselpräzession — auf die sogenannte „räumliche 
Quantelung‘ zurück. Die Quantentheorie setzt das ge- 
R. Mecke, 
y nh 
samte Impulsmoment eines Atoms gleich I und for- 
‚dert für die räumliche Lage der Impulsachse relativ zur 
Richtung eines von außen wirkenden magnetischen 
Feldes ganz bestimmte diskrete Lagen. Das Vorhanden- 
sein dieser „Richtungsquantelung“ ist theoretisch un- 
abhängig von der Stärke des magnetischen Feldes. 
Bei ahs Studium von magneto-optischen Effekten 
muB man sich dariiber klar sein, daB das auf ein Atom 
einwirkende äußere magnetische Feld, dessen Wirkung 
- dem Versuch unterliegen soll, in Konkurrenz tritt mit 
anderen Kräften, welche von magnetischen und elek- 
trischen Feldern anderer, benachbarter Atome her- 
stammen. Dies macht sich vor allem geltend, wenn es 
sich um das Verhalten von Atomen in sehr schwachen 
Feldern handelt. Gerade dieser Fall ist aber von be- 
 sonderem Interesse, weil, wie oben gesagt, die Quanten- 
